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纽约州环境保护部草原鸟类栖息地管理和保护战略 2022-2027
多年来，许多纽约州环境保护部 (NYSDEC) 工作人员与外部组织一起努力制定了这一战略。NYSDEC 工作人员包括主任 Riexinger、局长 Batcheller 和 Farquhar、鸟类部门负责人 John Ozard、栖息地和通道部门负责人 Marcelo del Puerto、野生动物多样性部门负责人 Dan Rosenblatt、区域经理 Wasilco 和 Joule、Heidi Kennedy、Irene Mazzocchi、Paul Novak、Mike Morgan、Jed Hayden、Lisa Masi、Katherine Barnes、Bonnie Parton、Oliver Riley、Matt Palumbo 和 Ashley Meyer。外部组织和工作人员包括纽约奥杜邦协会 (Mike Burger、Andy Hinickle、Jillian Liner)、康奈尔鸟类学实验室 (Ron Rohrbaugh、Sara Barker)、佛蒙特生态系统研究中心 (Roz Renfrew)、美国森林服务局 (Finger Lakes 国家森林公园 - Greg Flood)、纽约州立大学布罗克波特分校 (Greg Lawrence、Chris Norment)、纽约州自然遗产计划 (Matt Schlesinger、Tim Howard)、自然资源保护局 (Kim Farrell、Val Podolec) 和美国鱼类和野生动物管理局 (Scott Lenhart、Chelsea Utter)。感谢所有参与这项工作的人，非常感谢你们的贡献。
探索有限化学势下的部分子相...
摘要。我们研究了重子化学势 µ B 对平衡和非平衡状态下夸克胶子等离子体 (QGP) 特性的影响。平衡状态下 QGP 的描述基于动态准粒子模型 (DQPM) 中的有效传播子和耦合，该模型与格点量子色动力学 (QCD) 中解禁温度 T c 以上的部分子系统的状态方程相匹配。我们计算了（T，µ B）平面内的传输系数，例如剪切粘度η 与体积粘度 ζ 与熵密度 s 之比，即 η/s 和 ζ/s，并将其与 µ B = 0 时的其他模型结果进行比较。QGP 的非平衡研究是在部分子-强子-弦动力学 (PHSD) 传输方法中进行的，该方法扩展到部分子领域，通过明确计算在实际温度 T 和重子化学势 µ B 下评估的每个单独时空单元中部分子散射的总和微分部分子散射截面（基于 DQPM 传播子和耦合）。在相对论重离子碰撞的不同可观测量中研究了它们的 µ B 依赖性的轨迹，重点关注 7.7 GeV ≤ √ s NN ≤ 200 GeV 能量范围内的定向和椭圆流系数 v 1 、v 2。
Majorana-fermion的平均田间理论吉塔夫量子自旋液体
我们根据s = 1 /2旋转算子的不同majorana fermion表示形式，使用parton均值结构理论来确定蜂窝晶格上各向异性kitaev-heisenberg模型的相图。首先，我们使用二维Jordan-Wigner Transformation（JWT），涉及半实用的蛇字符串操作员。为了确保典型化的汉密尔顿人仍然是本地的，我们考虑了海森伯格部门的极端交换各向异性的极限。第二，我们使用传统的基塔维尔代表，以四个受局部约束的约束，我们通过拉格朗日乘数执行。对于这两种表示，我们一致地将键和磁化通道中的相互作用项解除，并确定相图作为Kitaev耦合的各向异性的函数，以及Ising交换的相对强度。虽然这两种平均值理论都产生了相同的相位边界，以使无间隙和间隙的Kitaev量子旋转液体之间的拓扑相变，但JWT无法正确描述磁不稳定性和限定性的体温行为。我们的结果表明，在低温下，磁相跃迁是第一阶，但在一定温度的高度上变得连续。在这种能量尺度上，我们还观察到量子旋转液体上的有限温度的交叉，从低温下的分数化paramagnet，在高温下将大量的弹性搅拌冻结到高温下的常规Parmagagnet。
通过Mellin空间中可解释的潜在表示学习PDF
代表质子和其他黑龙的Parton分布函数（PDF）通过柔性，高保真的参数化已成为粒子物理现象学的长期目标。尤其如此，因为所选的参数化方法可以在QCD全局分析中提取的最终PDF不确定性中起影响力。反过来，这些通常是LHC和其他设施到非标准物理的实验范围的确定性，包括在大X上，参数化效应可能很重要。在这项研究中，我们探索了一系列具有各种神经网络拓扑的编码器 - 模型学习（ML）模型，作为从可解释的潜在空间中存储的有意义的信息中重建PDF的有效手段。鉴于最近努力在QCD分析和晶格规范计算之间进行协同效应，我们根据PDF在Mellin空间中的行为（即它们的综合力矩）制定了潜在表示，并测试了各种模型从该信息中解释PDF的能力。我们引入了一个数值软件包PDFDE-CODER，该软件包实现了几种编码器模型，以重建具有高忠诚度的PDF，并使用此端到端工具来探索基于神经网络的模型可能如何将PDF Para-para-para-para-质量连接到诸如其Melllin Moments之类的属性属性。我们还剖析了编码的Mellin矩和重建的PDF之间学习相关性的模式，这些模式提出了进一步改进基于ML的PDF参数化方法和不确定性量化的机会。
补充材料
在本节中，我们将研究对Sidis喷气生产的横截面生产的虚拟校正，考虑到三个主要目标：（i）为选择结果定义的（强大）依赖性（强）依赖于上一节所总结，（ii）证明了与tmd per the the the the the the the the the the the the the the the the the the the the the the the the per the perifient in the per the the the perifient的限制（ii）。 （等效地，这是聚类条件B，等式（18）在当前材料中，选择β= 0），（ii）确定等式中显示的虚拟校正结果。（12）在字母中，确实与上面（ii）上提到的“物理”喷射定义相对应。我们回想起射流定义与TMD分解之间的兼容性至关重要，以确保忠实地测量的射流结构在扰动理论中忠实地测量了QCD过程的党派图片，包括自然的parton虚拟性。在我们进行之前，重要的是要强调，从图表的角度来看，我们感兴趣的“虚拟纠正”不仅包括真正的虚拟图（对振幅的一环校正），而且还包括现实的校正，还包括nlo恢复的一部分 - 涉及三个参与者（一个三个党派）（一个均匀的派别）如果Gluon射流与夸克射流没有很好地分开（这意味着Quark和Gluon由Jet算法组合在同一喷气机中）。这对于当前目的很重要，因为这种（可能的）实际NLO更正是唯一对实际
简历.pdf
2021 年 10 月 Qibo 简介，研讨会，杜塞尔多夫。2021 年 10 月 Qibo 简介，新加坡/日本。2021 年 9 月 量子 PDF，在线。2021 年 3 月 都灵研讨会，带硬件加速的量子模拟，都灵。2020 年 9 月 QC-CERN，量子机器学习简介，CERN。2020 年 10 月 QC-CERN，Qibo 简介，CERN。2020 年 9 月 CQT，带硬件加速的量子模拟，新加坡。2020 年 9 月 IML，跨平台加速 MC 模拟，CERN。2020 年 5 月 LHCP2020，具有深度学习模型的 Parton 密度，巴黎。2020 年 5 月 CSIL，大数据在 COVID-19 时代的作用，米兰。2019 年 7 月 BOOST19，通过强化学习进行 Jet 修饰，波士顿。 2019 年 7 月 QCD@LHC19，通过强化学习进行喷流修饰，布法罗。2019 年 6 月 3 日 PHOTON19，PDF 和 EW 校正，弗拉斯卡蒂。2019 年 4 月 3 日 IFT ICTP SAIFR，机器学习应用于理论高能物理，圣保罗。2019 年 3 月 12 日 ACAT19，黎曼-Theta 玻尔兹曼机，萨斯费。2018 年 9 月 18 日 NNPDF/N3PDF 警告会议，机器学习笔记，加尔尼亚诺。2018 年 9 月 10 日第 23 届 ETSF 电子激发研讨会，机器学习概述，米兰。2018 年 6 月 14 日清华机器学习研讨会，黎曼-Theta 玻尔兹曼机，三亚。
在 ATLAS 探测器上观测顶夸克的量子纠缠
纠缠是量子力学的一个关键特征 1–3 ，在计量学、密码学、量子信息和量子计算 4–8 等领域有应用。纠缠已在从微观 9–13 到宏观 14–16 的各种系统和长度尺度中被观察到。然而，在可访问的最高能量尺度上，纠缠仍然基本上未被探索。这里，我们报告了在大型强子对撞机产生的顶-反顶夸克事件中对纠缠的最高能量观测，使用由 ATLAS 实验记录的质子-质子碰撞数据集，其质心能量为 √ s = 13 TeV，积分光度为 140 倒数飞靶 (fb) −1。自旋纠缠是通过测量单个可观测量 D 检测到的，D 是由带电轻子在其母顶夸克和反顶夸克静止框架中的夹角推断出来的。可观测量是在顶夸克-反顶夸克产生阈值附近的一个狭窄区间内测量的，在此区间内纠缠检测预计会很显著。它是在一个用稳定粒子定义的基准相空间中报告的，以尽量减少因蒙特卡洛事件生成器和部分子簇射模型在模拟顶夸克对产生方面的局限性而产生的不确定性。当 m 340 GeV < < 380 GeV tt 时，纠缠标记测得为 D = −0.537 ± 0.002（统计）± 0.019（系统）。观测结果与没有纠缠的情况相差超过 5 个标准差，因此这是首次观察到夸克对中的纠缠，也是迄今为止最高能量的纠缠观测。
快速生成高维点云
在这项研究中，使用了JETNET [21]数据集。每个数据集都包含Pythia [22]的射流，其能量约为1 TEV，每个射流包含多达30或150个成分（此处：30）。数据集在喷气发射的parton中。在这里，研究了顶级夸克，轻夸克和Gluon发射的喷气机的数据集[23，24]。每个数据集包含约170k个单独的喷气机分为110K / 10K / 50K用于培训 /测试 /验证，其中验证数据集用于我们的结果。射流成分，颗粒，用r = 0的圆锥半径聚类。8。这些颗粒被认为是无质量的，因此可以用它们的3-momenta或横向动量p t，伪t，伪质η和方位角角度描述。在JetNet数据集中，这些变量相对于喷气动量给出：ηrel Ibηi -ηi -η射流，ϕ rel i b ϕ i-（ϕ射流mod2π）和p rel t，i b p p t，i b p t，i / p t，i / p t，i / p t，jet，jet，i在喷气机中im ime im impoy im im ot a Jet中的粒子。计算这些相对数量的不变质量，例如，对于喷气质量，意味着m rel = m jet / p t，jet。Jetnet库[25]提供了本研究中使用的几个指标。此外，作者还提供了一个称为MPGAN [26]的基线模型。该数据集已在粒子物理社区中广受欢迎，作为基于PC的生成模型的基准[15-17，27-34]。
劳伦斯伯克利国家实验室
量子算法能够利用多项式数量的量子比特探索指数级的多种状态，因而在各类工业和科学应用中前景广阔。量子游走是研究最为深入的量子算法之一 [1]。与经典随机游走一样，其量子变体也被广泛用于增强各种量子计算和模拟 [2,3]。虽然量子游走与经典随机游走有着本质区别，但量子算法接近经典算法还是有一定的限度 [4]。经典随机游走的一个有用特性是它可以用马尔可夫链蒙特卡洛 (MCMC) 进行有效模拟，因为后续运动仅取决于当前位置，而不取决于之前的历史。这种 MC 性质是一些模拟多体物理系统的算法的核心，其中生成过程近似于局部的。对于同样具有重要量子特性的物理系统，MCMC 的速度是以固有量子模拟的准确性为代价的。高能物理中的部分子簇射就是这样一个物理系统 [ 5 ]，其中夸克或胶子辐射出几乎共线的夸克和胶子簇射。真正的量子效应可以近似为 MCMC 的修正 [ 6 ]，但无法在经典 MCMC 方法中直接有效实现。考虑以下量子树：每一步，自旋为 1/2 的粒子可以向左移动一个单位或向右移动一个单位。经过 N 步，该系统形成一个二叉树，其中 2 N
类型-II T-J型模型和共享超导统治中的superexchange耦合la 3 ni 2 o 7
最近，在高压下在LA 3 Ni 2 O 7中发现了一个80 K超导体。密度函数理论计算d x 2 -y 2，d z 2是双层平方晶格上的活性轨道，每个位点的ni构造d 8 -x。在这里，x是孔掺杂水平。一个天真的期望是用两轨T -J模型来描述该系统。但是，我们强调了Hund的耦合J H的重要性，X = 0限制应视为旋转的Mott绝缘子。，显着的hund的耦合共享了D Z 2轨道的层间交换j j r，d Z 2轨道上D x 2-y 2轨道，这种效果无法通过常规的扰动或均值扰动或均值扰动方法来捕获。这项研究首先探讨了d z 2轨道被局部化的极限，处理的是一个轨道双层T -J模型，该模型的重点是D x 2 -2 -y 2轨道。值得注意的是，我们发现强大的层间配对可生存至x = 0。5孔由传输的J驱动，这解释了该掺杂水平的实验中高的TC超导体的存在。接下来，我们发现了更现实的情况，即D Z 2轨道略微掺杂，不能简单地集成。我们采用J H→+∞极限，并提出了一个II型T-J模型，具有四个旋转半旋转（D 7）状态和三个旋转的Dublon（D 8）状态。采用parton均值字段方法，我们恢复了与单轨t-j模型中相似的结果，但现在具有自动生成的j r的效果。