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动量空间中连续时间量子行走的量子搜索
硬币赋予的自由度，如 [3, 9] 所述。这与所谓的离散时间 QW 形成对比，在离散时间 QW 中，额外的硬币自由度会定期翻转 [3]。我们特意保留这种命名法，以便与 QW 社区建立联系。这也是合理的，因为周期性驱动的 Floquet 问题 [10] 的物理实现仍然会随时间不断演变，例如参见下面等式 (1) 中的 QKR 哈密顿量。我们现在利用 AOKR 实验的多功能性来实现基于这种 CTQW 的量子搜索协议。但我们的主要目标不是提高高度专业的计算机科学算法的性能，而是提出一种方法，通过该方法可以使用玻色-爱因斯坦凝聚态 (BEC) 的标准实验在由 BEC 形成的一维离散动量态网格基组内进行简单的量子搜索。该基础由周期性势能定义，该势能以双光子反冲为单位，以离散步骤改变 BEC 的动量。本文结构如下：第 2 部分，在简要介绍量子共振条件下 AOKR 的时间演化之后，我们介绍了适用于我们实验系统的搜索协议。因此，我们提出了两种不同的技术，以通过测量特定演化后的动量分布来获得所需状态。在第 3 部分，我们讨论了搜索协议的时间缩放，最后对用于搜索的 CTQW 的实现的重复性和命中时间进行了一般性评论。第 4 部分总结了本文。
局部驱动量子磁体的实空间热化
对孤立系统中热化及其破坏的研究使人们对非平衡量子态及其对初始条件的依赖性有了更深入的了解。初始条件的作用因量子多体疤痕的存在而突出，量子多体疤痕是一种特殊的非热态，具有潜在的有效超自旋结构，嵌入在原本混乱的多体谱中。自旋海森堡和 XXZ 模型及其在一维和更高维度中的变体已被证明具有精确的量子多体疤痕，表现出可在合成和凝聚态系统中实现的自旋螺旋态的完美复兴。受这些进展的启发，我们提出了实验上可访问的、局部的、时间相关的协议来探索空间热化概况，并强调系统的不同部分如何热化并影响超自旋的命运。我们根据驱动自旋与其余自旋之间的相互作用，确定了铁磁（X 极化）初始状态的不同参数范围，包括局部非热行为，其中驱动自旋有效解耦，充当“冷”点，同时有助于加热其他自旋。我们还确定了超自旋在长时间内保持对局部驱动弹性的参数范围。我们开发了一个实空间和 Floquet 空间图来解释我们的数值观察，并做出了可以在各种实验装置中测试的预测。
![arxiv：2402.14946v1 [physics.optics] 2024年2月22日](/simg/d\d33ee8f1d03eb9ef553dd567fd2a63eec0f778cf.webp)
arxiv：2402.14946v1 [physics.optics] 2024年2月22日
非热模型描述了无处不在的开放系统的物理学，并具有增益和损失。非热模型的一个有趣的方面是它们的固有拓扑结构，可以产生有趣的边界现象，例如弹性的高阶拓扑绝缘子（HOTIS）和非铁皮皮肤效应（NHSE）。最近，合成维度中的时期晶格已成为一个多功能平台，用于研究这些效果，而无需几何限制。尽管持有广泛的应用，但到目前为止，对这些效果的研究仅限于静态病例，并且对非铁官效应的完全动态控制仍然难以捉摸。在这里，我们在二维光子合成时间晶格中证明了具有显着的时间可控性和鲁棒性的拓扑非拐角状态的出现。具体来说，我们展示了用于光线限制和流动的各种动态控制机制，包括空间模式逐渐变细，连续的非热性开关开关，动态角状态重定位和光转向。此外，在存在强度调制随机性的情况下，我们建立了角状态的鲁棒性，并定量确定其崩溃制度。我们的发现将非热和拓扑光子效应扩展到较高的合成维度，提供显着的灵活性和实时控制可能性。这为拓扑分类，多种身体动态的量子步行模拟和稳健的浮球工程开辟了途径，没有物理几何形状的局限性。
光学连贯的完美吸收和时间 -
时间不变的光子结构根据其内在的材料增益或损失来扩增或吸收光。可以利用多个光束在空间中的连贯干扰，例如，在谐振器中，可以分别使用材料增益或损失来定制波浪相互作用，从而最大程度地提高激光或相干的完美吸收。相比之下，即使在没有物质增益或损失的情况下，时间变化的系统也不受限制地节省能量，并且可以通过参数现象支持放大或吸收探针波。在这里，我们在理论上和实验上演示了如何通过光学泵送进行批量介电常数的亚波长膜（其批量介电常数均质和定期调节），可以通过操纵两种探测器的相对相对相对相对的相对相对的相对相对，从而动态地调节其作为非呼吸器的放大器和完美的吸收仪的作用。这将一致的完美吸收的概念扩展到了时间领域。我们将此结果解释为在定期调制介质的动量带隙中存在的增益和损耗模式之间的选择性切换。通过调整两个探针的相对强度，可以通过高达80％的吸收和400％的扩增来实现高对比度调制。我们的结果表明，在光学频率下对时变介质的增益和损失的控制，并为在Floquet工程化的复杂光子系统中相干操纵光的操纵铺平了道路。
紧张的Moiré晶格中的半经典量化条件
近几十年来，科学家掌握了由单个原子或分子层组成的二维晶体的创建。当这些晶体被轻微的偏移或旋转堆叠时，它们会产生大规模的干扰模式，称为Moiré模式。在这样的莫伊尔材料中，电子状态与莫伊尔图案的周期性一致，而不是原始晶体的周期性，对材料的电子特性产生了深远的影响。扭曲的双层石墨烯（TBG），其中两层石墨烯略有扭曲，是这种现象的主要例子。石墨烯是一种二维晶体，该晶体由排列在蜂蜜梳子晶格中的单层碳原子形成。当以特定的扭曲角度堆叠（称为魔法角度）时，TBG具有显着的特性，包括非常规超导性和低能量处的电子带结构的区别。Tarnopolsky，Kruchkov和Vishwanath [TKV19]引入了TBG的手性连续体模型，该模型通过精确地展示了Bloch-Floquet乐队，从而捕捉了TBG魔法角度的这种基本性质。在[bewz21，bewz22]中显示，由于扭曲角度非常小，几乎每个接近零能量的频段基本上都是为此模型的。在本文中，我们研究了Timmel和Mele [TM20]引入的上述手性模型的类似物，其中Moiré-type结构通过应用物理菌株在一个维度中占据一维。虽然此模型确实
b'摘要 提出了一种毫米波\xe2\x80\x90 低\xe2\x80\x90 轮廓宽带微带天线。为了加宽阻抗带宽并同时实现稳定的大增益，在由同轴探针馈电的微带贴片两侧布置共面寄生贴片阵列。在微带贴片上蚀刻双槽以降低 H \xe2\x80\x90 平面交叉\xe2\x80\x90 极化水平。提出了使用 Floquet \xe2\x80\x90 端口模型进行零\xe2\x80\x90 相位\xe2\x80\x90 反射分析以预测寄生贴片阵列的谐振频率。根据理想探针的输入阻抗来验证激发的谐振模式。依次激励两个相邻的宽边谐振，分别以微带贴片的准 \xe2\x80\x90 TM 10 模式和寄生贴片阵列的准 \xe2\x80\x90 TM 30 模式为主导。所提出的天线尺寸为 1.06 1.06 0.024 \xce\xbb 0 3（\xce\xbb 0 为自由空间中 29 GHz 的波长），在 | S 11 | \xe2\x89\xa4 10 dB 时实现 15%（27\xe2\x80\x93 31.35 GHz）的阻抗带宽。实现的峰值增益高达 9.26 dBi，2 \xe2\x80\x90 dB 增益带宽为 15.7%。 H \xe2\x80\x90 平面交叉 \xe2\x80\x90 极化水平在 3 \xe2\x80\x90 dB 波束宽度内小于 14 dB，背部辐射水平小于 17.9 dB。'
b'摘要 提出了一种毫米波\xe2\x80\x90 低\xe2\x80\x90 轮廓宽带微带天线。为了加宽阻抗带宽并同时实现稳定的大增益，在由同轴探针馈电的微带贴片两侧布置共面寄生贴片阵列。在微带贴片上蚀刻双槽以降低 H \xe2\x80\x90 平面交叉\xe2\x80\x90 极化水平。提出了使用 Floquet \xe2\x80\x90 端口模型进行零\xe2\x80\x90 相位\xe2\x80\x90 反射分析以预测寄生贴片阵列的谐振频率。根据理想探针的输入阻抗来验证激发的谐振模式。依次激励两个相邻的宽边谐振，分别以微带贴片的准 \xe2\x80\x90 TM 10 模式和寄生贴片阵列的准 \xe2\x80\x90 TM 30 模式为主导。所提出的天线尺寸为 1.06 1.06 0.024 \xce\xbb 0 3（\xce\xbb 0 为自由空间中 29 GHz 的波长），在 | S 11 | \xe2\x89\xa4 10 dB 时实现 15%（27\xe2\x80\x93 31.35 GHz）的阻抗带宽。实现的峰值增益高达 9.26 dBi，2 \xe2\x80\x90 dB 增益带宽为 15.7%。 H \xe2\x80\x90 平面交叉 \xe2\x80\x90 极化水平在 3 \xe2\x80\x90 dB 波束宽度内小于 14 dB，背部辐射水平小于 17.9 dB。'
微波光谱揭示拓扑约瑟夫森物质的量子几何张量
引言。目前，人们对拓扑非平凡系统中的凝聚态物理学有着浓厚的兴趣。在过去的二十年里，人们做出了巨大的努力来寻找新型拓扑量子物质，如拓扑绝缘体[1,2]、拓扑半金属[3]或拓扑超导体[4]。拓扑相通常与两个能带相交的能带结构中的孤立奇点有关[5,6]。在拓扑超导体的情况下，零能量的Bogoliubov准粒子（称为Majorana零模式）可用于拓扑保护的量子计算[4]。此类系统中零能量模式的存在受到拓扑保护[7]，最近已在超导三端结实验中得到证实[8]。实际上，超导弱链接中的安德烈夫束缚态 (ABS)（也称为约瑟夫森结）也被提议用于实现量子比特 [9,10]。如果将结嵌入射频超导量子干涉装置 (SQUID)，则可以轻松调整 ABS，并且可以通过微波 [11 – 14]、隧穿 [15] 和超电流谱 [16] 进行实验访问和相干操控。最近，据预测，由传统超导体制成的多端约瑟夫森结 (MJJ) 将表现出四 [17 – 22] 和三 [23 – 27] 引线的非平凡拓扑。在这样的系统中，不需要奇异的拓扑材料，尽管多端拓扑纳米线也已被讨论过 [27]。在 MJJ 中，两个终端之间的量化跨导是整数值陈数的表现形式 [17,20,21,27]。或者，弗洛凯在周期驱动的约瑟夫森系统中陈述，其连通性比
量子参量振荡器中共振力引起的对称性破缺
参量振子的量子动力学越来越受到理论和实验界的关注 [1-16]。在一定程度上，这种兴趣来自于参量振子的新应用，特别是在量子信息领域的应用。在更广泛的背景下，此类振子为研究远离热平衡的量子动力学和揭示其迄今未知的方面提供了一个多功能平台，隧穿新特征和新的集体现象就是例子。动力学特征之一是多态量子系统中详细平衡的出现和特征，这也是本文的动机之一。在很大程度上，参量振子的重要性在于其对称性。此类振子是具有周期性调制参数（如特征频率）的振动系统，其振动频率为调制频率 ω p 的一半。经典上，振动态具有相等的振幅和相反的相位 [17]，这是周期倍增的一个基本例子。量子力学上，振动态可被认为是符号相反的广义相干态 [18]。弗洛凯本征态是频率为 ω p / 2 的振动态的对称和反对称组合。一般来说，在量子信息中使用参量振子需要进行破坏其对称性的操作，参见文献 [19]。对称性破坏可以通过在频率为 ω p / 2 处施加额外的力来实现。从经典角度来看，这种力的作用可以从图 1(a) 中理解。由于振动态具有相反的相位，因此力可以与两个状态中的其中一个同相，从而增加其
![arxiv：2412.03654v2 [Quant-ph] 2024年12月19日](/simg/2\2360309a1f3df70ac676970a480d93d3ba61ac64.webp)
arxiv：2412.03654v2 [Quant-ph] 2024年12月19日
我们研究了定期驱动的量子系统中纠缠不对称性的动力学。使用定期驱动的XY链作为驱动的集成量子系统的模型，我们为纠缠不对称的动力学的行为提供了半分析结果，ΔS是驱动频率的函数。我们的分析确定了驱动的XY链表现出动态对称性恢复的特殊驱动频率，并在长时间的时间表上显示量子mpemba效应。我们在其浮标的哈密顿量中确定了出现的近似对称性，这对于这两种现象的实现起着至关重要的作用。我们通过对不可集成驱动的Rydberg原子链的数值计算来遵循这些结果，并获得类似的紧急对称诱导的对称性恢复和量子MPEMBA在此类系统中的细头状态中的效应。最后，我们提供了针对条带定期驱动的共形场理论（CFT）的良好不对称性的精确分析计算。根据驱动幅度和频率，这种驱动的CFT表现出两个截相的相位，即加热和非加热，它们被临界线隔开。我们的结果表明，对于带有时间t的周期性驱动的M循环，ΔS〜ln mt [ln（ln mt）]在加热阶段[在临界线上]用于通用CFT；相比之下，在非加热阶段，∆ s显示其初始值围绕MT的函数的幅度振幅较小。我们为此类驱动的CFT的行为提供了一个相图，该行为是驱动频率和振幅的函数。
在...
关于能量循环的开创性研究表明，在没有温度偏见的情况下，如何产生能量流[1-13]。这种原理可以可能应用于建立纳米级的能量矩形[6]。从理论的角度来看，能量传输通常与声子相关，但是与单个部分相比，这些集体激发更难以操纵[6，14]。先前的研究利用了非线性相互作用[4]，Athermal Baths [2]，绝热调制[5]或量子浮球系统[15]提供的机会。使用奇偶校验的超材料和非平衡构成的结合，我们最近的工作[16]揭示了新的矩形原理，这些原理表现为网络系统中站点之间的定向能量流。与许多以前的研究集中在两个直接连接的终端之间的运输[4]或通过不对称段[2-4]不同，我们的设置将所有节点及其连接置于均等的基础上[11-13]，因此使将直径研究扩展到具有复杂拓扑和差异的网络。基于我们最近的工作[16]，在这里我们研究了增加的时间周期调制的效果。我们的模型系统是一类春季网络，每个质量都受到时间调节的洛伦兹力[17，18]，并浸入活性浴中[19]。使用数值计算，我们表明，时间调制的系统能够纠正节点和浴室之间的能量漏。换句话说，尽管没有温度偏见，但我们的模型仍可以充当多体能泵。调制因此扩展了工具 -作为比较，我们以前的未调制系统[16]支持站点之间的净能量传输，而不是在地点和浴室之间进行净能传递。