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729 nm Ti:Sa 激光器的频率稳定性，用于捕获钙离子中的量子比特操控
捕获 40 Ca + 离子的量子信息科学实验需要波长为 729 nm 的窄线宽激光器来驱动 4 2 S 1 / 2 和 3 2 D 5 / 2 之间的量子比特跃迁。本文介绍了一种钛宝石激光器，该激光器使用 Pound-Drever-Hall 技术将频率稳定到波长为 729 nm 的参考腔。激光线宽是通过与其他频率稳定激光器的拍频测量和对单个捕获 40 Ca + 离子的 Ramsey 实验来测量的。最窄的测量线宽 (FWHM) 是通过拍频测量获得的，在测量时间为 1 s 时为 4.2(17) Hz，代表了钛宝石激光器线宽的上限。在参考腔下方安装隔振板后实现了这个最窄的线宽。对已安装的光纤噪声消除和激光强度稳定装置的分析表明，光纤和激光强度噪声不会限制最窄的测量线宽。还利用其他频率稳定激光器的拍频测量来获得稳定激光器频率漂移的值，测量结果为 -371(3) mHz/s。
高质量单类石墨烯，区域
总结在这项研究中，低压蒸汽的方法用于使高质量的单层石墨烯具有铜板表面大面积的高面积。石墨烯的形成和质量受到基础CH4：H2的温度和比率的显着影响。最佳类单层石墨烯是在约1000°C的温度下进行的，生长周期为120分钟，而CH4：H2的比率为35：6 SCCM。反应室中的总压力在1.0至1.2托尔的范围内变化。峰值2d（〜63.43 cm-1）的峰（FWHM）与拉曼光谱的峰i2d/ig（〜3,10）的强度之比证实了单层石墨烯。石墨烯微不足道和高均匀性的残疾通过低圆形拉曼峰证实。已经评估了许多Khaists的温度和压力参数，是合成高品质石墨烯的最佳选择，有望在光学，电化学，电子和有毒气体传感器的领域打开新应用。
新一代具有前所未有的计时分辨率的新一代SIPM的设计注意事项
摘要：光子探测器获得精确的时序信息的潜力在许多领域，PET和CT扫描仪中在医学成像和粒子物理探测器等等等中的重要性越来越重要。的目标是增加pet扫描仪的敏感性，并通过对每个事件的真实空间点以及未来粒子加速器设定的限制来进一步飞跃，需要进一步飞跃基于闪烁器的电离仪，最终将picoseConds Restolution延伸到几个picoseconds submevs submev subs Mev subs subs subme sev subme subs submev subme sups subme sev subs subs subs subs subsove suble of pet扫描仪的敏感性。尽管几个制造商在过去十年中取得了令人印象深刻的进展，但SIPMS的单个光子时间分辨率（SPTR）仍在70-120 PS FWHM范围内，而10 ps的值则是10 ps或更少的值。这样的步骤需要与传统方法和新技术的发展进行中断。将纳米素化学的非凡潜力与现代微电子学和3D电子整合所采用的新方法相结合的可能性为开发新一代基于过度的sipms的新观点和空前的光相位效率和计时分辨率开发了新一代的观点。
使用纳米板INGAN/GAN/GAN
摘要：等离激元纳米剂是一种新型的超小型激光器，由于其光线和快速载体动力学特征的破坏衍射极限，因此获得了广泛的兴趣。通常，对于等离激子纳米剂需要解决的主要问题是光学和欧姆损失引起的高损失，这导致了低质量因子。在这项工作中，设计和制造了具有较大界面区域的Ingan/gan纳米板等离激元纳米剂，其中SPS和激子之间的重叠可以得到构成。激光阈值计算为〜6.36 kW/cm 2，其中最大最大宽度（FWHM）从27 nm下降到4 nm。和502 nm处的快速衰减时间（刺激激光的尖峰）估计为0.42 ns。增强的激光特性主要归因于低折射率材料中电磁波的强限制，这证明了SPS和激子之间的近场耦合。这种等离子激光器应在数据存储应用程序，生物应用，光通信中有用，特别是对于集成到芯片上系统中的光电设备。
XPS化学状态映射在光学和微电子中
摘要。XPS成像的强度在于它具有（i）在样品表面上找到小图案的能力，（ii）以微分辨率分辨率告知有关在表面检测到的元素的化学环境。在这种情况下，由于它们的可调性和可变性，基于锶的钙钛矿似乎对这种光发射实验进行了很好的适应。这些功能性氧化物在新兴的光电和微电源应用中具有巨大的潜力，尤其是对于透明的导电氧化物。图案化的异质结构Srtio 3 /srvo 3是使用脉冲激光沉积使用阴影掩模生长的。然后通过串行采集模式下的XPS映射分析此堆栈。Ti2p和V2P核心水平成像清楚地介绍了SRTIO 3和SRVO 3域。将广泛讨论SR3D核心水平的XPS映射：锶是两种具有非常相似化学环境的氧化物的共同元素。尽管SR3D图像中的对比度较低，但由于地形的影响，这两种材料还是可辨别的。添加，使用SR3D FWHM图像是证明这两个阶段的真正资产。最后，通过主成分分析进行数据处理使我们能够在锶原子上提取重要的光谱信息。
WSSE单层中的激子和Trions
在这里，𝑡是开始时间，𝜏是步骤𝑗的上升时间。为了使拟合过程更加稳健，我们忽略了实验时间分辨率（IRF FWHM〜145 fs），这是根据子picsecond数据集的拟合确定的。分子阶段的开始和上升时间（光载量分数）𝛾0由于留置状态，分别固定在𝑡0= 0 = 0 = 0 = 0 =141𝑓𝑠，1-2，4-7。这留下了分子和次级自旋转换步骤𝛾0和𝛾1，孵育周期𝑡1和次级自旋转换时间尺度𝜏1作为拟合变量。拟合结果在补充表1中列表。对于以25 mJ/cm 2的激发能力收集的数据，不受限制的拟合导致𝛾0 + 𝛾1> 1，表明在探测范围内完成了完全的纳米棒自旋转换。为了确保𝛾0 + 𝛾1≤1，因此我们固定了1至0.72。对于使用70 MJ/cm 2和100 mJ/cm 2收集的数据，未解决孵育周期，因此我们将𝑡1固定为零，以提高拟合稳定性。我们注意到，我们已经在子picosecond范围内收集了两个独立的数据集，激发通量为100 mJ/cm 2，并且扩展了〜70 PS范围。对于两个数据集，拟合的分子阶梯幅度𝛾0都很好地一致。对于10 mJ/cm 2，
国内招标公告
1. 根据两个发射、两个接收亚纳秒脉冲的要求定制 FPGA 板和 RTL 设计。数量——1。 2. 基于 RTL 的多输入实时相关，具有可调延迟参数。 3. 符合规格或更好的 RF 组件（除非另有说明，所有组件均具有 50 欧姆阻抗）a. 低噪声放大器 (LNA) - UWB 100 MHz 至 5000 MHz，35 dB 增益，+8 dB 输入功率，噪声系数 < 3 dB@2GHz。数量——2。b. RF 放大器/驱动器 - UWB 100 MHz 至 3000 MHz，35 dB 增益，+10 dB 输入功率，输出功率 15 dBm@2GHz，噪声系数 < 3 dB@2GHz。数量——2。c. Vivaldi 天线 – 1000 MHz 至 6500 MHz，SWR < 2.5:1 @2GHz，实现增益 > 7 dBi @2GHz，实现效率 > 90% @2GHz。数量 – 4。4. RF 脉冲接收器的脉冲整形电子设备和发射器的输入调节电子设备。5. GUI 用于控制和监视整个系统的状态。6. 系统应针对 500 ps FWHM UWB RF 脉冲创建（在 FPGA 中）、传输（驱动器）、接收（LNA）和检测（在 FPGA 中）进行开发和优化。4 招标类型 两种投标系统
生物聚合物的离子运输和结构分析...
摘要本文的主要重点围绕研究以特殊离子电导率为特征的生物聚合物电解质膜，这是钠离子电池实际实施的前提。这项研究使用溶液铸造方法成功制备了基于琼脂糖的生物聚合物电解质。将硝酸钠盐（Nano 3）添加到基于琼脂糖的生物聚合物电解质的各种重量百分比（0、10、20、30和40 wt。％）的影响。电化学阻抗光谱（EIS）适用于分析琼脂糖-Nano 3复合物的电导率和介电弛豫现象。基于琼脂糖的生物聚合物电解质的电导率随着盐浓度的增加而增加。离子电导率的增加是由于荷载体数量的增加和钠离子的迁移率。对于含有30 wt。％硝酸钠的琼脂糖3生物聚合物电解质，最高的室温电导率为3.44×10 -5sšCm -1。X射线衍射仪（XRD）光谱法被用于研究基于琼脂糖的生物聚合物电解质的结晶度。可以证实，与其他琼脂钠相比，硝酸钠的基于30 wt的琼脂糖生物聚合物是最无定形的，因为它具有最大最大的全宽度（FWHM）和最小的结晶石尺寸。这表明生物聚合物电解质的无定形性增强了Na +离子的迁移率，从而增加了样品的离子电导率。关键字：生物聚合物电解质，琼脂糖，硝酸钠，电导率，介电常数，结晶石尺寸
具有单光子精度的可调谐单分子发光二极管
量子点发光二极管（QD-LED）是日常生活中使用的显示设备的例子。作为设备中使用的最新一代发光二极管（LED），量子点发光二极管（QD-LED）具有色域纯正（即颜色可通过尺寸调谐，半峰全宽（FWHM）约为几十纳米）[9]、与高清屏幕、虚拟/增强现实集成度高[4]、量子效率高、发射明亮[9]等特点，具有很好的应用潜力。自然而然，分子作为基本量子体系，启发人们只用一个分子来构造LED的概念，即单分子发光二极管（SM-LED）。它具有更高的原子经济性和集成度、通过精确有机合成可调的色纯度、可控的能带排列、避免分子间荧光猝灭等特点。[9]事实上，我们看到的物理世界就是由分子构成。因此，用单个分子作为显示像素最能体现现实世界，这也是显示器件的终极目标。然而，分子水平上的器件工程一直不是一项简单的任务。这种工程的典型例子是硅基微电子器件的小型化和摩尔定律的延续。[10]为此，通过自下而上的途径制备多功能分子器件是一种很有前途的策略。[11,12]受由单个D–σ–A分子组成的整流器的初始理论提议的推动[13]，各种功能性单分子器件，如场效应晶体管[14,15]、整流器[16,17]、开关[18,19]和忆阻器[20]，已通过长期优化功能分子中心、电极材料和界面耦合而不断改进。[11,12,21]
利用流动表面声波声子进行量子通信 1
图 2. 声子介导的量子态转移和过程层析成像。a 测量的 Q 1 激发态群体 PQ 1 e 与时间和 Q 1 裸频率的关系，耦合器 G 1 处于中间耦合 κ 1 / 2 π = 2.4 MHz（在 3.976 GHz 处测量），G 2 设置为零耦合。在这种配置中，Q 1 的能量弛豫主要由通过 UDT 1 的声子发射主导，其次是行进声子动力学。白色和红色虚线分别表示单向和双向工作频率（见正文）；插图显示量子位激发和测量脉冲序列。b 通过行进声子在单向（左）和双向（右）工作频率下进行量子态转移。与单向传输相比，双向传输的 Q 2 的最终群体要小 4.5 倍，这与模拟结果一致。绿色实线来自主方程模拟。插图：脉冲序列。对于任一过程，Q 1 的发射率均设为 κ uni | bi c / 2 π = 10 | 6 MHz，对应于 81 | 138 ns 的半峰全宽 (FWHM) 声子波包。c 单向和双向区域的量子过程层析成像，过程保真度分别为 F uni = Tr ( χ exp · χ ideal ) = 82 ± 0 . 3 % 和 F bi = 39 ± 0 . 3 %。红色实线显示理想传输的预期值；黑色虚线显示主方程模拟，其中考虑了有限量子比特相干性和声子通道损耗。不确定性是相对于平均值的标准偏差。