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JHEP09（2024）057
重新归一化组（RG）流是识别管理低能现象的自由度的基础框架。其核心前提在于通过无视其微观细节来简化理论，同时保留其低能物理学。这种简化不可避免地减少了自由度的数量，引发了关于这种减少的量化的长期辩论。zamolodchikov的C理论[1]为这类广泛的二维量子场理论提供了第一个精确的量化，从而促进了各个时空维度的大量进步，并扩展了我们对RG流及其含义的理解。将Zamolodchikov的定理扩展到更高的维度，更不用说存在缺陷的QFT，这是一项具有挑战性的努力，导致持续的研究工作旨在阐明二维案例以外的RG流的性质[2-20]。在本文中，我们深入研究了在存在二维缺陷的情况下对RG流的研究。我们的重点仅在于块状QFT是d维欧几里得田地理论的情况，而状态是平坦的空间真空状态。在这样的配置中，缺陷和散装都可以进行RG流，从而使C理论不适用的现有类似物。尽管在两个和更高维度中存在缺陷的历史[21 - 38]，但当批量和缺陷经历同时的RG流动时，量化自由度的降低仍然难以捉摸，并且很少解决[39 - 41]。相比之下，缺陷RG流具有固定的保形散装（也称为文献中的DRG）的缺陷RG流量进行了广泛的研究[42 - 54]。1关于线缺陷的RG流[64-67]及其更高维度的概括[68-70]的许多确切结果。尤其是所谓的B-理论[68，70]断言无量纲
约翰·约瑟夫·班南（John Joseph Bannan）
4您在碰撞课程中有两个台球球。如果您要追踪每个球不互相偏转的路径（即，如果它们只是直线移动的空间点的点），那么您将有两行。冲击参数是这两个虚线之间的最短距离。冲击参数（通常由字母b表示）定义为传入粒子（或台球球）的轨迹与通过目标粒子（或台球球）平行绘制的线之间的垂直距离。这是对碰撞的“偏心”的衡量标准。如果球直接瞄准对方，则冲击参数非常小（接近零）。这导致了正面的碰撞，其中有很多动量被转移，球往往会向相反的方向反弹。如果球只是互相放牧，则影响参数更大。这会导致扫视碰撞，使动量转移较少，并且球倾向于以较小的角度偏转。5我们的日常直觉告诉我们，台球碰撞是因为它们身体触摸，而这种触点使它们偏转。这与我们对因果关系的理解保持一致。然而，在原子水平上，我们认为“接触”实际上是一种复杂的电磁相互作用。台球在古典意义上并不是真正的“触摸”。构成台球表面的原子具有绕其核的电子。电子具有负电荷。当台球非常接近时，由于电磁力，球上的电子互相排斥。这种排斥是导致台球偏转的原因。这种排斥是由电磁场介导的。在QFT中，对电磁场进行了量化，并且电子之间的力是通过交换虚拟光子（电磁场的力载体颗粒）来描述的。虚拟光子是用于描述量子场理论（QFT）中电磁力的数学构造。它们不像您可以检测到的“真实”光子（光的颗粒）。它们是Feynman图和计算中使用的数学工具，以表示带电粒子之间动量和能量的交换。
弯曲时空中的量子信息
这是查尔斯大学 2023/24 年开设的“弯曲时空中的量子信息”课程的学习教材。该教材以爱德华多·马丁-马丁内斯在滑铁卢大学圆周研究所开设的类似课程为基础，并源自最近的多篇论文。基本上，我们将涉及相对论量子信息 (RQI) 研究的一些主题，这是一门在 2010 年左右出现的新学科，旨在合并三个领域：广义相对论 (GR)、量子场论 (QFT) 和量子信息 (QI)。主要思想是将相对论描述纳入 QI 处理，并从 QI 的角度研究时空结构和重力性质。例如，我们想解决以下问题：
了解量子技术 2024
算法：改进了数据加载部分，在数据准备技术中添加了块编码，并在算法中添加了半经典 QFT。改进了 Shor 整数分解算法和 QPE 算法的解释。添加了一个表格，总结了 Shor 整数分解、Shor 离散对数和量子相位估计算法之间的差异。更新了 NISQ 部分，考虑到 IBM 和 Quantinuum QPU 在量子比特保真度方面的最新进展。更好地解释了 DAQC 计算范式。添加了一个图表，定位了解决组合优化问题的经典和量子方法。在复杂性类部分中添加了一些复杂性类：FP、PostBQP。FPTAS、PTAS、APX 和 NPO。更新了一些图表并创建了新的图表。
![arXiv:2404.11572v1 [quant-ph] 2024 年 4 月 17 日](/simg/g:\will\search\icon\source\f\f9f5c7a03fe692e2207141e4cb25c0541139077c.webp)
arXiv:2404.11572v1 [quant-ph] 2024 年 4 月 17 日
量子计算机的能量效率问题最近才引起人们的关注。对于操作具有目标计算性能的量子计算机所需的资源以及能量需求如何影响可扩展性的精确理解仍然缺失。在这项工作中，研究了囚禁离子装置中量子傅里叶变换 (QFT) 算法的一种实现。主要重点是获得量子计算能量成本的理论表征。通过分析装置的组成部分和量子计算所涉及的步骤（从离子的冷却和准备到算法的实现和结果的读出），估算了实验的能量成本。讨论了能量成本的潜在扩展，并用它来找到与最先进的经典超级计算机相比能量量子优势的可能阈值。
线性方程组的 HHL 算法 - PhysLab
HHL 算法由 Aram Harrow、Avinatan Hassidim 和 Seth Lloyd 于 2009 年提出，用于利用量子计算原理求解线性方程组。为了求解这样的系统，我们将问题表示为 A | x ⟩ = | b ⟩ 的形式，其中 | x ⟩ 和 | b ⟩ 是归一化向量，A 是厄米矩阵。该过程涉及利用量子相位估计 (QPE) 子程序查找矩阵的特征值。这反过来又利用了逆量子傅里叶变换 (QFT)。然后使用确定的特征值实现受控旋转，以有效地找到矩阵 A 的逆。这使我们能够计算 | x ⟩ = A − 1 | b ⟩ 。最后一步是取消计算相位估计。接下来我们讨论该算法在物理硬件上的逐步实现，并在IBM量子计算机上模拟结果。最后，我们将经典算法的运算次数与有望大幅提高计算速度的HHL算法进行比较。
使用量子场理论计算Euler特征
本文基于第二作者在Artin集团，CAT（0）几何学和相关主题（Charneyfest）的第二次演讲。这是作者在计算小组特征（F n）[2]中使用的某些技术的一种阐述。通过Kontsevich的结果，这个Euler特征与他在[9]中定义的Lie Graph复合物的Orbifold Euler特征相同。kontsevich还定义了交换和关联图复合物，并在该论文第7.b节中讨论了其Orbifold Euler特征（第7.2节中的第7.2节中的循环预印本版本）。我们将使用虚拟欧拉特征一词作为上面段落中提到的两个欧拉字符的统一项。它与Betti数字的交替总和不同，我们称之为经典的Euler特征。虚拟欧拉的特征在群体理论中使用了部分，部分是因为它在简短的精确介绍方面具有更好的属性，部分原因是它与数字理论有着深厚的联系。通过采用有限索引的无扭转亚组的经典欧拉特征来定义它，并除以索引。kontsevich通过计算每个发生器（即Graph G）重量1 / |自动（g）| 。在本文中，我们使用OUT（f n）对外太空的作用来减少各种虚拟欧拉特征计算以图形计算问题，然后使用量子局部理论（QFT）方法来解决这些问题。本文可以作为有关其工作原理的教程，特别是对[9]第7.b节的方程式（1）和（3）的解释。在第一篇作者的论文[1]中研究了这种QFT方法并进一步发展。正如Kontsevich所指出的那样，虚拟Euler特性比经典的Euler特征更容易计算。然而，经典的欧拉特征是人们需要推断有关实际协同学组维度的信息。要计算经典的Euler特征，必须合并有关图形的自动形态组的信息
McGinty-Nottale 尺度方程 (MNSE)
简介 在理论物理的动态领域，统一和调和不同理论的追求往往会催化突破性的进步。本文介绍了 MNSE，这是一个创新的理论框架，它将麦金蒂方程 (MEQ) 与 Laurent Nottale 的标度相对论相结合。MEQ 因将分形几何融入量子场论 (QFT) 而闻名，它与标度相对论的时空分形结构和标度相关物理定律前提相交叉。由此产生的 MNSE 提出了我们对量子力学理解的深刻转变，为时空和量子现象的复杂性质提供了一个细致入微的视角。本文旨在剖析这种整合的复杂性，阐明 MNSE 如何重新定义我们对量子通信的理解，并描述其对全球连接和信息安全的巨大影响。
![arxiv：2303.04818v2 [hep-ph] 2023年12月1日](/simg/g:\will\search\icon\source\7\7418f96bdb8fdb2a2fd548180bcc9ca31b7b10a5.webp)
arxiv：2303.04818v2 [hep-ph] 2023年12月1日
量子计算具有广泛的兴趣，因为它为从素数分解[1]到非结构化搜索[2]提供了指数或多项式加速。量子计算机的自然使用是对其他量子系统的模拟，在计算化学中具有众所周知的应用[3，4]和冷凝物质物理学[5，6]。近年来已经看到了量子计算机在基于晶格的Quanty场理论（QFT）模拟中提出的应用（参见参考文献。[7，8]及其参考文献，包括量子染色体动力学的模拟（QCD），该理论描述了夸克和胶子的基本相互作用。晶格QCD非常适合研究QCD的低能量（子GEV）行为，但是晶格尺寸的计算成本的迅速增加使得QCD QCD极具挑战性，可用于模拟碰撞，以在诸如大型Hadron Collider（例如LHC）等较高的高级胶卷中探测的最短长度量表（LHC）。在这些能量下，QCD耦合常数αs变小，因此扰动计算成为选择的方法。使用量子计算机在扰动QCD中模拟硬散射过程已在很大程度上尚未探索。一种模拟量子计算机上通用扰动QCD进程的方法仍然缺失，但由于多种原因是可取的。其次，此功能还意味着量子模拟可以很好地适合对具有高质量最终状态的过程具有完全干扰效应的计算。每个贡献都可以分解为颜色部分和运动部分。This may be in part because the aims of perturbative QFT calculations differ from the aims of most quantum simulations: most quantum simulations (including lattice QCD) aim to take a known Hamiltonian and use it to perform the (unitary) evolution of a quantum system, whereas perturbative QFT calculations aim to calculate the (Hermitian, but not unitary) transition matrix describing the scattering of specified external states and hence研究基本颗粒的产生或衰减。首先，扰动QCD计算需要评估许多不可观察的中间状态的贡献，这使得这种计算使自然候选者从量子计算机操纵量子状态的折叠的能力中受益。第三，通用扰动QCD过程的量子模拟可以通过利用已知量子算法（例如量子振幅估计）提供的加速度来提高扰动QCD预测的速度和精度[9-12]。本文的目的是采取步骤使用量子计算机模拟通用扰动QCD进程。扰动QCD中的计算可以通过求和Feynman图的贡献来执行。颜色部分比运动部分更简单，并且实际上存在有效的程序[13 - 18]，用于计算经典计算机上的颜色因子。尽管如此，颜色部分仍然提出了在量子计算机上模拟扰动QCD过程的一些通用挑战。1作为例如，形成量子计算机的量子门必须始终是统一的，而feynman规则（颜色和运动学部分都）描述了Feynman图的组成部分，并非完全单位。这意味着颜色部分提供了一个有用的简化设置，可以使用该设置来开发Feynman图的量子计算的框架，因此它们将成为当前工作的重点。本文的主要结果是两个量子门Q和G，它们分别代表了描述Quark-gluon和Triple-Gluon相互作用顶点的Feynman规则的颜色部分。要实施这些门，我们介绍了一个单位化寄存器U的新概念，该概念可以模拟夸克和胶子的非空间相互作用。