本文是我写的关于量子谐振子的文章系列的第 5 部分。如果你还没有读过第 1 部分：量子谐振子简介、第 2 部分：带有无量纲项的薛定谔方程、第 3 部分：渐近解和第 4 部分：薛定谔方程的级数解，那么你就无法理解我将在本文中解释的内容，因此阅读这些文章是必须的。在本文中，我将向你介绍 Hermite 多项式。虽然我不会讨论它的全部细节和规范化，因为它是一个高级数学主题并且超出了本文的范围，但你可以直接在网上搜索它，那里有一些关于它的示例资源。在继续阅读之前，请记住，当我们在上一篇文章中介绍 H 时，我们将其声明为一个未知变量。在本文中，我们将尝试对此进行更多了解。因此，如果您在我上一篇文章的公式
本文是我写的关于量子谐振子的文章系列的第四部分。如果你还没有读过第一部分：量子谐振子简介、第二部分：带有无量纲项的薛定谔方程和第三部分：渐近解，那么你就无法理解我将在本文中解释的内容，所以阅读这些文章是必须的。好吧……事不宜迟，我们开始吧……本文的目标是通过寻找级数解来找到谐振子的通解。从我上一篇文章的第 7 个方程中，我们得到了一个表达式，为了求解这个问题的薛定谔方程，我们希望明确地建立在上一篇文章中建立的 ψ 的指数渐近行为的知识。所以，有一种方法可以做到这一点，那就是假设可以表示为两个函数的乘积，一个函数具有波函数的渐近行为，另一个函数是未知函数，我们称之为 H(ξ)。我们可以这样表达我
这篇文章是我写的关于量子谐振子系列文章的第三部分。如果你还没有读过第一部分：量子谐振子简介和第二部分：带有无量纲项的薛定谔方程，那么你就无法理解我将在本文中解释的内容，所以阅读这些文章是必须的。此外，这篇文章有点技术性，而且数学性更强，因此，掌握微积分和方程解的知识是继续下去的必要技能。好的，那么......让我们开始驯服这头野兽吧......在我之前关于带有无量纲项的薛定谔方程的文章中，我们得出了一个漂亮的方程，即带有两个无量纲变量的薛定谔方程（参见我第二部分文章中的方程 11）。我们将在这里使用这个方程。我们的任务是求解该方程中的 ψ(ξ)，然后通过替换将解还原到 x 空间，ξ = αx
Quantum Harmonic Oscillator Part-2: Schrödinger’s Equation with Dimensionless Terms!!!
这篇文章是我写的关于量子谐振子的文章系列的第二部分。如果你还没有读过我介绍这个主题的第一部分，那么理解这篇文章对你来说将是一个挑战。所以，我强烈建议你先读那篇文章，然后再读这篇文章。现在，让我们开始这篇文章吧……几乎任何薛定谔方程的化身都可以通过找到两个组合来变得无量纲化。第一个组合包括粒子的质量（m）、ħ（简化的普朗克常数为 h/2π）和一个具有倒数长度维度的常数（我们假设为 α）。另一个组合包括粒子的质量（m）、ħ 和一个具有倒数能量维度的常数（我们假设为 ε）。然后我们定义无量纲变量，ξ = αx (1)λ = εE (2)薛定谔方程中的x和E是ξ和λ的转换项。结果是一个没有常数的无量纲
Quantum Harmonic Oscillator Part-1: Introduction in a Nutshell
首先，不要害怕标题，科学家喜欢用花哨的词语来描述一个简单的话题，他们为什么不这样做呢，这让物理学更有吸引力。量子谐振子就是这样一个话题。花哨的名字和花哨的应用。本文的目的是为这一主题打下坚实的基础。我会尽我所能让你理解这个概念，并给你它的本质，而不是像大多数教科书和在线网站那样，只吐出一些随机方程及其推导，毕竟，这是我们网站的座右铭。那么，让我们开始吧……要理解量子谐振子，首先我们必须对经典谐振子和谐运动的基本含义有一个概念。谐运动和经典谐振子谐运动是指周期性运动或周期性振动。为了更好地理解，只需想象吉他的一根弦在振动，那么当施加相同大小的连续力时，这些运动关于平衡区域是对称的，并且每个波谷和
Revolutionizing Data Storage: Antiferromagnets Promise 1,000x Faster Speed and Energy Efficiency
该团队在反铁磁体中发现了磁振子-声子费米共振。现代数据处理技术面临的一个重大挑战是数据存储速度慢且耗能大。据预测，数据存储中心很快将占全球能源消耗的近 10%。这种增长部分是由 [...]
