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谐振隧道增强场发射的理论分析
在本文中，我们通过求解一维时间独立的schrödinger方程来开发出从表面上从表面发射的精确分析量子理论。可以通过离子，原子，纳米颗粒等引入的Quantu井可以简化为平方电位，其深度为H，宽度D和与表面L的距离。该理论用于分析量子井（D，H和L），阴极性质（工作函数W和Fermi Energy E F）和DC Fifferd f的效果。发现，量子井可能导致谐振隧道增强的轨道发射，最高几个数量级，比裸露的阴极表面大。同时，电子发射 - 能量光谱显着狭窄。强的增强区域受EFL +H≥W + C和EFL≤W的条件，E是基本电荷（正）（正），并且C在DC Fifferd f上持续依赖。还发现，带有直流f的电子发射能源谱的谐振峰遵循εp=εp0-efl，εp0大约是在没有dcfifeld的平方电位中固定在平方电位中的电子的特征力。该理论为高效率场发射器的设计提供了见解，该发射器可以产生高电流且高度简单的电子束。
场发射实验噪音很大，……有什么意义吗？
Anthony Ayari、Pascal Vincent、Sorin Perisanu、Philippe Poncharal、Stephen Purcell。所有场发射实验都是嘈杂的，……有任何有意义的实验吗？。真空科学与技术杂志 B，纳米技术和微电子学，2023 年，41 (2)，第 024001 页。�10.1116/6.0002338�。�hal-03960488�
土地风市场报告：2023 Edition
德克萨斯州4,028德克萨斯州40,151爱荷华州62.4％爱荷华州81.9％俄克拉荷马州1,607爱荷华州12,783南达科他州54.8％南达科他州76.9％内布拉斯加州602俄克拉荷马州602俄克拉 43.5% North Dakota 65.5% Montana 366 Illinois 7,129 North Dakota 36.7% Wyoming 60.4% South Dakota 304 California 6,118 New Mexico 34.9% Oklahoma 54.0% Minnesota 245 Colorado 5,194 Nebraska 31.0% New Mexico 52.6% New Mexico 235 Minnesota 4,749科罗拉多州28.0％内布拉斯加州37.7％俄勒冈州210新墨西哥州4,327明尼苏达州23.5％23.5％科罗拉多州科罗拉多州29.2％科罗拉多州科罗拉多州科罗拉多州145北达科他4,302缅因州22.8％蒙大拿州25.9％25.9％伊利诺伊州伊利诺伊州120伊利诺伊州120俄勒冈州120俄勒冈州4,055 Wyoming 21.8％德克萨斯21.8％德克萨斯21.8％德克萨斯21.8％MICHAK 72.3.3.3.3.3.3.3％72 21.6% Maine 23.3% California 72 Indiana 3,468 Vermont 18.2% Minnesota 21.5% Maine 20 Washington 3,407 Idaho 16.6% Oregon 17.1% Michigan 3,231 Montana 14.8% Illinois 16.9% South Dakota 3,219 Oregon 14.3% Idaho 11.1% Wyoming 3,176 Illinois 12.1％华盛顿10.1％密苏里州2,435印第安纳州9.9％印第安纳州9.7％纽约2,192密苏里州9.4％密苏里州9.3％蒙大拿州1,487密歇根州7.8％密歇根州9.1％9.1％美国剩下的美国剩余时间中剩下的8,769总计8,769％总计8,769％1.5％1.5％1.5％144.5111.5111.51111 14,114,114,5,5114,5,5,5,5,5,5,5,5,5,5,5,5,511 in
1 量子光学中的状态、模式、场和光子...
摘要 光的量子特性使革命性的通信技术成为可能。推进这一研究领域的关键是清晰地理解状态、模式、场和光子的概念。场模式的概念源自经典光学，而状态的概念在以量子力学的方式处理光时必须仔细考虑。术语“光子”是一个重载标识符，因为它通常用于指代量子粒子或场的状态。这种重载通常不结合上下文使用，可能会混淆描述我们测量的现实的物理过程。我们使用现代量子光学理论回顾了这些概念之间的用法和关系，包括光子波函数的概念，该概念的现代历史由 Iwo Białynicki-Birula 在本期刊上发表的一篇开创性论文推进，本文就是向他致敬。 1. 简介 在开始研究量子光学时，很自然地会问：“什么是光子？”但也许更好的问题是：“什么是量子场？”鉴于量子理论与我们赋予该理论的数学元素的名称无关，那么我们如何命名和解释它们何时重要呢？在没有完整的数学解决方案的情况下，尝试对问题建立直觉时，正确地概念化和命名理论元素会有所帮助。这篇献给 Iwo Białynicki-Birula 教授的特刊以教程的方式回顾了状态、模式、场和光子在量子光学中的作用，承认了他对该主题的重要贡献。i 我们希望启发那些可能刚进入该领域的研究人员，例如那些在经典网络领域工作并且现在开始考虑量子网络潜在有用应用的研究人员。我们回顾了光子波函数的概念，它的现代历史大致始于 Białynicki-Birula 在本期刊上发表的一篇论文 [1] 和 John Sipe [2] 的一篇同期论文。状态、模式和场是适用于经典和量子领域的概念。本文以教学的方式回顾了这些概念在两个领域中的产生和定义，描述了电磁场激励的量化如何引入新的（可测量的）行为，并阐明了两个领域之间的联系。
重新评估场发射的哈特曼效应
电子隧穿屏障所花的时间问题对于纳米间隙器件[1-6]来说越来越重要，例如纳米天线（其场发射发生在 50 纳米[7]到 8 纳米[8]的阳极-阴极（AK）间隙上（其中阳极-阴极渡越时间[9]在飞秒量级））和阿秒实验[10-12]。在对薄绝缘层隧穿效应进行后续研究中，Hartman[13]和更早的McColl[14]使用入射波包遇到矩形屏障的模型发现，金属-绝缘体-金属（MIM）薄膜的传输时间由大屏障宽度极限下的群延迟τg=¯h/√μ给出，其中μ是费米能级，是真空功函数：对于一般情况，当μ==1eV时，τg=0.65821fs，顺便说一下，它小于但与Büttiker和Landauer[15]的屏障宽度相关的半经典时间τsc=L/√2/m=1相当。对于 L = 1 nm，约为 6860 fs，但 Winful [16,17] 证明，τ g 是停留时间 τ d 和自干扰时间 τ i 之和，性质截然不同。我们使用时间相关维格纳分布函数 (WDF) 方法 [18] 研究了波包与屏障的相互作用，结果表明，矩形屏障（以及具有类似突变行为的其他屏障）具有一些特性，使得它们用于波包模拟存在问题，即使平面波和指数增长/衰减的 so-
基于光子学的近场测量和远场...
摘要 本研究使用具有平面扫描功能的电光 (EO) 传感器演示了基于光子学的 300 GHz 频段近场测量和远场特性分析。待测场在 EO 传感器处上变频至光域 (1550 nm)，并通过光纤传送至测量系统。在 13 s 的一维测量时间内，系统的典型相位漂移为 0.46 ◦，小于该时间尺度下相位测量的标准偏差 1.2 ◦。将从测得的近场分布计算出的喇叭天线远场方向图与使用矢量网络分析仪通过直接远场测量系统测得的远场方向图进行了比较。对于与角度相关的参数，我们通过近场测量获得的结果的精度与通过直接远场测量获得的结果相当。我们的近场测量结果与直接远场测量结果之间的旁瓣电平差异（约 1 dB）归因于探针校正数据的过量噪声。我们相信，基于光子学的球形 EO 探针扫描近场测量将为 300 GHz 频段高增益天线的表征铺平道路。
日常世界超越的量子场理论
有效的野外理论（EFT）是现代物理学的成功范式，包括粒子物理学和爱因斯坦的一般相对论的标准模型的“核心理论”。我会争辩说，EFT会给我们带来独特的见解：每个EFT模型都具有其可容纳性域的内置规范。因此，一旦在某些域内测试了模型（能量和相互作用强度），我们就可以表达，它将在该域内继续保持准确。目前，核心理论已在包括与日常生活物理学（生物学，化学，技术等）相关的所有能量量表中进行了测试。因此，我们有理由相信日常生活现象的物理定律是完全已知的。
重新评估场发射的哈特曼效应
使用 Gamow 因子 θ ( k ) 重新进行了 Winful 的分析，以便进行推广。第三，对高场电子发射特性势垒重复 Gamow 分析。有几个候选势垒：(i) 镜像电荷或肖特基-诺德海姆 (SN) 势垒[20]：它描述金属 [21] 和半导体 [22] 的场发射，具有半解析的 Gamow 因子 θ ( k )，但透射 t ( k ) 和反射 r ( k ) 系数必须通过数值计算；(ii) Eckart 势垒[23]：它是非对称势垒，对于它，t(k) 和 r(k) 是解析的，但 Gamow 因子 θ ( k ) 必须通过数值计算； (iii) 三角势垒或 Fowler-Nordheim (FN) 势垒 [21] 用于场发射：它忽略了镜像电荷效应，但 t(k)、r(k) 和 θ(k) 都是完全解析的。因此，只有所选的三角势垒 (iii) 才是高场条件下场发射的简单、纯解析表示（并且是隧道波力学最具代表性的例子 [24, 25]）。因此，FN 形式 [26–28] 用于开发和分析停留时间 τ d 和自干扰时间 τ i。
量子力学和量子场中的 5 路径积分...
路径积分图景之所以重要，有两个原因。首先，它提供了量子力学的另一种补充图景，其中经典极限的作用显而易见。其次，它为研究微扰理论不充分或完全失效的领域提供了一条直接途径。在量子力学中，解决此类问题的标准方法是 Wentzel、Kramers 和 Brillouin 的 WKB 近似。然而，将 WKB 近似推广到量子场论是极其困难的（甚至是不可能的）。相反，费曼路径积分的非微扰处理（在量子力学中等同于 WKB）可以推广到量子场论中的非微扰问题。在本章中，我们将仅对玻色子系统（如标量场）使用路径积分。在后续章节中，我们还将对路径积分进行全面的讨论，包括它在费米子场、阿贝尔和非阿贝尔规范场、经典统计力学和非相对论多体系统中的应用。