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用于哈密顿模拟的一般量子算法，并应用于非亚洲晶格理论
侧重于用于量子模拟的通用量子计算，并通过晶格规定的检查，我们引入了相当通用的量子算法，这些算法可以有效地模拟与多个（Bosonic和Fermionic）量子数的相关变化的某些类别的相互作用，该相互作用具有非构成功能系数的量子数。尤其是，我们使用单数值分解技术分析了哈密顿术语的对角线化，并讨论如何在数字化的时间进化运算符中实现已实现的对角线单位。所研究的晶格计理论是1+1个维度的SU（2）仪表理论，该理论与一个交错的费米子的一种味道结合在一起，为此提供了在不同的综合模型中进行完整的量子资源分析。这些算法被证明适用于高维理论以及其他阿贝尔和非阿布尔仪表理论。选择的示例进一步证明了采用有效的理论表述的重要性：显示出，使用循环，弦乐和强体自由度使用明确的计量不变的配方，可以模拟算法，并降低了与基于Angular-Momentum以及Schwinger-Momentum以及Schwinger-boson-boson Boson drefere的标准配方的成本。尽管挖掘仿真不确定，但循环 - 弦 - 弦 - 弦 - 弦 - 弦乐制剂进一步保留了非亚伯仪对称性，而无需昂贵的控制操作。这种理论和算法考虑因素对于量化与自然相关的其他复杂理论可能至关重要。
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2024年算术统计中的nilpotent计数问题，AIM，帕萨迪纳，加利福尼亚州。美国2，墨西哥瓦哈卡州CasaMatemáticaoaxaca的数字理论。XVI算法数理论研讨会。 MIT，马萨诸塞州波士顿。 Mordell猜想100年后。 MIT，马萨诸塞州波士顿。 LMFDB中的超几何动机。 MIT，马萨诸塞州波士顿。 shimura曲线在LMFDB中。 达特茅斯，新罕布什尔州汉诺威。 亚利桑那冬季学校：阿贝利安品种。 Tucson，AZ。 2023 Palmetto编号理论系列XXXVII。 UGA，乔治亚州雅典。 Lucant：LMFDB，计算和数理论。 icerm，普罗维登斯，RI。 MRC：堆栈的显式计算。 布法罗，纽约。 Palmetto编号理论系列XXXVII。 UGA，乔治亚州雅典。算术统计会议。 Cirm，Marseille，法国。 算术统计中的春季学校。 Cirm，Marseille，法国。 亚利桑那冬季学校：不太可能的交叉点。 Tucson，AZ。 入门研讨会：Diophantine几何形状。 MSRI，伯克利，加利福尼亚州。 连接研讨会：Diophantine几何形状。 MSRI，伯克利，加利福尼亚州。 2022 Palmetto编号理论系列XXXV。 o的SC，哥伦比亚，SC。 agnes：高维模量的暑期学校。 布朗，普罗维登斯，RI。 PCMI：数字理论通过计算告知。 犹他州帕克市。 ctnt：康涅狄格州暑期学校的数字理论。 uConn，Storrs，Ct。 插科打：佐治亚州代数几何研讨会。 Tucson，AZ。XVI算法数理论研讨会。MIT，马萨诸塞州波士顿。 Mordell猜想100年后。 MIT，马萨诸塞州波士顿。 LMFDB中的超几何动机。 MIT，马萨诸塞州波士顿。 shimura曲线在LMFDB中。 达特茅斯，新罕布什尔州汉诺威。 亚利桑那冬季学校：阿贝利安品种。 Tucson，AZ。 2023 Palmetto编号理论系列XXXVII。 UGA，乔治亚州雅典。 Lucant：LMFDB，计算和数理论。 icerm，普罗维登斯，RI。 MRC：堆栈的显式计算。 布法罗，纽约。 Palmetto编号理论系列XXXVII。 UGA，乔治亚州雅典。算术统计会议。 Cirm，Marseille，法国。 算术统计中的春季学校。 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Palmetto编号理论系列XXXVII。 UGA，乔治亚州雅典。 Lucant：LMFDB，计算和数理论。 icerm，普罗维登斯，RI。 MRC：堆栈的显式计算。 布法罗，纽约。 Palmetto编号理论系列XXXVII。 UGA，乔治亚州雅典。算术统计会议。 Cirm，Marseille，法国。 算术统计中的春季学校。 Cirm，Marseille，法国。 亚利桑那冬季学校：不太可能的交叉点。 Tucson，AZ。 入门研讨会：Diophantine几何形状。 MSRI，伯克利，加利福尼亚州。 连接研讨会：Diophantine几何形状。 MSRI，伯克利，加利福尼亚州。 2022 Palmetto编号理论系列XXXV。 o的SC，哥伦比亚，SC。 agnes：高维模量的暑期学校。 布朗，普罗维登斯，RI。 PCMI：数字理论通过计算告知。 犹他州帕克市。 ctnt：康涅狄格州暑期学校的数字理论。 uConn，Storrs，Ct。 插科打：佐治亚州代数几何研讨会。 Tucson，AZ。LMFDB中的超几何动机。MIT，马萨诸塞州波士顿。 shimura曲线在LMFDB中。 达特茅斯，新罕布什尔州汉诺威。 亚利桑那冬季学校：阿贝利安品种。 Tucson，AZ。 2023 Palmetto编号理论系列XXXVII。 UGA，乔治亚州雅典。 Lucant：LMFDB，计算和数理论。 icerm，普罗维登斯，RI。 MRC：堆栈的显式计算。 布法罗，纽约。 Palmetto编号理论系列XXXVII。 UGA，乔治亚州雅典。算术统计会议。 Cirm，Marseille，法国。 算术统计中的春季学校。 Cirm，Marseille，法国。 亚利桑那冬季学校：不太可能的交叉点。 Tucson，AZ。 入门研讨会：Diophantine几何形状。 MSRI，伯克利，加利福尼亚州。 连接研讨会：Diophantine几何形状。 MSRI，伯克利，加利福尼亚州。 2022 Palmetto编号理论系列XXXV。 o的SC，哥伦比亚，SC。 agnes：高维模量的暑期学校。 布朗，普罗维登斯，RI。 PCMI：数字理论通过计算告知。 犹他州帕克市。 ctnt：康涅狄格州暑期学校的数字理论。 uConn，Storrs，Ct。 插科打：佐治亚州代数几何研讨会。 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经典全息张量网络的欧几里得和洛伦兹作用
在没有全息原理 [3, 4, 5] 的传统量子引力解释 [1, 2] 中，量子态是整个宇宙的量子态。在这种解释中，玻恩规则的一个典型应用是暴胀多元宇宙场景 [6, 7, 8]。作者采取不同的方法，在三维反德西特时空/二维共形场论 (AdS 3 /CFT 2 ) 对应 [11, 12, 13, 14] 的背景下，在边界 CFT 2 的强耦合极限 [15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23]，提出了一种基于全息原理 [3, 4, 5] 的量子引力新解释 [9, 10]。在这种量子引力解释中，对基态或空间纯化量子热平衡态，即全息张量网络（HTN）[19, 20, 21]进行非选择性量子测量[24]，在量子力学的集合解释中，是通过完全消相干该量子态的量子相干性来实现的。消相干（即可观测量量子干涉的损失）正是通过引入超选择规则算子，然后将作用于 HTN 的希尔伯特空间的可观测量集限制为阿贝尔集（其元素与超选择规则算子可交换）来实现的[25]。作者将这种退相干称为经典化。量子引力的经典化不是经典引力；事实上，HTN 的经典化状态仍然是一种量子态，但却是一种高度非平凡的混合态。由于该量子态是乘积量子本征态的统计混合，因此存在负局部自由度 [10, 25]。到目前为止，我们已经在 HTN 的欧几里德区域对空间进行了经典化，即边界 CFT 2 的纯净量子热平衡态（包括基态）[9, 10, 25, 26]。然后，为了在 Lorentzian 区域中制定时间相关的 HTN，
利用组合规范对称性构建非阿贝尔量子自旋液体
非阿贝尔拓扑态是量子物质最显著的形式之一。这些系统中准粒子激发的交换以简并多体态空间中的非交换幺正变换为特征，即这些准粒子具有非阿贝尔编织统计 [ 1 , 2 ]。理论上预测非阿贝尔态可以描述某些分数量子霍尔 (FQH) 态 [ 3 – 6 ]。Kitaev 的蜂窝自旋液体模型 [ 7 ] 是另一个例子；它在磁场中表现出非阿贝尔相，激发具有 Ising-anyon 统计。实现物质非阿贝尔拓扑态的更一般系统类是 Kitaev 的精确可解量子双模型 [ 8 ]，其中特定状态由选择链接（或规范）自由度取值的非阿贝尔群决定。在实验系统中实现量子双模型的一个障碍是，它们以群元素表示的自由度之间的多体相互作用来写，而不是物理自由度，如自旋或电荷。要通过实验实现量子双模型，需要设计具有一体和两体相互作用的母哈密顿量。参考文献 [ 9 , 10 ] 和 [ 11 ] 在这方面做出了显著的努力。参考文献 [ 9 , 10 ] 的量子双实现中的局域规范对称性是涌现的，仅在理论的低能部分活跃（因此是微扰的）。另一方面，在参考文献 [ 11 ] 中，局域规范对称性是精确的，但不清楚哈密顿量是否像在参考文献 [ 9 ] 中那样在物理上可实现，其中提出了使用约瑟夫森结阵列的物理实现。本文的目标是开发一个框架来填补这两种方法的空白：我们设计一个具有精确局部非阿贝尔规范对称性的物理哈密顿量，仅使用可以在物理系统（如超导量子电路）中实现的 1 体和 2 体相互作用。该计划的关键在于将组合规范对称性 [ 12 ]（请参阅参考文献 [ 13 ]，其中深入介绍了阿贝尔理论的对称性原理，并附带了示例的分步构建）扩展为非阿贝尔理论。规范对称性内置于微观哈密顿量中，因此是精确的，而不是仅在低能量极限下出现。规范对称性在现实哈密顿量中是精确的，这扩展了拓扑相可能稳定的参数范围，从而提供了一种摆脱可达到能隙大小限制的方法。此外，该模型具有铁磁和反铁磁 ZZ 相互作用，以及纵向和横向场。因此，自旋模型是自旋哈密顿量的明确实现，不存在符号问题，实现了非阿贝尔拓扑相。我们重点研究蜂巢格子上链接变量取四元数群 Q 8 内的值的量子双元组。我们用自旋-1/2 自由度表示 8 个四元数变量（ ± 1、± i、± j 和 ± k）。我们将在蜂巢格子的每个链接中使用 4 个“规范”自旋，从而定义一个 16 维希尔伯特空间，我们将其分成偶数和奇数宇称态两组，并使用 8 个偶数宇称态来表示 8 个四元数。该构造使用链接上的“物质”自旋来分裂偶数和奇数宇称态，并在位置上强制三个四元数变量相乘为恒等式（“零通量”条件）。最后，我们给出具有相同非阿贝尔组合规范对称性的超导量子电路。在超导导线很小的极限情况下，电压偏置经过调整，使得每根导线中都倾向于两个近乎简并的电荷态，系统将成为文献 [ 14 ] 中引入的 WXY 模型的非阿贝尔推广。在这种情况下，问题中剩余的能量尺度是约瑟夫森耦合，如果系统（具有组合规范对称性）有间隙，则非微扰间隙必然是这个尺度的数量级。
线性能量密度和Proca管中电场的通量
在量子染色体动力学（QCD）中，假定夸克和反夸克之间的颜色非亚伯式场是由于此类局势的不同组分之间的强非线性相互作用而在管中构建的。该管的性质使得在管之外，所有田间，因此能量密度，随着距离而呈指数降低。在这样的管中，有一个纵向的电场连接夸克，并彼此吸引。这是夸克提案的解释。在经典的SU（3）非亚伯利亚Yang-Mills理论中，与其他领域没有耦合，这种解决方案显然不存在。反过来，QCD中的晶格计算表明，确实存在这种非阿贝尔族的配置。当涉及其他领域时，已经存在此类解决方案。例如，当电磁场与Higgs标量线相互作用时，存在具有磁场的通风的试管，即Nielsen和Olesen [1]发现的众所周知的解决方案。非亚伯液管溶液，其力线沿着管轴扭曲，其力线被扭曲。另一个有趣的事实是，这些管子可以存在于Proca理论中。例如，在[3]中，表明存在带有非线性术语的复杂矢量字段支持的引力和非循环Q管，在某种意义上可以模仿非亚伯利亚Yang-Mills理论中的自我相互作用。在[4，5]中，已经证明了与Higgs标量线相连的SU（3）中的管子的存在。在这些论文中，发现了两种类型的管溶液。在第一种类型的试管中，沿着位于±∞的彩色电荷（夸克）产生的管子沿着管子产生的纵向颜色电场有一个纵向颜色的电场。在第二种类型的试管中，沿着管子有一个动力。这种动量的存在显然等于沿着管转移的能量频道的存在。
纠缠辅助量子 Reed-Muller 张量积码
稳定器框架的性质要求稳定器之间能够相互交换，从而强制类似的经典加法码满足对偶包含约束。Calderbank、Shor 和 Steane (CSS) 进一步提出了一种从两个满足对偶包含约束的经典码构造量子码（也称为 CSS 码）的方法 [3][4]。由于 CSS 码的性质取决于相应的已充分研究的经典码，因此 CSS 码的分析很简单。Brun 等人通过引入在发射机和接收机之间利用预共享纠缠态的概念，进一步从不满足对偶包含约束的经典码构造量子码（也称为纠缠辅助 (EA) 码）[5]。假设纠缠态的接收端量子比特是无噪声的。 EA 码的构造依赖于从一组非交换算子构造阿贝尔群。此类码可提供比无辅助情况更好的纠错能力，对 EA 通信很有用。EA CSS 码由两个不满足对偶包含准则的经典码构造而成 [6] [7]。在多年来研究的各种经典码中，Reed-Muller (RM) 码已用于卫星和深空通信，而极化码（RM 码的泛化）则用于 5G 标准的控制信道 [8]。它们的代数性质使它们不仅可局部测试，而且可局部解码和列表解码 [9] [10]。RM 码具有软判决解码器，可利用软信息获得更好的性能。 [11] 经典 RM 码和量子 RM 码分别可以达到经典和量子擦除信道的容量 [12] [13]。二进制
最新实用英汉电信词典
A a A = availability 可用性 Å = angstrom 埃 @ = at 1.单价 2.电子邮件地址账号和域名之间的分 隔符 A-A = analog-analog 模拟 - 模拟 A&B bit signaling A 和 B 位信令 A-B cut mixer 一级图像混合器 , A-B 图像混合器 A&B leads A 线和 B 线 A band A 波段 A Block 1.( 复式人工交换局 ) 甲交换台 , A 交换台 2.甲 盘 , A 盘 A carrier = alternate carrier 甲类电话公司 , 另一种电 话公司 A condition ( 起止式传输中的 )A 状态 , 起状态 , 启动空 号状态 A-D = analog-digital 模 ( 拟 ) —数 ( 字 ) A/D = analog-digital 模数转换 A/D coder 模数转换器 A/D conversion 模数转换 A/D converter 模 ( 拟 )/ 数 ( 字 ) 转换器 A interface A- 接口 A-law coding A 律编码 A/M = automatic/manual 自动 / 人工 A operator ( 复式人工交换局 ) 甲台话务员 A party 主叫方 , 主叫用户 A register A 寄存器 , 运算寄存器 A/Z 起 / 止脉冲 , 起 / 止脉冲比 , 空号 / 传号脉冲 , 空号 / 传 号脉冲比 AAA = authentication, authorization and accounting ( 移动通信 ) 鉴权 , 授权与计费 AAB = automatic alternative billing 自动更换记账 / automatic answerback 自动应答 AAL = ATM adaptation layer 异步转移传递模式适配层 , ATM 适配层 AAL1 ATM 适配层 1 AAL2 ATM 适配层 2 AAL3/4 ATM 适配层 3/4 AAL5 ATM 适配层 5 AARP Apple Talk 地址解析协议 abac 计算图表 , 列线图 , 诺模图 abac-parameter 四端网络参数 , 四端网络参量 abandon call 中途放弃呼叫 abandon pause 呼叫中途挂机 , 未接通暂停 abandoned call 放弃的呼叫 abandoned call attempt 放弃的试呼 abandoned traffic 损失业务 , 放弃的业务 abatement 1.抑制 , 消除 2.废料 Abbe condenser 阿贝聚光镜 Abbe number 阿贝数 , 色散系数 abbreviated address 缩位地址 , 缩写地址 abbreviated addressing 短缩寻址 abbreviated call 缩位呼叫 , 缩位拨号 , 简呼 abbreviated character 简化字符 abbreviated dialing 缩位拨号 abbreviated signal code 缩写信号码 abbreviative notation 缩写标记 ABD = abbreviated dialing 缩位拨号 abd technique 诱导技术 abduction 诱导 , 推断 , 推测 abductive reasoning 反绎推理 abductive technique 诱导技术 abecedarian 按顺序排列的 Abel transform 阿贝尔变换 Abelian group 阿贝尔群 abend 异常终止 , 异常结束 aberration 1.越轨 , 偏差 2.像差 , 色差 3.失常 , 畸变 4.光行差 aberration curve 像差曲线 aberration function 误差函数
![arXiv:2003.01645v1 [gr-qc] 2020 年 3 月 3 日](/simg/g:\will\search\icon\source\7\7770281558b645fea05b99b14d9e39eba3b25de5.webp)
arXiv:2003.01645v1 [gr-qc] 2020 年 3 月 3 日
无论坍缩物体的质量、电荷和角动量是多少，坍缩的最终状态仅由物体的质量、电荷和角动量来表征。由于黑洞会向渐近观察者隐藏经典信息，所以这仍然是可以接受的。然而，它在半经典背景下的影响却令人担忧，并引起了所谓的信息丢失悖论。[4] 首次研究了经典黑洞背景中量子场的散射。结果表明，在 I − 处制备的初始真空状态将在黑洞几何中演化为未来零无穷大 I + 处的热状态。因此，存在非幺正演化和信息丢失。我们可以在坍缩过程的背景下想象这一点，该过程提供经典背景和在 I − 处在真空中制备的量子态。 I + 处的外态是热态，这假设意味着黑洞正在发射热辐射，这会导致其质量、角动量等减少，并最终导致其完全蒸发。因此，作为坍缩和随后蒸发的最终状态，人们在 I + 处发现黑洞奇点和热辐射。有关坍缩物质的信息丢失了。无毛发猜想在这里的作用是，热态仅由稳态黑洞的非平凡毛发来表征。因此，一种可能的解决办法可能是如 [ 5 ] 中所建议的，黑洞上存在更多的毛发。众所周知，黑洞的质量、角动量和电荷是与规范对称性相关的守恒电荷，当存在边界时，规范对称性就会变成真正的对称性。因此，人们可以通过搜索大于度量等距群的对称性群来寻找毛发。零无穷处渐近平坦时空的例子 [ 6 – 8 ]、渐近局部反德西特时空的例子 [ 9 ]，以及对近“视界”对称性的探索 [ 10 – 12 ] 告诉我们，情况确实如此。[ 5 ] 中的提议完全源于零无穷处渐近平坦时空的经验，探索了黑洞视界的对称性。对于 I + ( I − )，对称群（定义为保持度量上的衰减条件的微分同胚）变为无限维，即所谓的 BMS + ( BMS − )，它是超平移的无限维阿贝尔群与 Lorentz 群（或其推广，即 Witt 代数的两个副本 [ 13 ] 或球面上的光滑微分同胚代数 [ 14 , 15 ]）的半直积。尽管黑洞视界与 I + 或 I − 相似，但由于零生成器的非亲和性，尤其是在非极值情况下，该群可能无法实现为对称性。然而，超平移的李群理想却是保持基本视界结构的对称性。超平移黑洞可能有两种含义。它可能是近视界超平移 [ 5 ]，也可能是作用于全局黑洞解的 I + 和 I − 处的渐近超平移 [ 16 , 17 ]。这两个概念是否是同一个概念还远未可知，正是因为近视界超平移生成器在本体中的扩展可能与 I − 处的超平移生成器不匹配。在这里，我们将
Vdo 温度传感器数据表
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