机构名称：
¥ 2.0
请注意，σ和κ都是张力量，例如，沿x轴的梯度原则上可以导致沿y - 或z轴沿ux量。但是，在大多数情况下，σ和κ的这些非对角线术语是比对角线术语小的数量级，因此我们将讨论限制为本章中的对角线术语。此外，重要的是要意识到该方程。（9.1）和等式。（9.2）是J E（U）和J H（t）的完整关系的第一阶taylor扩展。就本章而言，使用这种线性响应近似值远远超过了理由，鉴于典型的电压Δu<1，000 V和温度差异∆ t <1，000 k在现实世界中应用于大型固体（量V> 1 µ M 3）对应于1 µm Minuse Elively级别的1级和一级<<1级和温度级别的<1级和温度级别的<10k。在此制度中，我们可以将所谓的“ Onsager图片”中的固体视为显微镜，各个部分的组合：假定本节的每个部分都如此之大，以至于可以保持热力学平衡规则，并允许定义温度量化，例如每个单个部分的温度。但是，各个部分相对于彼此而言并不处于热力学平衡状态。从一开始，这似乎是一个显然简化讨论的假设。我们将在本章中看到，实际上并非如此：基本原因是我们
9固体的传输特性
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