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World File Search System歼灭
Kapitel 2第二量化简介
现在，我们转向处理量子N粒子系统的不同方法。，而不是首先用两个规范上的构造理论构建经典的场理论，这些场量正在量化第二步，我们现在进行了不同。我们将从玻色子（Fermions）的情况下对许多颗粒的状态的量子机械描述开始。然后，我们基于引入创意和歼灭操作员的引入，转换为量化相当微不足道的职业编号表示。该方案将在第3章中实现Fermions和Bosons。，但在此之前，考虑经典粒子极限的类似多体问题并执行“相空间中的第二个量化”是非常具有启发性的。这是通过引入归功于Klimontovich，CF的微观相空间密度来实现的。等式。 （2.13）以下。 我们将观察到，该数量遵守一个完全类似于将在SEC中得出的费米和玻色子的运动算子的运动方程式的运动方程。 5.2。 这允许对第二个量化的常见统计概念有宝贵的见解。等式。（2.13）以下。我们将观察到，该数量遵守一个完全类似于将在SEC中得出的费米和玻色子的运动算子的运动方程式的运动方程。5.2。这允许对第二个量化的常见统计概念有宝贵的见解。
低能量离子 - 固体相互作用
抽象的超低能离子植入已成为掺杂二维材料和超薄膜的有吸引力的方法。基于二进制碰撞近似的新的动态蒙特卡洛计划Imintdyn允许对低能植入培养物和目标组成变化的可靠预测，以及对高能光离子散射的有效模拟。为了证明这些预测和模拟的质量，我们提出了一个模型案例实验，在该实验中，我们将W离子植入具有低（10 keV）和超低（20 eV）离子能量的四面体非晶碳中，并分析了W植入W具有高分辨率的Rutherford redScatter-Scattrant-ReClanter-Files。使用新的Imintdyn程序将该实验与对实验的离子固定相互作用的各个方面进行了完整模拟。一种独特的新型模拟选项，也与植入2D材料有关，是将空缺作为具有动态空位产生和歼灭的目标物种。虽然忽略空缺形成的模拟不能再现所测量的植入物，但我们发现模拟和测量的HR-RBS光谱之间有很好的一致性。我们还证明了同时弱碰撞在低弹丸能量下二进制碰撞近似中的重要作用。
使用Effelsberg 100m望远镜寻找正电子重组线
这项工作提出了一种在电磁频谱的无线电范围内搜索重组线的方法，该方法通过几种单独的测量结果结合使用了灵敏度的显着提高。无线电区域中重组线的检测，尤其是正电子的重组线，是寻找暗物质的必不可少的灰烬，因为该线的强度揭示了观察到的位置的阳性量。这对于计算歼灭横截面的计算和有关暗物质的自我宣传的发现至关重要。这项工作中介绍的方法应用于13-15 GHz的频率范围，并使用2021年至2024年之间收集的数据，作为Telamon Project的一部分，Effelsberg的100 m射电望远镜。在NGC7027和W3OH校准源中检测到了这种方法的功能，并检测到氢重组线（H76α-H79α）。对于正电子（PS60α -PS62α）的重组线的振幅和流动，计算上限。在整个观察期的覆盖数据中，有一个3σ上限，河流密度为0。6-0。7 mjy，具体取决于重组线。此外，比较了NGC7027校准源的两种方法。单独确定NGC7027的每个重组线的上限的“单个”方法，提供3σ上限为5。1-7。2 mjy。6-4。0 mjy。相反，“组合”方法将三条线链接在一起，然后确定上限，3σ-上限为3。
颁发荣誉勋章 * * *根据总统指示，根据 1862 年 7 月 12 日国会联合决议（经 1863 年 3 月 3 日法案、1863 年 7 月 9 日法案和 1864 年 7 月 25 日法案修订），美国陆军部以国会的名义向美国陆军中尉沃尔特·J·拉尔姆 (Walter J. Jlarm, Jr.)（当时为少尉）颁发荣誉勋章，以表彰他在 1862 年 7 月 12 日在越南共和国拉木河谷附近对抗敌对势力时，冒着生命危险，表现出的卓越英勇和无畏精神，超越了职责范围，牺牲了生命。 1065 年 1 月。作为第 1 骑兵师（空中机动）的排长，JIarm 中尉在拉德浪谷的一次战斗中表现出了不屈不挠的勇气。他的连队正在穿过山谷，去救援一支被敌军包围的友军部队，敌军的规模估计与团级相当。JIarm 中尉带领他的排在猛烈的火力下奋勇前进，最后被迫寻找掩护。由于他的排无法坚持太久，并且看到有四个敌人进入了他的阵地，他便在猛烈的火力下迅速行动，歼灭了所有四个敌人。然后，他看到他的排正受到一挺隐蔽机枪的猛烈射击，便故意暴露自己以吸引敌人的火力。这样，他确定了敌军的阵地后，便试图用反坦克武器摧毁敌军。虽然他造成了伤亡，但这种武器并没有平息敌人的火力。
可调节的电荷传输和两台...
摘要：二维共轭金属有机框架（2D C-MOF）由于其（半）的导电性能而吸引了对电子的兴趣日益增加。电荷 - 中立2D C-MOF也具有持久的有机自由基，可以看作是自旋浓缩阵列，为Spintronics提供了新的机会。然而，层堆积的2D C-MOF的相邻分子之间的强π相互作用歼灭了活跃的自旋中心，并显着加速了自旋松弛，严重限制了它们作为自旋量子的潜力。在此，我们通过控制层间堆叠来报告2D C -MOF中电荷传输和自旋动力学的精确调整。在共轭配体上引入了笨重的侧基，从而使2D C -MOFS层从锯齿状的堆叠到交错的堆叠量显着脱位，从而在空间上削弱了层间相互作用。因此，2D C -MOF的电导率降低了六个数量级，而旋转密度则增加了30倍以上，并且自旋晶格松弛时间（t 1）增加到〜60 µs，从而使旋转宽松的参考2D C -MOF变得越来越快地占据了旋转的良好。自旋动力学结果还表明，无旋转极化对或双极在这2D C -MOF的电荷传输中起关键作用。我们的策略提供了一种自下而上的方法，可以在2D C-MOF中扩增自旋动力学，从而为开发基于MOF的Spintronics开辟了途径。
了解数学中的Cu融合
基于Cu 2x Hg 2 -X Gete 4合金化合物（其中0≤x≤1）中CU溶解度的程度控制载体浓度的能力使Cu 2x Hg 2 -X Gete 4在热电学领域中有趣的案例研究。CU在此过程中清楚地发挥作用，但cu确切地将CU纳入Cu 2x Hg 2 -X Gete 4晶体结构以及该如何影响载体浓度。在这项工作中，我们使用谐振能量X射线差异（REXD）实验和密度功能理论（DFT）计算的组合来阐明Cu掺入Cu 2x Hg 2-Hg 2-x Gete 4结构的性质。REXD跨Cu K边缘有助于Cu 2x Hg 2-X Gete 4合金中Cu掺入的表征，并可以直接定量抗位点缺陷。我们发现，Cu以2：1的比例代替Hg，其中Cu歼灭了空缺并与Hg原子交换。dft计算确认此结果并进一步表明Cu的掺入优先发生在Z = 1/4或Z = 3/4平面之一上，然后再填充另一个平面。此外，发现由REXD量化的Cu Hg抗位点缺陷量与实验测量的孔浓度成正比，表明CU HG缺陷是CU 2X HG 2-HG 2-x Gete 4 Elloy中调谐载体浓度的驱动力。这里发现的晶体结构之间发现的链接，或更具体的抗位点缺陷，并且可以将较高的浓度扩展到相似的阳离子 - 阳离子材料系统，并通过缺陷工程有助于改善热电和其他功能材料的发展。
维也纳会议2024年 - 十字路口的人类
在其有影响力的2016年自治报告中，美国国防科学委员会区分了两类的智能系统：那些在休息时采用自主权的人和采用自主权的人。“从广义上讲”，它说：“在静止状态上纳入自主权的系统实际上是在软件中运行的，包括计划和专家咨询系统，而在运动中纳入自治的系统在物理世界中具有存在，包括机器人和自动驾驶汽车。”关于各种国际福拉的自主武器系统的大部分讨论都集中在第二种形式，运动中的自治，尤其是机器人武器带来的危险。但静止的自主权构成了对人类的平等，即使不是更大的危险，因为主要力量正在自动化其战场的指挥和控制系统（C2）系统，并为他们提供旨在计算敌人的行动和意图的算法，因此选择最佳攻击命令，并直接派遣攻击命令到友好的人类中，以实现人类的友好单位，而不是人类的实施。即使在非核情况下，考虑到所涉及的技术的不成熟及其产生错误和误导性信息的倾向，称为“幻觉”。在战斗情况下，这可能导致意想不到的升级行动或对平民的意外袭击。，但是这些系统也与美国，中国和俄罗斯的核C2系统有关，构成了意外或无意中升级的更大风险，可能导致核歼灭。因此，我们特别关注这种危险是至关重要的。这个侧面事件，由军备控制协会代表（ACA），欧洲领导网络（ELN）和奥地利国际核战争（IPPNW）的奥地利分支机构进行演讲，将引起这些关注。
量子纠缠和紧急对称
早在1946年，J。A. Wheeler提出了一个实验，以验证一对理论的预测，即在n灭nih灭时发出的两个量子，具有零相对角动量的正电子 - 电子对，彼此之间是正确的。该建议涉及对各种方位角上两个an灭光子散射的巧合测量。Pryce和Ward'以及Snyder，Pasternack和Hornbostel报告了详细的理论研究。 '当两个计数器彼此成直角时，预测的最大不对称比率是当相机的共同平面物与2个。85，以8 = 82'的散射角出现。bleuler和bradt4使用了两个末端窗口6-m计数器作为检测器，并观察到与该理论不一致的不对称比。尽管如此，与结果相关的误差范围是如此之大，以至于使理论和实验之间的详细比较变得相当不利。同时，汉娜（Hanna）进行了类似的实验，并进行了更多的E％CIENT计数器排列，发现观察到的不对称比率始终小于所预测的不对称比。因此，通过使用更多的E％CIENT探测器和更有利的条件来重新分配此问题，这似乎是非常需要的。最近开发的闪烁计数器已被证明是可靠且高度高的伽马射线检测器。随着这种提高的效率，大约是G-M计数器的十倍，重合计数率将增加一百倍。被使用。在我们的实验中，两个RCA 5819摄影管和两个蒽晶体1x1xs。用这些蒽晶体获得的歼灭辐射的效率为7％至8％，与计算值相比有利。几何布置在图中示意性1。正电子源Cu〜被Deuteron Bombard the激活在哥伦比亚回旋子的铜靶上。采用电镀方法将CU活性与其他
伽马射线闪烁光谱
伽玛射线对象：了解伽玛射线与物质的各种相互作用。使用已知能量的伽马射线校准伽马射线闪烁光谱仪，并使用它来测量“未知”伽马射线的能量。使用正电子歼灭辐射来确定电子的质量并观察相关的伽马射线。读数：实验室手册（请参阅补充阅读）“核科学实验” AN34，EG＆G ORTEC提供了有关许多本科核试验的背景和技术的精彩动手讨论。所描述的设备类似于实验室中可用的设备。在本文末尾给出了其他读数。设备：NAI：具有集成前置放大器（2），高压电源，堪培拉型号2000电源的TL闪烁体和光电倍增管检测器，NIM BIN，NIM BIN，NIM BIN，CANBERRA 2015A放大器/单通道分析仪模块（2） （PCA-II）CompuAdd 286个人计算机，Analyzer软件，监视器的董事会。背景：在本实验中，您将通过检测腐烂产生的伽马射线来研究核的放射性衰变。γ射线检测是一个多步骤过程：伽马射线进入NAI：TL闪烁体晶体，在其中产生了快速移动的自由电子，进而通过在晶体中行驶时在路径中激发离子而失去能量。这种激发能以各种方式释放出来，其中一种是可见光的发射（荧光）。因此，进入闪烁体的单个高能伽马射线会产生低能光子的闪光。这些光子针对光电倍增管的光敏表面，它们通过光电效应弹出电子。电子被收集在光电培养基中并放大以产生电流脉冲，该脉冲转换为电压脉冲，其高度与光电子的数量成正比，因此与到达管的光子数量成正比，这又与快速电子的初始能量成正比。当放射性源位于闪烁体附近时，光电层流会产生一系列脉冲，每个脉冲对应于单个核的衰变。每个脉冲的幅度与伽马射线释放的电子能量有关。使用单通道分析仪研究这些脉冲。单个通道分析仪（SCA）计数电压脉冲的数量
Hubbard模型的平均场解：磁相图
在我们的凝结物理学的研究生讲座（主1或Master 2的第一个学期的第二学期）中，我们发现了哈伯德模型的均值解决方案，这是一种非常有用的工具，可用于接近对材料的现实描述。所需的是对第二量化形式主义的一般知识，与相应的第一个量化波函数相比，研究生通常更容易可视化的创建和歼灭操作员更容易可视化。然后，通过傅立叶变换到⃗k空间和矩阵对角线化，以横扫方式获得了哈伯德模型的均值解决方案。尽管工作量相对较少，但学生可以学到的教训非常丰富：他可以自己构建磁性相图，并以这种方式理解为什么铁磁性（FM）或防铁磁性（AFM）可以通过coulomb coulomb排斥，带能量和平均值的方式来确定相互依靠的材料，从而朝着独立的材料来确定，这是一个独立的材料，即相关的材料。尽管有关哈伯德模型的文献是广泛的，但该模型通常仅在所谓的两极近似中处理，例如原始的哈伯德论文1-3中，在这种情况下，使用相当复杂的数学工具（例如绿色功能方程），强制性的数学工具是强制性的。相反，与通常的单粒子方法相比，我们的均值范围解决方案允许处理连续性，而不是不连续性方面：这可能允许在凝结物理学的后者和更高级的研究处理之间填补差距。目前的论文如下：在第2节中，我们介绍了哈伯德的哈密顿式及我们的符号。第3节专用于平方晶格上的均值近似值中模型的解。我们选择了平方晶格，以解决一个逼真的情况（例如，在Cuo 2平板中，超导粉提土中的铜位点）同时保持简单的几何形状。在第4节中，我们描述了获取基本相图所需的计算细节，并就感兴趣的物理参数进行了讨论。最后，在第5节中，我们将可能的概括作为学生的长期练习并得出结论。