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接近...
摘要：量子振幅估计（QAE）算法是一种主要的量子算法，旨在实现二次加速。直到实现易于断层的量子计算为止，与经典的蒙特卡洛（MC）具有竞争力一直难以捉摸。已经开发出替代方法，以便在保持有利的理论规模的同时需要更少的资源。我们将标准QAE算法与两个嘈杂的中间尺度量子（NISQ）在数值集成任务上的友好版本与大都会的蒙特卡洛技术 - 黑斯廷斯作为经典基准。分别根据样品数量，计算时间和解决方案所需的量子电路的长度来评估算法。在11 Quibent的捕获量子计算机上测试了两个QAE替代方案的有效性，以验证哪种解决方案可以首先在积分估计问题中加快速度。我们得出的结论是，对于使用阶段估计常规而言，另一种方法是可取的。的确，最大似然估计保证了量子电路的长度与积分估计中的精度以及对噪声的更大阻力之间的最佳权衡。
NIST 脉冲谱幅度测量服务
1.简介 美国国家标准与技术研究所 (NIST) 有一项服务 [1]，用于测量高速 (脉冲持续时间 < 1 ns) 脉冲发生器的输出。这项服务，服务编号为 651OOS，提供脉冲频谱幅度参数的估计值 [2]。此术语的其他使用名称包括：频谱幅度、电压频谱、脉冲强度、频谱强度、脉冲频谱强度、脉冲面积和频谱密度。这项服务的主要应用是测量用于电磁干扰发射和抗扰度测试的脉冲发生器的脉冲频谱幅度。然而，随着校准程序的改进，651OOScan 现在通过提供超宽带 (UWB) 信号频谱幅度参数的测量来支持超宽带电子界。UWB 信号的时域脉冲参数，例如脉冲宽度、过渡持续时间等。调制包络，可以使用 NIST 的 65200S 和 65250S 脉冲测量服务进行测量。
激光诱导瞬态各向异性和大振幅...
借助光，人们可以找到耗散最小的机制来影响磁化。[1] 在这方面，亚铁磁材料迄今为止对超快激光激发表现出最显著的响应，首先是用单个 40 飞秒激光脉冲观察到金属亚铁磁合金 GdFeCo 中的磁化转换。[2] 已证明该机制是通过激光诱导加热后的强非平衡瞬态铁磁相 [3] 进行的。[4] 后来，通过光诱导磁各向异性变化，在介电亚铁磁体中实现了磁位的非热光学记录机制。[5] 最近，人们发现这种亚铁磁性电介质还能实现一种新颖的热辅助磁记录 (HAMR) 机制，[6,7] 它不需要像 GdFeCo 那样几乎完全退磁，而是依赖于磁各向异性的温度依赖性。 [8] 这就提出了一个问题：磁各向异性的超快变化是否也会在金属亚铁磁体中发挥作用。然而，尽管人们对金属亚铁磁体的研究兴趣浓厚，但尚未讨论磁各向异性超快动力学导致的磁化动力学和最终的磁切换。在这里，为了研究磁各向异性的温度依赖性在金属亚铁磁体的激光诱导磁化动力学中的作用，我们考虑了亚铁磁 Gd/FeCo 多层。在过去的几年中，人们研究了激光诱导的稀土过渡金属 (RE-TM) 多层异质结构现象，并将其与合金进行了比较，主要关注全光切换。 [9–13] 在这方面，多层膜与合金相比最大的区别在于，由于 RE-TM 接触面积减小，且被限制在界面上，因此稀土和过渡金属自旋之间的有效反铁磁交换相互作用较弱。一个较少暴露的方面是结构各向异性对磁各向异性的影响，这种影响是由各向同性合金的层状排列引起的。也就是说，当界面处的对称性被破坏时，结构可以获得对磁各向异性的额外和可控贡献。[14,15] 通过对磁场和泵浦通量进行泵浦探测磁光测量，我们发现我们的多层膜中的激光诱导动力学与已知的
对长期振幅漂移具有鲁棒性的量子门
量子门通常容易受到驱动门的物理量子位所施加的经典控制场的缺陷的影响。减少这种错误源的一种方法是将门分成几部分，称为复合脉冲，通常利用错误随时间的恒定性来减轻其对门保真度的影响。在这里，我们扩展了这种技术来抑制拉比频率的长期漂移，通过将它们视为幂律漂移的总和，其对状态向量的过度或不足旋转的一阶效应呈线性相加。幂律漂移的形式为 tp，其中 t 是时间，常数 p 是其幂。我们表明，抑制所有幂律漂移（p ⩽ n）的复合脉冲也是滤波器阶数为 n + 1 的高通滤波器[H. Ball 和 MJ Biercuk，《用于量子逻辑的 Walsh 合成噪声滤波器》，EPJ Quantum Technol。 2,11（2015）]。我们给出了用该技术获得的满足我们提出的幂律幅度标准 PLA(n) 的序列，并将其在时间相关幅度误差下的模拟性能与一些传统的复合脉冲序列进行了比较。我们发现，在一系列噪声频率下，PLA(n) 序列比传统序列提供更多的误差抑制，但在低频极限下，非线性效应对门保真度的影响比频率滚降更为重要。因此，先前已知的 F1 序列是 PLA(1) 标准的两个解之一，可以抑制线性长期漂移和一阶非线性效应，在低频极限下，它是比任何其他 PLA(n) 序列更清晰的噪声滤波器。
电解质门控石墨烯Terahertz振幅调节器
通过电气调整，电动频率波的振幅的主动操纵是下一代THZ成像的关键，对于解锁战略应用至关重要，从无线通信到量子技术。在这里，我们基于电源门控单层石墨烯演示了高性能THZ振幅调节剂。通过仔细控制四分之一波长腔结构中的间隔厚度，通过优化电场耦合来实现1.5 - 6 THZ范围内的宽带调制，最大调制深度在2 THz左右。拉曼表征通过石墨烯的电解质门控为0.39 eV的费米级调整。然后开发和测试具有独立控制亚毫米区域的测试2 2调节器阵列，像素之间没有串扰。报告的结果突出了电解石墨烯对有效THZ调制的潜力。单芯片设计可与其他电子组件相结合，并易于集成，使其成为THZ空间光调节器和自适应光学组件的有前途的平台。
听觉中的振幅调制深度鉴别... - CORE
几何声学 - GA - 建模技术假设表面相对于感兴趣的波长较大。对于给定场景，实践者通常会创建一个具有大而平坦表面的单个 3D 模型，该模型在很宽的频率范围内满足假设。这种几何近似会导致模拟声场的空间分布出现错误，因为影响反射和散射行为的几何细节被忽略了。为了补偿近似，建模者通常会估计表面的散射系数，以随机地解释反射方向性中实际的、波长相关的变化。一种更确定性的方法可以考虑一系列几何细节不断增加的模型，每个模型都在相应的频带上进行分析，以满足大表面尺寸的要求。因此，为了提高 GA 模拟的宽带空间精度，我们提出了一种多分辨率建模方法。使用波纹墙的比例模型测量、我们的方法与非 GA 技术的比较以及一些简单的听力测试，我们将展示
2D材料平台，用于克服振幅相...
紧凑型和高速电光调节器在各种大规模应用中起着至关重要的作用，包括光学计算，量子和神经网络以及光通信链路。常规的电折射量器调节剂Suchassilicon（SI），III-VandGrapaPheneSissufferFromaFundAmentalTradeOffbetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetBetbetBetBetBetBetBetBetBetBetbetBetBetBetBetBetWeendevicElength和光损失限制了他们的缩放功能。高插条环谐振器被用作合并强度调节器，但是由于与相移相关的高插入损失，它们对相位调制的使用受到限制。在这里，我们表明，高核谐振器可以通过同时调制折射率的真实和虚构部分，从而在相同的程度上，即1 N
肠道轴调节能量的新机制
通过电气调整，电动频率波的振幅的主动操纵是下一代THZ成像的关键，对于解锁战略应用至关重要，从无线通信到量子技术。在这里，我们基于电源门控单层石墨烯演示了高性能THZ振幅调节剂。通过仔细控制四分之一波长腔结构中的间隔厚度，通过优化电场耦合来实现1.5 - 6 THZ范围内的宽带调制，最大调制深度在2 THz左右。拉曼表征通过石墨烯的电解质门控为0.39 eV的费米级调整。然后开发和测试具有独立控制亚毫米区域的测试2 2调节器阵列，像素之间没有串扰。报告的结果突出了电解石墨烯对有效THZ调制的潜力。单芯片设计可与其他电子组件相结合，并易于集成，使其成为THZ空间光调节器和自适应光学组件的有前途的平台。
在变分量子算法中指数地提高量子振幅
1 LG 电子多伦多人工智能实验室，加拿大安大略省多伦多 M5V 1M3 2 多伦多大学化学系，加拿大安大略省多伦多 M5G 1Z8 3 多伦多大学计算机科学系，加拿大安大略省多伦多 M5S 2E4 4 威斯康星大学麦迪逊分校化学系，美国威斯康星州麦迪逊市 1101 University Ave. 53706 5 威斯康星大学麦迪逊分校物理系，美国威斯康星州麦迪逊市 1150 University Ave. 53706 6 耶鲁大学耶鲁量子研究所，美国康涅狄格州纽黑文 06520-8263 PO Box 208334 7 耶鲁大学化学系，美国康涅狄格州纽黑文 06520 PO Box 208107 8 萨里大学数学系，英国吉尔福德 9 能源耶鲁大学科学研究所，邮政信箱 27394，康涅狄格州西黑文 06516-7394，美国 10 加拿大安大略省多伦多人工智能矢量研究所，邮编 M5S 1M1 11 加拿大安大略省多伦多高级研究所，邮编 M5G 1Z8，加拿大 ∗ 任何通信均应发送给作者。