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厄米和非厄米量子电动力学的比较
摘要：近年来，非厄米量子物理在量子光学和凝聚态物理领域获得了极大的欢迎，用于对具有不同对称性的量子系统进行建模。在本文中，我们确定了一个非标准内积，它意味着局部电场和磁场可观测量的玻色子交换子关系，并导致对量化电磁场的自然局部双正交描述。当将此描述与另一种局部厄米描述进行比较时，我们发现这两种方法之间存在等价性，在另一种局部厄米描述中，局部光子粒子的状态，即所谓的位置局部化的玻色子（光点），在传统的厄米内积下是正交的。需要仔细考虑不同描述的物理解释。厄米方法或非厄米方法是否更合适取决于我们想要建模的情况。
碳 - 高温材料实验室
我们研究了用于航空航天应用的不同纤维取向的单向增强碳-碳复合材料的疲劳开裂行为。通过数字图像相关 (DIC)，现场记录全场位移，捕捉循环载荷过程中应变局部化的演变。DIC 位移场进一步用于通过正交各向异性本构关系的回归分析确定裂纹驱动力。显微计算机断层扫描 (micro-CT) 扫描揭示了损伤微观机制的竞争性质，例如孔隙聚结、纤维桥接等，用于推进裂纹。断裂表面的电子显微镜检查揭示了广泛的纤维/基质界面脱粘和纤维拔出，这主要是对抗循环开裂的影响。在足够的进展后，除非施加的载荷进一步增加，否则循环裂纹扩展本质上是自停止的。这种行为的起源归因于：（a）由于复合材料弹性模量不断下降导致驱动力降低；（b）由于尾流中普遍的纤维桥接和拉出导致的阻力牵引导致损伤阻抗增强。
筛查疾病控制的硫化葡萄球核化合物晶体，用于相变的记忆应用
模型的哈密顿型与现场障碍，由于所有电子状态均已定位，因此不会发生扩散。十年后，莫特介绍了通用随机汉顿人的移动性边缘的概念：根据定义，移动性边缘将延伸状态与局部化状态分开。[2]在这种更一般的情况下，当费米水平E F位于局部状态的区域时，零温度发生在零温度下。随后，安德森和同事提出了定位的缩放理论，[3]据此，所有电子状态都位于1D和2D无序系统中，只要电子相关性和自旋 - 轨道 - 轨道耦合较弱，就可以看不见随机性的强度。相比之下，3D系统可以在变化障碍或整个迁移率边缘调整EF后经历金属 - 绝缘体过渡（MIT）[2]。疾病诱导的电子定位，例如磷掺杂的硅（SI：P）和铝掺杂的砷化铝（Al X GA 1-X AS）。
二维轨道磁化无序性的数值研究
摘要：现代轨道磁化 (OM) 理论是利用 Wannier 函数方法发展起来的，其形式与 Berry 相相似。在本文中，我们利用该方法对二维 Haldane 模型进行了无序下 OM 的命运的数值研究，该模型可以在半填充的正常绝缘体或陈绝缘体之间进行调整。模拟了两种情况下无序增加对 OM 的影响。在弱无序区域和拓扑平凡情况下观察到能量重正化偏移，这是通过自洽 T 矩阵近似预测的。除此之外，还可以看到另外两种现象。一是能带轨道磁化的局部化趋势。二是来自非零陈数或大积分 Berry 曲率值的拓扑手性态的显著贡献。如果费米能量固定在清洁系统的间隙中心，则 | M | 会增强对于正常绝缘体和陈绝缘体的情况，都处于中等无序状态，这可以归因于局域化之前无序引起的拓扑金属态。
![arXiv:2003.10212v1 [q-bio.NC] 2020 年 3 月 13 日](/simg/c\cf701643586d210df324b7d34994c982146f5143.webp)
arXiv:2003.10212v1 [q-bio.NC] 2020 年 3 月 13 日
摘要。本研究提出通过引入实际运动和/或体感提示来改进运动想象的脑电图 (EEG) 记录协议。所得结果证明了要求受试者在想象试验后执行运动动作的优势。通过在协议中引入运动动作，受试者能够执行实际的运动计划，而不仅仅是想象运动，从而大大提高了想象运动的难易程度。本研究还探讨了向受试者提供体感提示的额外优势，而不是传统的听觉/视觉提示。在应用众所周知的通用空间模式 (CSP) 算法时，协议中的这些变化在数据上获得的空间滤波器的适用性方面显示出希望。当协议通过体感刺激增强时，空间滤波器突出显示的区域在受试者中更加局部化和一致。因此，我们认为这可能被证明是一种更好的脑电图采集协议，用于检测（临床）瘫痪/闭锁患者响应预期运动指令时的大脑激活。
具有无条件能量稳定性的高效线性方案......
相场方法的思想可以追溯到 [22] 和 [30] 的开创性工作。从那时起，它已成功应用于许多科学和工程领域。相场法使用辅助变量 ϕ（相场函数）来局部化相并用一层厚度较小的层来描述界面。相场函数在两个相中分别取两个不同的值（例如 +1 和 −1），并在整个界面上平滑变化。在相场模型中，界面被视为过渡层，在该过渡层上某些物理量会连续但急剧地发生变化。相场模型可以从变分原理自然推导出来，即通过最小化整个系统的自由能。因此，推导出的系统满足能量耗散定律，这证明了其热力学一致性并可得到一个数学上适定的模型。此外，能量定律的存在为设计能量稳定的数值方案提供了指导。相场法现在已成为研究界面现象的主要建模和计算工具之一（参见[8–13,20,25,26]及其参考文献）。
劳伦斯伯克利国家实验室
量子计算机的一个备受期待的应用是作为量子多体系统的通用模拟器，正如理查德·费曼在 20 世纪 80 年代所推测的那样。过去十年，量子计算在模拟量子系统静态特性（即小分子的基态能量）方面取得了越来越多的成功。然而，在当前到不久的将来的嘈杂中型量子计算机上模拟量子多体动力学仍然是一个挑战。在这里，我们展示了在 IBM 的 Q16 Melbourne 量子处理器和 Rigetti 的 Aspen 量子处理器上成功模拟非平凡量子动力学；即通过原子厚度的二维材料中的 THz 辐射超快速控制新兴磁性。其中包括执行此类模拟的完整代码和分步教程，以降低未来对这两台量子计算机进行研究的门槛。因此，这项工作为近期量子计算机上各种量子动力学的有前景的研究奠定了基础，包括 Floquet 态的动态局部化和噪声环境中量子比特的拓扑保护。
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由于Worlton [1]使用羔羊波来非破坏性测试板，因此对NDT中的板波的应用引起了极大的兴趣。羔羊波可在局部化中使用。详细的NDT应用程序。可以通过在适当的频率厚度产品中选择最合适的模式来优化给定缺陷的可检测性。同样，由于它们本质上是二维，因此羔羊波的衰减速度低于3维散装波。，因此可以在相当长的距离内传播。因此。lat-rib波可在远程NDT应用中使用。可以将大型板状结构进行粗略检查。但是。始终存在多个传播羔羊波，并且速度分散通常很明显。因此，耀斑对施加的兴奋剂的响应的时间历史只能用于大约测量羔羊波幅度和ve弹性。因为响应信号的形状将在沿板表面的不同位置处有不同的位置。也是如此。如果羔羊模式的组速度相似，则需要在可以在时域中解析之前，需要坚持的繁殖距离。
在量子计算机上模拟材料动力学
量子计算机的一个备受期待的应用是作为量子多体系统的通用模拟器，正如理查德·费曼在 20 世纪 80 年代所推测的那样。过去十年，量子计算在模拟量子系统静态属性（即小分子的基态能量）方面取得了越来越多的成功。然而，在目前到不久的将来，在嘈杂的中型量子计算机上模拟量子多体动力学仍然是一个挑战。在这里，我们展示了在 IBM 的 Q16 Melbourne 量子处理器和 Rigetti 的 Aspen 量子处理器上成功模拟非平凡量子动力学；即通过原子厚度的二维材料中的太赫兹辐射对新兴磁性进行超快速控制。其中包括执行此类模拟的完整代码和分步教程，以降低未来对这两台量子计算机进行研究的门槛。因此，这项工作为在不久的将来的量子计算机上进行各种量子动力学的有前景的研究奠定了基础，包括弗洛凯态的动态局部化和噪声环境中量子比特的拓扑保护。
![arXiv:2211.07318v2 [math.PR] 2023 年 2 月 20 日](/simg/9\919c26d00fe33df20b95e6f63ab1fda4ed59ad06.webp)
arXiv:2211.07318v2 [math.PR] 2023 年 2 月 20 日
1.2. 背景。随机环境中的定向聚合物是非平衡统计力学中无序系统的典型模型，自 20 世纪 80 年代以来得到了广泛的研究。在这里，我们不会试图回顾大量的文献，而是参考优秀的书籍 [ 19 ] 及其引用的参考文献。该模型的一个显着特征是在所谓的低温状态下的局部化现象，这是一种物理上有趣的状态，其中聚合物路径被限制在能量上有利的一小组状态中。在高温状态下，路径表现出与布朗运动相同的扩散性，这更容易分析。当温度较低时，路径预计会表现出超扩散性，同时局限于某个优选区域。虽然这种行为众所周知很难量化，但近年来数学研究取得了重要进展。这涉及端点位移和自由能涨落的研究，属于 1 + 1 KPZ 普适性类别 [ 2 , 5 , 6 , 11 , 12 , 13 , 14 , 25 , 26 , 28 , 37 , 38 , 40 , 41 ]，也涉及局域化行为的定量分析 [ 4 , 8 , 9 , 10 , 16 , 18 , 20 , 21 , 22 , 23 , 29 ]。