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实现单一操作所需时间的上限
场，这样的下限并不能提供太多关于完成这项任务最多需要多少时间的见解。因此，非常需要 T 的上限。这样的上限应该取决于目标幺正变换、描述所考虑量子系统的哈密顿量、可用于实现目标变换的控制数量以及可能的约束，比如控制场中的能量和带宽。显然，如果描述 d 维量子系统的哈密顿量的每个矩阵元素都可以瞬间任意控制，则幺正群 U(d) 中的每个幺正变换都可以通过控制每个矩阵元素的 d2 个（无约束）经典场瞬间实现。但是，如果我们对所考虑的系统只有受限的访问，会怎么样呢？有多少个控制以及哪些控制允许在最多 O(poly(d)) 的时间内实现每个 Ug∈U(d)？这里我们证明，如果描述 d 维量子系统的哈密顿量的对角线元素可以通过经典场进行一般控制，并且如果该系统可由这些场控制，则实现每个幺正操作的时间最多为 O(d3)。然而，我们注意到，对于由 n 个量子比特（即 d=2n）组成的量子比特系统，我们的上限关于 n 呈指数增长。这并不奇怪，因为实现一般幺正变换的时间 T 会随着量子比特的数量而呈指数增长，这可以追溯到大多数幺正操作无法有效实现的事实，即时间会随着量子比特的数量而呈多项式增长 [2]。有关时间最优控制和量子计算的进一步阅读，我们参考了开创性著作 [ 3 , 4 ]，而量子比特系统的 T 的上限则在 [ 5 ] 中得到开发。虽然在这项工作中我们主要关注由描述四维量子系统的一组基态 {| n ⟩ } 确定的网络，但我们也考虑了将其推广到由量子比特组成的网络。这里关联图不是由两个键之间的耦合确定，而是由通过任意二体相互作用项耦合的量子比特确定。基于创建特定幺正变换所需的 CNOT 门数量 [ 6 – 8 ]，我们还提供了 T 的上限，以使用 2 n 个局部控制在 -量子比特网络上实现给定的 U g。获得 T 上限的一种方法是找到与某些控制应用相对应的门序列，从而创建通用幺正变换。确定实现该序列所需的相应时间的上限，然后得出实现通用酉变换的上限。例如，该策略具有已成功应用于 -量子比特网络，以表征使用 2 n 个局部控制在最多多项式时间内实现的门集 [ 5 ]。这里我们基于 [ 5 ] 中提出的概念，并展示了由哈密顿量描述的 d 维量子系统
来自孤立结合状态的高旋转中产生
在弱外侧的极限中，极化是正弦的调节，导致著名的Mollow三重态。19到达外部场的强度与所谓的电子过渡相当的状态后，相应过渡的极化会以更复杂的方式进行调制，从而导致载波狂犬病扭转。20这些引起载体波形的三胞胎，或围绕更高级别（奇数）谐波的Mollow三胞胎。理论上对这一现象进行了研究，以两级系统（TLSS）21-24和涉及双孔电势的1D系统进行了研究。25 - 28虽然这些作品涵盖了许多基础物理学，但它们几乎没有证据表明实验性可行性，专注于理想的TLSS和无限的潜在井。一个例外是27，其中氢分子离子H 2 +的HHG通过模拟显示为HIG，尽管在有限的
使用近似误差校正接近量子单例界限
众所周知，没有任何速率为 푅 的量子纠错码能够纠正超过 ( 1 − 푅 )/ 4 部分符号的对抗性错误。但是，如果我们只要求我们的代码能够大致恢复消息呢？在这项工作中，我们针对接近量子单例界限 ( 1 − 푅 )/ 2 的对抗性错误率构建了可有效解码的近似量子码，对于任何恒定速率 푅 。具体来说，对于每个 푅 ∈( 0 , 1 ) 和 훾 > 0，我们构造速率为 푅 、消息长度为 푘 和字母表大小为 2 푂 ( 1 / 훾 5 ) 的代码，这些代码可以有效地解码 ( 1 − 푅 − 훾 )/ 2 分数的对抗性错误，并恢复高达反指数误差 2 − Ω ( 푘 ) 的消息。在技术层面，我们使用经典的鲁棒秘密共享和量子纯度测试将近似量子误差校正减少到合适的量子列表解码概念。然后，我们通过 (i) 引入折叠量子 Reed-Solomon 码和 (ii) 应用新的量子版本距离放大来实例化我们的量子列表解码概念。
通过机器学习接近频道估计的MMSE界限
摘要 - 在无线通信系统中，该信号模型与高斯分布的通道和噪声线性线性，线性最小均方根误差（LMMSE）通道估计（CE）在均方误差（MSE）方面实现了最佳性能。但是，LMMSE CE取决于接收器可能无法使用的参数（例如，准确了解功率延迟profe（PDP））或过于复杂而无法实施实现（例如，LMMSE滤波器大小）。参数的次优选择可能会严重降低LMMSE CE性能。以这种观察的激励，我们研究了机器学习，作为重新填充和改善CE的工具。我们表明，我们提出的低复杂性学习辅助LMMSE CE可以克服次优参数的影响并接近理想的LMMSE性能。
在正向采样方案密度的近乎密度的下限
方案（Schleimer等，2003; Roberts等，2004）是正向方案，可保证以原始序列以它们出现的顺序对K -Mers进行采样。这些属性特别有吸引力，因为它们保证没有任何区域未卸下。这些方案的目的是减少下游方法的计算负担，同时维护窗户保证，大多数新方案的主要目标是最大程度地减少密度，即采样k -mers的预期比例。在过去的十年中，已经提出了许多新方案，其密度明显低于原始随机最小化方案。例如，有基于打击集的计划（Orenstein等，2016;Marçais等人，2017，2018; Deblasio等，2019; Ekim等，2020; Pellow等，2023），而不是k -mers loukides and loukides and loukides and loukides and loukides和202，使用t -mers（t 尽管有所有这些改进，但这些方案与达到最低密度有多近。 窗口保证给出的密度的微不足道的下限为1尽管有所有这些改进，但这些方案与达到最低密度有多近。窗口保证给出的密度的微不足道的下限为1
在集成光子平台上连续体中受对称保护的结合状态
摘要：连续体（BIC）中的结合状态在纳米光谱领域引起了很多关注，因为它们可以捕获光子而不会损失。最近，证明了在高RI平板结构上负载的低反射指数（RI）波导以支持BIC。但是，由于这些BIC的意外性质，需要严格控制结构参数。在这里，我们提出了一个新的结构，该结构由两个垂直耦合的波格式的波格式升压，该结构加载在高RI平板上。该结构支持对称性保护的BIC（SP-BIC），不需要严格控制几何参数。这样的SP-BIC还可以具有重分结构中的绝对高质量因素，可以利用其用于超翼带宽空间和光谱过滤器。我们的作品开辟了一种在实现纳米光子电路和设备的集成光子平台上利用BIC的新方法。
在零下限
在本文中，我们开发了一个简单的两期模型，可协调信贷需求和供应摩擦。在这种风格但现实的模型信用和存款市场中，信贷需求和信贷供应摩擦相互放大，以一种平衡产生非常低的信用水平和更强大的真实和名义上利益的方式，因此经济更加接近ZLB。然而，一种非常规的信贷政策，是由政府保证的中央银行贷款组成的，可以部分撤销信贷摩擦的影响，并阻止经济到达ZLB。由于中央银行贷款不受银行家和储户之间的道德危害问题的约束，并保证了政府的保证，因此信贷市场干预措施增加了总信贷供应，并分别影响了总信贷需求。然而，一旦经济处于ZLB，信贷政策的影响就会降低，这是由于相对强大的降低通货膨胀率而减少，这反过来又减少了企业家要求银行贷款的激励措施。
可提取功的波动限制了量子电池的充电功率
量子系统热力学的研究可以追溯到量子理论的起源，但最近，随着重大进展 [1] 的出现，人们对此的兴趣激增，其中量子信息理论工具的使用起着关键作用 [2 – 8] 。尽管取得了这些进展，但基本问题仍然存在争议。突出的例子包括量子领域的热力学功概念 [9 – 13] ，量子相干性的作用及其作为热力学资源的潜在用途 [14 – 21] 。在此背景下，对热机和量子机器的研究已被证明是有用的，有助于说明量子装置的能力和局限性 [22 – 31] 。对这些装置的分析建立了热机中功波动和耗散之间的权衡 [32,33] ，当对存储设备进行并行集体操作时，充电功率会增加 [34 – 37] 而波动会减少 [38] ，这在热机 [39] 和难以区分的热机 [40] 的许多循环中都具有充电功率优势，而且在考虑关联热机时效率会提高 [41] 。另一方面，研究也表明，纠缠对于功提取并不是必不可少的 [42] ，在给电池充电的高斯运算集合中，存储的功不可没地会出现波动 [43] 。与此同时，Mandalstam 和 Tamm 考虑了量子力学对量子演化速率的限制 [44] 。通过考虑一个状态演变为正交状态所需的最短时间，他们的工作启发了广泛的结果[45-54]，这些结果通常包含在进化的量子速度限制这一术语下[55]。
低维量子纠错开销的下限
量子计算的可行性在很大程度上取决于找到有效的量子误差校正 (QEC) 方案。从理论角度来看，QEC 是量子阈值定理 [ABO97] 的核心，而在实践中，它通常会导致昂贵的开销。部分成本可以归因于需要进行频繁的测量以诊断系统是否出现错误。根据所考虑的架构，这些测量可能难以实现，特别是对于仅限于局部交互的系统。因此，可以访问的可观测量空间受到计算机所在空间的限制。这一观察结果引出了以下自然问题：几何和量子误差校正性能之间的权衡是什么？在空间体积中可以可靠地存储多少信息？在这项工作中，我们表明，当使用量子误差校正时，仅限于几何局部操作和经典计算的架构会产生开销。具体来说，当限制为任意二维局部操作和自由经典计算时，我们表明，操作保护 k 个逻辑量子位的量子代码直至目标误差 δ ，所需的物理量子位数 m 满足
手性波导 QED 中多体光子束缚态的动力学
我们从理论上研究了手性波导中光子的少体和多体动力学。特别是，我们研究了脉冲通过手性耦合到波导的 N 个两级系统集合的传播。我们表明，该系统支持相关多光子束缚态，这些束缚态具有明确定义的光子数 n，并以 1 =n 2 的群延迟比例在系统中传播。这产生了一个有趣的结果，即在传播过程中，入射相干态脉冲会分解为不同的束缚态分量，这些分量可以在足够长的系统中在输出端空间分离。对于足够多的光子和足够短的系统，我们表明 n 体束缚态的线性组合恢复了自诱导透明中众所周知的平均场孤子现象。因此，我们的工作涵盖了从少光子量子传播到真正的量子多体（原子和光子）现象以及最终的量子到经典跃迁的整个范围。最后，我们证明束缚态可以与额外的光子发生弹性散射。总之，我们的结果表明，光子束缚态是真正独特的物理对象，它来自光子和两级发射器之间最基本的光物质相互作用。我们的工作为在手性波导 QED 中研究量子多体物理和光子孤子物理打开了大门。