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World File Search System晶胞
工程材料与结构智能设计展望
图1：通过定制固-固材料实现的功能材料和结构。（a）将预沉积的平面形式从基底上释放后，由于良好粘附的层材料界面失配而导致的自卷起复合膜[1]。（b）通过控制其在基底上的键合位置和/或施加到基底上的预应变的释放路径，弹出具有多样空间形貌的介观结构[2]。（c）通过定位晶胞和/或控制其界面连接，表现出超大范围杨氏模量和泊松比的异质结构平面结构[3]。（d）通过在Miura（M）和蛋盒（E）模式下定制晶胞，实现具有可编程变形模型和力学性能的混合折纸[4]。（e）通过软基质中的硬颗粒旋转实现的机械膨胀结构[5]。（f）通过平板电脑在界面上的滑动机制实现的坚韧夹层玻璃[6]。
激光粉末床熔合 AISI 316L 不锈钢的耐腐蚀性能及直接退火的影响
摘要：采用快速熔化和凝固的快速传热增材制造方法生产的合金零件与传统工艺制成的材料相比，具有不同的微观结构、特性和性能。本研究比较了采用粉末床熔合工艺制备的SS316L与冷轧SS316L的耐腐蚀和氧化性能。此外，对不锈钢表面氧化膜进行了全面评估，因为该膜对抗腐蚀和氧化性能的影响最大。研究了热处理对增材制造SS316L耐腐蚀和氧化性能的影响。SS316L具有由亚晶胞形成的微观结构，其中局部浓缩的合金元素形成稳定的钝化膜。因此，它比传统的冷轧材料具有更高的耐腐蚀和抗氧化性能。然而，已证实热处理会去除亚晶胞，从而导致耐腐蚀和氧化性能的下降。
androne adrian - 个人简历
Adrian Androne、Razvan D. Tamas，“具有环型晶胞的多谐振频率选择表面的频域响应参数研究”，2018 年 SPIE 光电子学、微电子学和纳米技术高级专题论文集第 10977 卷；109772Y https://doi.org/10.1117/12.2324698
通过电化学和晶体学分析确定层状氧化物的相变
摘要 通过恒电流间歇滴定技术在 3 至 4.2 V 电压范围内测定了 LiNi 1/3 Mn 1/3 Co 1/3 O 2 中的化学扩散系数。在充电和放电过程中，这些层状氧化物正极中的计算扩散系数分别在开路电压 3.8 V 和 3.7 V vs. Li/Li + 时达到最小。观察到的化学扩散系数的最小值表明在此电压范围内发生了相变。使用非原位晶体学分析确定了不同锂化状态下 LiNi 1/3 Mn 1/3 Co 1/3 O 2 正极的晶胞参数。结果表明，晶胞参数变化与 NMC 正极中化学扩散的观测值相关性很好；在同一电压范围内，绝对值有显著变化。我们将观察到的晶胞参数变化与镍转化为三价状态（具有 Jahn-Teller 活性）以及锂离子和空位的重新排列联系起来。
梁格材料动态高频一致性连续化 Andrea Bacigalupo 1 和 Luigi Gambarotta 1* 1 土木工程系，
（紫线）。 (a) 沿无量纲不可约第一布里渊区边界的色散函数；(b) 沿无量纲不可约第一布里渊区子域边界的色散函数；(c) 周期性晶胞和无量纲第一布里渊区（以浅橙色突出显示无量纲不可约第一布里渊区）；(d) 无量纲不可约第一布里渊区的子域。
立方卤化物钙钛矿的多晶性质
许多常见的晶体结构可以用单个（或极少数）重复的结构模式（“单态结构”）来描述，例如立方卤化物钙钛矿中的八面体。有趣的是，最近积累的证据表明，基于这种从 X 射线衍射获得的宏观平均单态立方（Pm-3m）卤化物钙钛矿的电子结构计算与实验结果存在有趣的偏差。这些偏差包括系统性地太小的带隙、由电子主导的介电常数、合金的负混合焓以及与测量的对分布函数的显著偏差。我们在此表明，通过密度泛函理论最小化系统 T = 0 内部能量会揭示不同低对称局部模式的分布，包括倾斜、旋转和 B 原子位移（“多态网络”）。只有当允许大于最小晶胞尺寸且不几何排除低对称模式时，才会发现这种情况。随着（超）晶胞尺寸的增加，能量相对于单晶胞会降低，在包含约 32 个公式单位（⩾ 160 个原子）后稳定下来。作为无熵内部能量的非热能最小化的结果，这组相关的位移必须代表底层化学键合（孤对键合）所偏好的固有几何形状，因此其起源与分子动力学建模的正常动态热无序不同。事实上，多晶网络，而不是单晶拟设，是高温热扰动发展的核心结构。新出现的物理图像是多晶网络具有高对称性的平均结构，但局部结构基序具有低对称性。我们发现，与单晶网络相比，多晶网络的预测总能量明显较低、带隙较大、介电常数以离子为主，并且与观察到的对分布函数更为吻合。类似的多态情况见于一些立方氧化物钙钛矿的顺电相中，其中局部极化在卤化物钙钛矿中起局部位移的作用；也见于一些 3 d 氧化物的顺磁相中，其中局部自旋配置起着作用。
使用 VUV 脉冲的时间分辨角分辨光电子能谱 (TR-ARPES)
最初，光电子能谱是使用原子灯作为单能 VUV 光子源进行的，但激光的出现大大提高了这种技术的分析能力。具体而言，将激光源聚焦到小点的能力使得能够分析发射电子相对于样品的角轨迹（即参考晶体材料中的晶格矢量）。这通常通过相对于电子能量分析仪逐步旋转样品台来完成。角分辨光电子能谱 (ARPES) 能够详细测量重要信息，例如费米面的形状，它是倒易晶胞矢量 (kx ， ky ) 的函数。一些研究人员还采用一种称为莫特偏振仪的设备，主要测量电子的自旋。
对锌钛纳米颗粒的锌掺杂的影响
A.P.，印度。 摘要：本研究的重点是Zn X La 1 -X TiO 3（x = 0.1-0.7）（Zlto）纳米颗粒的合成和表征。 X射线衍射模式证实了四方结构和相纯度，随着锌含量的增加，晶胞尺寸扩大。 形态分析揭示了球形颗粒，杆和纳米级颗粒的形成。 紫外可见光谱表明，根据“ x”的值，范围为3.01 eV至3.64 eV的带隙（E G）。 还检查了介电参数的频率和组成依赖性。 使用复杂的介电模量和阻抗光谱法有效地分析了空间电荷极化。 cole-cole地块证实了Zlto材料的半导体性质，这是由完整的半圆形弧证明的，并揭示了存在非狂热型弛豫的存在。 关键字：纳米颗粒；水热；结构;形态学;乐队差距；电介质。A.P.，印度。摘要：本研究的重点是Zn X La 1 -X TiO 3（x = 0.1-0.7）（Zlto）纳米颗粒的合成和表征。X射线衍射模式证实了四方结构和相纯度，随着锌含量的增加，晶胞尺寸扩大。形态分析揭示了球形颗粒，杆和纳米级颗粒的形成。紫外可见光谱表明，根据“ x”的值，范围为3.01 eV至3.64 eV的带隙（E G）。还检查了介电参数的频率和组成依赖性。使用复杂的介电模量和阻抗光谱法有效地分析了空间电荷极化。cole-cole地块证实了Zlto材料的半导体性质，这是由完整的半圆形弧证明的，并揭示了存在非狂热型弛豫的存在。关键字：纳米颗粒；水热；结构;形态学;乐队差距；电介质。
支持在线材料
附加晶体学数据表。S1. 从 SCXRD 获得的 1D-Cu 4 I 8 ( Hdabco ) 4 晶体学数据。化合物 1D-Cu 4 I 8 ( Hdabco ) 4 经验公式 C6 H13 Cu2 I4 N2 分子量 861.07 温度 298 K 波长 0.71073 晶系 正交晶系 空间群 Pnma 晶胞尺寸 a = 13.6210(5) Å α = 90.0° b = 10.0312(3) Å β = 90.0° c = 15.5034(6) Å γ = 90.0° 体积 2118.31(13) Å 3 Z 4 密度 2.700 Mg/m 3 吸收系数 7.839 mm -1 F(000) 1584.0 Theta (最大) 27.490° h, k, lmax 17, 13, 20 收集的反射数2564 完整性至 θ = 31.444° 0.998 吸收校正 MULTI-SCAN 最大和最小透射 0.574 和 0.625 R 1 0.0362 wR 2 0.0791
