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World File Search System定理
惯性定理控制方案的实验验证
1 CAS量子信息信息实验室，中国科学技术大学，Hefei 230026，中华人民共和国2 CAS量子信息与量子物理学卓越卓越中心，中国科学技术大学，230026，Hefei 230026，中国人民共和国3，化学研究所3，耶路撒冷大学，耶路撒大学，耶路撒大学。加利福尼亚大学的物理学，圣塔芭芭拉，加利福尼亚州93106，美利坚合众国5菲西卡学院gal。Milton Tavares de Souza s/n，Gragoatá，24210-346 Niter´Oi，Rio de Janeiro，巴西，巴西6 DepratimentodeFísica，联邦联邦政府De s〜ao Carlos，Rodovia WashingtonLuís，spsp-sp-35-sp-sp-310，135565-955-9565-95-95-95-95-95-95-95-95-95-95-95-95-95-95-95-905-905-905-905 SO.任何信件应被解决。7这些作者对这项工作也同样贡献。
量子信息——无隐藏定理
• 复合系统的状态空间是各个希尔伯特空间的张量积 H = H 1 ⊗H 2 。 • 如果复合系统的状态不能写成 | Ψ ⟩ 12 = | ψ ⟩ 1 ⊗| φ ⟩ 2 ，则为纠缠态。 • 一般纠缠态 | Ψ ⟩ 12 = P NM nm =1 C nm | ψ n ⟩ 1 ⊗| φ m ⟩ 2 。
Eastin-Knill定理及其含义 讲义
在本文中，我们探讨了谎言基团，对称和量子误差校正之间的相互作用[1]。基本思想是，逻辑，统一产品运营商组的发电机是本地运算符的总和，本身可以根据局部，量子错误纠正代码来扩展错误操作员，从而在代码空间上进行琐碎的行动。这意味着可以通过横向门集实现的逻辑运算符的数量是有限的，因此不能是通用的。此外，关于某些连续对称性的协变量的任何有限代码都无法纠正任意的单量子误差，因为逻辑电荷信息会泄漏到环境中[2]。有限的代码缺乏这些限制。Eastin-Knill定理对容忍断层的量子计算以及对称和量子误差校正的物理系统具有深刻的重要性。
巴拿赫不动点定理及其应用
先验误差界限 (4) 可用于计算开始时估计获得给定精度所需的步骤数。后验界限 (5) 可用于中间阶段，以检查我们是否可能比 (4) 建议的收敛速度更快。我们看到，如果两个连续迭代 xm 和 xm +1 = T ( xm ) 几乎相等，那么这保证我们非常接近真正的不动点 x 。
量子力学的假设和定理
根据马克斯·玻恩的说法，该量表示在时间 t 时在 x 和 x+dx 之间找到粒子的概率。有时状态函数 (x,t) 是一个复数，因此概率为 ，其中 是 的复共轭。由于可以肯定粒子位于 X 轴上的某个位置，因此我们有要求
狮子表示定理及其应用
定理 1.1 为已知条件，即形式 a : V × V → R ，由 a ( u, v ) = ⟨A u, v ⟩ V ∗ ,V 给出，但是这里给出的非对称情况的估计更加苛刻。在定理 1.1 中，不仅解的适定性而且最大规律性都是显著的：发展方程的所有三个项 u ′ 、A u 和 f 都在空间 L 2 (0 , T ; U ′ ) 中（有关此类规律性的更多信息，请参阅 [6]）。本文中发展的导子理论可应用于完全不同的主题。如果我们根据 Riesz 定理识别 V 和 V ′，则 V 上的稠密定义算子 S 是对称的当且仅当 iS 是导子。事实证明，我们关于边界算子的结果也允许描述对称算子 S 的所有自联合扩展。事实上，我们完善了文献中已知的边界三元组理论的一个版本。这些思想的循环在 [5] 中介绍。
Eastin-Knill定理及其含义讲义
4量化量子信息和量子IDnotancy 65 4.1 von neumny熵熵熵。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>65 4.2量子相对熵。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>68 4.3 Theuri fi cation，第1部分。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>70 4.4 Schumacher压缩。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>72 4.5量子通道。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。74 4.6频道二元性。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。81 4.7纯化，第2部分。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。86 4.8深事实。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。91 4.9条件熵的操作含义。。。。。。。。。。。。。100
布什定理的量子力学表述
由于正则角动量守恒，在螺线管场内产生的带电粒子束在螺线管场外获得动能角动量。动能轨道角动量与阴极上的场强度和光束大小的关系称为 Busch 定理。我们以量子力学形式表述了 Busch 定理，并讨论了量化涡旋光束（即携带量化轨道角动量的光束）的产生。将阴极浸入螺线管场是一种产生电子涡旋光束的有效而灵活的方法，而例如，可以通过将电荷剥离箔浸入螺线管场来产生涡旋离子。这两种技术都用于加速器以产生非量化涡旋光束。作为高度相关的用例，我们详细讨论了在电子显微镜中从浸入式阴极产生量化涡旋光束的条件。指出了该技术用于产生其他带电粒子涡旋束的普遍可能性。