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硫杂质对结构、电子和
石墨烯及其衍生物是具有二维六边形结构的突破性材料，具有出色的电导率、强度和柔韧性。它们的多功能性和化学可改性性使其可用于电子、储能、传感器、生物医学等领域。正在进行的研究凸显了它们在推动技术和解决全球挑战方面的潜力 [1]。在这种结构中，粒子的行为类似于狄拉克无质量费米子，从而产生许多合适的电特性，使石墨烯成为设计和制造未来纳米电子元件的合适候选材料 [2-4]。因此，近年来，科学家扩大了在二维材料领域的研究，这些研究成果导致了新二维材料的诞生 [5,6]。二维材料的一个值得注意的点是，可以通过应用吸收、杂质污染、产生缺陷或应用其他物理特性等变化来改变其特性 [7-11]。最重要的和
在弱恒定磁场中石墨烯中的光谱间隙上
石墨烯，排列在平坦的蜂窝晶状体中的碳原子具有许多有趣的电子特性[1，9]。在实现实验室中大型石墨烯晶体的实现后[10]的兴趣，理论和实验性是强烈的。主要特征之一是物理学家所说的电子在石墨烯中的“相对论行为”，石墨烯中的电子可以看作是生活在2 d空间中的无质量费米子，其动力学由weyl hamiltonian产生，即零毛汉氏菌，零含量为零。我们在这里提出了石墨烯的标准分析，该标准分析显示了Weyl纤维，这是对石墨烯的离散处理，可追溯到[13]（即使不是更早）。我们已经有一段时间对经受垂直均匀磁场的石墨烯片的电子特性感兴趣。我们通过将哈密顿的积分内核乘以单型相因子来对这种情况进行建模，该技术被称为“ PEIERLS替代” [6,7,11]。
![arxiv：2308.08609v2 [cond-mat.supr-con] 2024年10月26日](/simg/9\981eb1b98ae981599a56190d673390b3df5c56c8.webp)
arxiv：2308.08609v2 [cond-mat.supr-con] 2024年10月26日
配对密度波（PDW）是一个长期以来的外来状态，没有外部磁场，具有振荡的超导顺序。到目前为止，在建立具有PDW远程顺序的2D微观模型以其基态建立了很少见。在这里，我们建议在蜂窝状晶格上分别使用最近的邻居（NN）和下一个neart-Neighbor（NNN）相互作用v 1和v 2的无旋转晶格模型中研究PDW超导性。By performing a state-of-the-art density-matrix renormalization group (DMRG) study of this t - V 1 - V 2 model at finite doping on six- leg and eight-leg honeycomb cylinders, we showed that the ground state exhibits PDW ordering (namely quasi-long-range order with a divergent PDW susceptibility).非常明显的是，这种PDW状态持续使用2D状的Fermi表面（FS）。据我们所知，这可能是具有2D样FS的系统中PDW的第一个受控数值证据。据我们所知，这可能是具有2D样FS的系统中PDW的第一个受控数值证据。
Hubbard在有限的六角形晶格上的互动
时间有限体积在低维度的蒙特卡洛模拟中诱导了显着影响，例如石墨烯，这是一种以其独特的电子特性和许多潜在应用而闻名的2-D六边形系统。在这项工作中，我们探索了六角形上的费米子的行为，其哈伯德型相互作用以耦合为特征。该系统表现出对有限温度效应高度敏感的零能量激发。我们将校正对自我能源和低能量激发的有效质量进行计算，并达到包括时间有限体积的量化条件。然后对零温度和有限温度进行这些分析。我们的发现表明，一阶O（𝑈）的贡献是不存在的，导致从O（𝑈2）开始进行非平凡的校正。我们根据小晶格上的混合蒙特卡洛模拟获得的精确和数值结果来验证我们的计算。
在半填充的扩展哈伯德模型中S波超导性和相位分离的共存，具有吸引人的相互作用
了解具有相关费米子的系统中的竞争不稳定性仍然是现代冷凝物理物理学的圣杯之一。在用于这种效果的费米子晶格模型中，由于其排斥性和有吸引力的版本与电子材料和人工系统的潜在相关性，扩展的Hubbard模型占据了主要位置。使用最近引入的多频道闪烁轨道方法，我们解决了有吸引力的扩展Hubbard模型中电荷密度波，S波超导性的相互作用，S波超导性。尽管该模型已经对数十年进行了深入研究，但我们的新方法使我们能够识别出以S波超导性和相位分离的共存为特征的新型阶段。我们的发现与以前对电子系统中相互作用相分离和超导相的观察结果产生了共鸣，最重要的是在高温超导体中。
15 延迟和各向异性配对
本章我们将研究自然界满足库仑相互作用的两种途径。在传统超导体中，电子之间产生吸引力是因为电子周围的离子晶格产生的正屏蔽电荷在电子离开后很长时间内仍然存在。这个过程首先导致电子之间产生短时间的排斥，随后会产生延迟吸引力，从而驱动 s 波配对。然而，自 20 世纪 80 年代以来，物理学家对各向异性超导体越来越着迷。在这些系统中，驱动配对的是费米子之间的排斥相互作用。发生配对的机制是通过对波函数中节点的发展——通常是通过形成更高角动量的库珀对。这种物理的两个经典例子是超流体 3 He 的 p 波对和铜氧化物高温超导体的 d 波对。
电子 - phonon相互作用
超导性的原因在于电子 - phonon相互作用[5]。微观理论可以用普通的BCS Hamiltonian [5]来制定，其中所有声子变量均被消除。从这个意义上讲，晶格Dynamics的细节是我们主要关注的次要（超导性）。但是，值得注意的是。所有晶格动力学计算从真实的晶格开始。例如，要处理铝，我们从具有经验已知的晶格常数的FCC晶格开始。在周期性晶格盒边界条件的假设下求解了一组离子的运动方程。因此，晶格动力学和Bloch电子动力学中使用的K向量是相同的。k-向量的域可以仅限于同一第一个布里群区域。通俗地说，声子（玻色子）和电子（费米子）生活在同一布里鲁因区域，这相当于说电子和声子共享同一房子（Crystal
在二阶拓扑超导体中具有Majoraana角状态的磁性拓扑编织
拓扑量子计算可以通过将逻辑信息编码为具有非亚伯统计的任何人[1，2]来消除变形，并被认为是实现耐断层量量子计算机的最有效方法。Majorana零模式的行为就像Majorana Fermions一样，每种模式都是自身的反粒子[3]，并承诺一个平台来实现代表非亚洲编织组的代表，从而实现拓扑量子计算[4，5]。然而，在实验系统（例如非常规超导体[6，7]）中，Majorana零模式是否诱导零能量信号[8-13]，铁磁原子链[14]和二维超导管vort vort [15，15]。无论如何，它不会影响Majorana零模式编织设计的探索。后来，还提出了高阶拓扑阶段作为物质的新拓扑阶段，其在多维维度下具有非平凡边界状态。例如，Langbehn等人。提出了二维二阶拓扑超导体，以实现零维的零零模式[17]。通过应用外部磁场[18-20]，可以将一阶式托架超导体驱动为二阶对应方，其中局部Majorana零模式出现在拐角处[21 - 24]。要实现Majorana零模式的编织操作，关键过程是绝热时间依赖的
发现具有较大固有非线性霍尔效应的磁性狄拉克系统
摘要：表现出拓扑迪拉克费米的磁性材料引起了极大的关注。在这些系统中，自旋 - 轨道耦合和磁性的综合效应可以实现具有异国情调传输特性的新型拓扑相，包括异常的霍尔效应和磁性 - 手工学现象。在此，我们报告了TaCote 2中拓扑迪拉克抗铁磁性的实验签名，这是通过角度分辨的光学光谱和第一原理密度函数理论计算的实验签名。特别是，我们发现在费米水平上存在自旋 - 轨道耦合诱导的间隙，这与大型内在非线性霍尔电导率的表现一致。值得注意的是，我们发现后者对NE vector的方向极为敏感，这表明Tacote 2是实现具有前所未有的内在可调性水平的非挥发性自旋装置的合适候选者。关键字：非线性霍尔效应，狄拉克防fiferromagnet，拓扑，旋转 - 轨道耦合，arpes
远距离三方信息 摘要 目录
我们计算了 CFT 中三个球体的长距离三部分信息的首项。该首项为 r − 6 ∆ ，其中 r 是球体之间的典型距离，∆ 是最低主场维度。系数结果是来自二点和三点函数的项的组合，并且取决于场的 OPE 系数。我们用晶格中的三维自由标量检查结果，发现它们非常吻合。当最低维场为标量时，我们发现只有对相当大的 OPE 系数，远离微扰区域，互信息才能是单一的。当最低维主场为费米子时，我们认为缩放速度必须始终快于 r − 6 ∆ f 。具体而言，晶格计算表明首项缩放为 r − ( 6 ∆ f + 1 )。对于三维中的自由费米子，我们表明，在长距离范围内，互信息也是非一夫一妻制的。