XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search Systemlattice
Zn2+介导的2D组件的Moiré超级晶格...
https://doi.org/10.26434/chemrxiv-2024-tvsb6 orcid：https：//orcid.org/0000-0002-1058-8288 Chemrxiv不同行评论的内容。许可证：CC BY-NC-ND 4.0
在相称的扭曲双层石墨烯和sol; hbnmoirélattices
1 Jara-Fit和第二届物理研究所，RWTH亚尚大学，52074，德国亚兴2彼得·格伦伯格研究所（PGI-9），福尚斯特里姆·尤里奇·吉利希·吉姆布斯（ForschungszentrumJülichGmbh） ForschungszentrumJülichGmbH，52425尤利希，德国5 5号电子和光学材料研究中心，美国国家材料科学研究所，1-1 Namiki，Tsukuba，Tsukuba 305-0044，日本6日6日6研究中心，NANOARCHITONICS，NANOARCHITOCICS，NANOCHITOCITIC物理学，亚太大学的物理学和未来信息技术的Jara基础知识，52062德国亚兴8 Max Planck物质结构与动态研究所，免费电子激光科学中心，22761汉堡，德国，德国1 Jara-Fit和第二届物理研究所，RWTH亚尚大学，52074，德国亚兴2彼得·格伦伯格研究所（PGI-9），福尚斯特里姆·尤里奇·吉利希·吉姆布斯（ForschungszentrumJülichGmbh） ForschungszentrumJülichGmbH，52425尤利希，德国5 5号电子和光学材料研究中心，美国国家材料科学研究所，1-1 Namiki，Tsukuba，Tsukuba 305-0044，日本6日6日6研究中心，NANOARCHITONICS，NANOARCHITOCICS，NANOCHITOCITIC物理学，亚太大学的物理学和未来信息技术的Jara基础知识，52062德国亚兴8 Max Planck物质结构与动态研究所，免费电子激光科学中心，22761汉堡，德国，德国
差异实现了各种精确的重新归一化组示例
在范德华（Van der Waals）中观察到的非常规的平坦带（FB）超导性，可以为高-T C材料打开有希望的途径。在FBS，配对和超级流体重量量表与交互参数线性线性线性，这种不寻常的理由证明并鼓励促进FB工程的策略。二分晶格（BLS）自然托管FBS可能是特别有趣的候选者。在Bogoliubov de Gennes理论和BLS中有吸引力的哈伯德模型的框架内，揭示了准粒子本征的隐藏对称性。因此，我们展示了与跳跃术语的特征无关的配对和超流量的普遍关系。值得注意的是，只要受到两部分特征的保护，这些一般特性对疾病不敏感。
通过DNA有机半导体复合物1费米子三角晶格莫特绝缘子的量子气显微镜
我们在几何沮丧的三角形晶格中研究了费米子莫特绝缘子，这是一种用于研究旋转液体和自发时间转换对称性破坏的范式模型系统。我们的研究证明了三角形莫特绝缘子的制备，并揭示了所有最近邻居之间的抗磁性自旋旋转相关性。我们采用真实空间的三角形几何量子气体显微镜来测量密度和自旋可观测物。将实验结果与基于数值链接群集扩展和量子蒙特卡洛技术的计算进行了比较，我们证明了沮丧的系统中的热度法。我们的实验平台引入了一种替代方法，用于沮丧的晶格，为未来研究外来量子磁性的研究铺平了道路，这可能导致哈伯德系统中量子自旋液体的直接检测。
LWE和实施Lattice- ...
特定的应用程序对这些参数的关系也彼此施加了一些限制。例如，为了在Regev公开加密中正确性，我们需要M> 2 N LOG Q以及BM 其他应用程序具有更多的联系。 对于公钥加密，我们可以固定x m = 2 n log q，因此我们只需要担心（n，q，χ）即可。 通常，我们首先选择模量q成为传达的东西。 选择q = 2 16或q = 2 32很好，因为这些模量的mod- q操作只是本机机器操作。 现在，要设置N和χ，我们必须了解（Q，M，N，χ）的给定选择，这是最著名的LWE算法的运行时间。 我们希望此运行时间大于2 128左右。 不幸的是，相比之下，运行时间没有干净的闭合形式表达式，对于某些椭圆曲线Q的分散日志，最佳攻击时间大约是2 q /2。 这使得选择小组订单变得容易。 （相反，选择曲线的参数非常棘手。）其他应用程序具有更多的联系。对于公钥加密，我们可以固定x m = 2 n log q，因此我们只需要担心（n，q，χ）即可。通常，我们首先选择模量q成为传达的东西。选择q = 2 16或q = 2 32很好，因为这些模量的mod- q操作只是本机机器操作。现在，要设置N和χ，我们必须了解（Q，M，N，χ）的给定选择，这是最著名的LWE算法的运行时间。我们希望此运行时间大于2 128左右。不幸的是，相比之下，运行时间没有干净的闭合形式表达式，对于某些椭圆曲线Q的分散日志，最佳攻击时间大约是2 q /2。这使得选择小组订单变得容易。（相反，选择曲线的参数非常棘手。）
控制双层石墨烯Moiré超级晶格中的umklapp散射
摘要：我们提出了有关电子 - 电子散射的实验发现，其中具有可调的费米波载体，相互晶格矢量和带隙。我们在双层石墨烯（BLG）和HBN的高弹性对齐异质结构中实现这一目标。在半满点附近，对这些设备的电阻的主要贡献是由Umklapp Electron-电子（UEE）散射产生的，这使得石墨烯/HBN Moire ́设备的电阻明显大于非对齐的设备的电阻（在此处禁止UEE）。我们发现，UEE散射的强度遵循Fermi能量的通用缩放，并且在非单声道上取决于超晶格时期。UEE散射可以用电场调节，并受BLG层极化的影响。它具有强粒子 - 孔不对称；当化学电位在传导带中的电阻明显低于在价带中的电阻，这使得电子方案在潜在应用中更实用。关键字：Umklapp散射，双层石墨烯，Moire ́超晶格，层极化，棕色 - Zak振荡
晶格波操纵的语音巨型
使用功能材料的波浪操作提出了材料物理学的显着目标。早在2011年，出现了一系列的人工材料，显示了Snell定律的概括，随后被利用进行光波处理[1]。设计二维（2D）材料的新兴领域为各种引人入胜的光波工程能力提供了新的自由度[2-11]，例如极化控制[2，3]，光弯曲[4，5]，无异常的传输和反射[12，13]和完美[12，13]和6，6，6，6，6，6，6，7）。受到光学上的开创性发现的启发，也已经开发出声学间质材料[14-19]，以实现有趣的新现象，例如声学弯曲[14]和不对称的繁殖[15]。这些超材料因此丰富了有关波浪传播的现有典型物理定律的数量。声子既表现出波浪状和粒子样特征[20，21]。粒子样特征已从不相互扩散理论（例如玻尔兹曼传输方程[22-24]）中得到充分理解，并且可以通过各种散射来源控制[25 - 28]。另一方面，其波动性质的重要性，即连贯的声子方面，在过去十年中也得到了认可[29 - 34]。然而，在显微镜水平上，原子之间的复杂相互作用可能会改变波浪行为的局部控制策略[35]，并且仍然缺乏调节晶格波的有效手段。此外，与声波相反，有两个与光波和声波不同，声子具有波粒对偶的性质，因此必须使用具有限制性宽阔的声子波动图片，而纯平面波形不适用，而必须使用。
通过扭转和压缩下的增材制造产生的晶格结构的机械表征
摘要在本文中，研究了晶格结构的扭转和压缩行为。PLA（聚乳酸）材料用于组装中，并通过增材制造方法产生。在实验研究中，通过数字图像相关系统（DIC）系统研究了结构和晶格行为。使用三个不同的单元电池模型创建的模型，作为trunch八浓度，trunch八光线，带有节点的身体对角线以及两个不同的，70 mm和140毫米，总长度大小。通过压缩和扭转实验研究了单位细胞模型的影响，细胞大小对结构的强度进行了研究。获得了最大压缩应力和最大扭转，并提出了其变形。由于细胞模型的结构与扭转兼容，因此在带有节点细胞模型的身体对角线和140 mM的身体对角线中确定了最高最大扭矩。在Trunch Octa Light细胞模型和140 mM细胞长度中确定最高的压缩应力。
在kagome晶格上的电子电子和电子 - phonon介导的配对之间的交叉
我们研究了霍尔斯坦扩展哈伯德模型的电子电子和电子 - phonon介导的配对，并在范霍夫填充物附近的kagome晶格上进行，我们研究了它们对电子配对状态的综合作用。我们发现，它们的组合可以在跨界区域促进异国情调的配对，在该区域中，填充物接近Van Hove的奇异性。尤其是在P型Van Hove填充时，E 1 U（P -Wave）和B 2 U（F Y 3 - 3 - 3 - 3 YX 2 -Wave）配对变得领先，在M -type van Hove flling，E 1 U和A 2 g（I -Wave）配对中得到了促进。此外，我们表明，由于费米表面的sublattice质地，电子 - 光子相互作用获得了显着的动量依赖性，从而可以促进非S波配对。我们对这些配对倾向进行了详细的分析，并讨论了对基于钒的Kagome超导体A V 3 SB 5的含义。
由LANIO3/LAMNO3超级晶格的接近效应和层间电荷转移引起的分层铁磁结构
摘要：磁接近性诱导的磁性磁性在过去十年中刺激了密集研究。然而，到目前为止，在相关异质结构中LNO层中的磁顺序尚未达成共识。本文报告了（111） - 定向LNO/LAMNO 3（LMO）超级晶格的分层铁磁结构。发现，超级晶格的每个时期都由一个绝缘的LNO间相相（厚度五个单位细胞，〜1.1 nm），一个金属LNO-INNER相位，是一个金属LNO-INNER相，一个导电性LMO-Interflacial相（厚度较差，厚度为3.0.7 nm），以及一个绝缘的LMO-inners nersners-nernernnernernernnernernernnernernernnernernernnernernnernernnernernernnernernernnernernernnernernernnernernnernernernnernernnernernnernernnernernnernernnernernnerners nernernnerners nerners nernernnernerners。所有这四个阶段都是铁磁性的，显示出不同的磁化。MN到Ni Interlayer电荷转移负责层次磁性结构的出现，这可能会在LNO/LMO界面上引起磁相互作用，并在LMO间接层内的双重交换。这项工作表明接近效应是操纵复杂氧化物的磁态和相关特性的有效手段。关键字：LANIO 3，LAMNO 3，接近效应，电荷转移，分层铁磁结构