GEV 是上一点的替代方案):承诺以简化版本传送简历,以便根据艺术进行出版。 15,c.我讀。 b) 立法法令。 33/2013 及其后续修订版在 ANAC 网站上发布,并及时通报本声明内容的任何变更(简历中只能包含姓名和主要专业经历) 签署人还声明:获悉,国家大学系统与研究评估机构是所提供个人数据处理的所有者,并且处理本身将按照上述 GDPR n 进行。 2016/679,以履行艺术规定的出版义务。 15 号立法法令33/2013 及其后续修正案以及 RPCT 根据第 33 条核实不存在利益冲突的核实。 53、第165/2001号立法法令第14段及其后续修正案;请注意,根据艺术规定,本声明及其所包含的数据将发布在机构网站的透明管理部分。 15号立法法令第1款33/2013 及其后续修订,在任务终止后的三年内仍将保持公布,可被搜索引擎索引,任何人都可查看、查阅和下载
我们估计了在 Q 2 ¼ − q 2 1 较大和 s ¼ ð q 1 þ q 2 Þ 2 较小时对 γ ð q 1 Þ γ ð q 2 Þ → M ð p 1 Þ ¯ M ð p 2 Þ 振幅的运动学高扭曲(高达扭曲 4)修正,其中 M 是标量或伪标量介子。众所周知,该过程在领先扭曲处分解为可扰动计算的系数函数和广义分布振幅(GDA)。考虑到 Belle 和 Belle II 可获得的运动学,s=Q 2 和 m 2 =Q 2 阶的运动学高扭曲贡献在截面中非常重要。我们利用从 Belle 测量中提取的 ππ GDA 和渐近 ππ GDA 作为输入,对 γ γ → π 0 π 0 的截面进行了数值估计,以研究运动学修正的幅度。为了了解 m 2 =Q 2 量级的目标质量修正如何影响截面,我们还使用模型 ηη GDA 对 γ γ → ηη 进行了计算。在 s > 1 GeV 2 的范围内,运动学高扭曲修正占总截面的 ∼ 15%,这个影响是不可忽略的。由于 ππ GDA 是获取介子能量动量张量 (EMT) 的最佳方式,我们的研究表明,准确评估 EMT 形状因子需要考虑运动学高扭曲贡献。
摘要:单色伽马射线信号构成了歼灭或腐烂的暗物质颗粒的潜在吸烟枪标志,可以相对容易将其与天体物理或仪器背景区分开。我们根据对银河中心区域的观察以及选定的矮人球星系的观察,对Cherenkov望远镜阵列(CTA)的灵敏度进行了更新的评估。我们是,在多-TEV范围内最多可显着提高300 GEV的暗物质质量的当前限制和检测前景。这表明CTA在这方面还将为伽马射线天文学设定新的标准,因为它是世界上最大,最敏感的高能量伽马射线天文台,尤其是由于其在TEV Energies上的精美能量分辨率以及采用的观测观测策略侧重于具有大型暗物质的区域。在整个分析过程中,我们都使用了最新的仪器响应功能,并在统计处理中彻底建模了仪器系统不确定性的影响。我们进一步提出了具有鲜明频谱特征的其他潜在特征的结果,例如盒形光谱,同样可以非常清楚地指出粒子暗物质的起源。
摘要:金刚石中的色心在量子技术中被广泛探索为量子比特。然而,在设备异质结构中有效和高效地集成这些金刚石承载的量子比特方面仍然存在挑战。在这里,通过“智能切割”和同位素(12C)纯化过度生长合成了纳米级厚度的均匀金刚石膜。这些膜具有可调的厚度(显示为 50 至 250 纳米),是确定性可转移的,具有双边原子平坦表面(R q ≤ 0.3 纳米)和块状金刚石结晶度。色心是通过注入和原位过度生长掺入来合成的。在 110 纳米厚的膜内,单个锗空位(GeV − )中心在 5.4 K 下表现出稳定的光致发光,平均光学跃迁线宽低至 125 MHz。单个氮空位 (NV − ) 中心的室温自旋相干性显示 Ramsey 自旋失相时间 ( T 2 * ) 和 Hahn 回波时间 ( T 2 ) 分别长达 150 和 400 μ s。该平台可将承载相干色心的金刚石膜直接集成到量子技术中。关键词:金刚石、色心、量子信息科学、异质结构、量子传感
通过产生的粒子之间的相互作用,碰撞相对论核重叠区域初始能量密度的空间不对称性转化为最终状态下粒子动量分布的不对称性。 由此产生的不对称性携带着有关碰撞过程中产生的 QCD 物质的传输特性的信息。 在对产生的粒子相对于反应平面的方位分布进行傅里叶分解时,不对称通常用 vn 系数来量化。 NA61/SHINE 有一种独特的方法可以通过弹丸观众探测器估算反应平面(详情见参考文献 [ 3 , 4 ])。 流动系数的能量依赖性尤为重要。在 RHIC 的 SPS 和束流能量扫描程序的能量下,预计中速质子定向流的斜率 dv 1 / dy 会改变其符号 [ 5 , 6 , 7 ] 。图 2 显示了 13 A 和 30 A GeV/ c 的 Pb+Pb 碰撞中 π − 和 p 的定向流以及 dv 1 / dy(中心性依赖性)。质子和带负电的介子的 v 1 ( p T ) 的形状(图 2 左)不同。质子的 v 1 ( p T ) 在整个 p T 范围内为正。带负电的介子的定向流从负值开始
为了为 CERN 加速器隧道的新灯具提供耐辐射 LED 电源,需要对商用级功率晶体管在高水平粒子辐照下进行特性分析,因为这对半导体器件来说是一个恶劣的环境。这项工作描述了 24 GeV/ c 质子辐照对商用 GaN 混合漏极嵌入式栅极注入晶体管 (HD-GIT) 的影响,当时的剂量为 5.9 × 10 14 p/cm 2。漏极漏电流、阈值电压和 I ds − V ds 曲线的测量表明,在考虑的剂量之后,GaN HD-GIT 的电性能仅发生微小变化;例如,辐照后阈值电压平均增加约 11-13 mV。我们还对质子辐照引起的性能退化提出了物理解释;尤其是高电场下 2DEG 通道中的电子漂移速度似乎由于辐射引起的声子弛豫速率增加而降低。最后,提出了一种使用 GaN HD-GIT 进行电流控制的 AC/DC LED 电源,用于 CERN 隧道的新型灯具,满足辐射硬度和光质量方面的要求。
在强度边界进行的暗物质(DM)搜索就像在从未探索过的深海中的一场捕鱼探险一样。高强度打开了直接测试DM与标准模型的极度虚弱相互作用的可能性,否则就不可能进行探测。这些相互作用可以通过热冷冻输出在早期宇宙中产生光DM(在MEV-GEV范围内)[1]。对撞机搜索支持直接检测实验和间接检测观察,以测试热DM冻结的允许参数空间的联合努力。这种互补性对于特定的运动学构型尤其重要,从而在银河环境中使用目标材料或DM歼灭抑制DM弹性散射[2,3]。在本文中,我们重新审视了Belle II实验的灵敏度,以通过仅与光子耦合的轴突样粒子与SM通信。参考文献中考虑了这种简单的黑暗扇区场景。[4],其中Belle II的敏感性集中在标准的单光子最终状态,并伴有缺失的能量。在Babar [5、9、10]之前实施了相同的实验策略,并且正在实施Belle II合作[11],并希望很快就会提供结果[12]。我们制定了一种基于
当核子被奇异数S = -1的超子(如Λ、Σ)取代时,原子核就转变为超核,从而可以研究超子-核子(Y-N)相互作用。众所周知,二体Y-N和三体Y-N-N相互作用,特别是在高重子密度下,对于理解致密恒星的内部结构至关重要[1,2]。杰斐逊实验室[3]对Λ-p弹性散射和J-PARC[4,5]对Σ−-p弹性散射进行了精确测量,最近获得了新结果,这可能有助于限制中子星内部高密度物质的状态方程。直到最近,几乎所有的超核测量都是利用轻粒子(如e、π+、K−)诱导的反应进行的[6–8],其中从超核的光谱性质来分析饱和密度附近Y-N相互作用。利用重离子碰撞中的超核产生来研究Y-N相互作用和QCD物质的性质是过去几十年来人们感兴趣的主题[9–13]。然而,由于统计数据有限,测量主要集中在轻超核的寿命、结合能和产生产额[12,14,15]。热模型[16]和带有聚结后燃烧器的强子输运模型[17,18]计算预测在高能核碰撞中,特别是在高重子密度下,会大量产生轻超核。各向异性流动通常用于研究高能核碰撞中产生的物质的性质。由于其对早期碰撞动力学的真正敏感性 [19–22],动量空间方位分布的傅里叶展开的一阶系数 v 1 ,也称为定向流,已对从 π 介子到轻核的许多粒子进行了分析 [23– 28]。集体流是由此类碰撞中产生的压力梯度驱动的。因此,测量超核集体性使我们能够研究高重子密度下 QCD 状态方程中的 Y - N 相互作用。在本文中,我们报告了在质心能量 √ s NN = 3 GeV Au+Au 碰撞中首次观测到 3 Λ H 和 4 Λ H 的定向流 v 1。数据由 2018 年在 RHIC 上使用固定靶 (FXT) 装置的 STAR 实验收集。能量为 3.85 GeV/u 的金束轰击厚度为 1% 相互作用长度的金靶,该靶位于 STAR 的时间投影室 (TPC) 入口处 [29]。TPC 是 STAR 的主要跟踪探测器,长 4.2 m,直径 4 m,位于沿束流方向的 0.5 T 螺线管磁场内。沿束流方向每个事件的碰撞顶点位置 V z 要求在目标位置的 ± 2 cm 范围内。
I. 引言 工业界、研究机构和学术界使用专门的辐照设备对微电子元件进行辐照试验,以研究单粒子效应 (SEE)。具体来说,散裂设备试图重现感兴趣的辐射环境,获得超过数百 MeV 的能量范围。只有大型加速器才能达到如此高的能量,因此全球范围内的可用性有限。在欧洲,用于微电子测试的两种散裂设备是啁啾辐照 (ChipIr) 和欧洲核子研究中心高能加速器混合场 (CHARM)。ChipIr 是英国卢瑟福·阿普尔顿实验室的光束线,它利用 ISIS 加速器的 800 MeV 质子在钨靶上的散裂来产生类似大气的中子束 [1]。 CHARM 是位于瑞士 CERN 的设施,它使用 PS 加速器的 24 GeV 质子作用于铜靶,产生高能强子混合场,主要为中子,但也包括质子、介子和 K 介子 [2]。根据辐射场的性质,ChipIr 主要用于地面或飞行高度测试,而 CHARM 则专用于加速器或太空应用。两者需要进行详细交叉校准的原因
BARYON数量波动的累积物是在有限密度下实验探索QCD相图的良好探针,从而产生与可能的临界端点(CEP)相关的特征波动模式。我们使用全息QCD模型来计算有限温度和重型化学电位的高阶重子数敏感性,以解决强耦合QCD物质的非扰动方面。该模型可以在定量水平上准确面对晶格QCD数据,并且发现CEP的位置落在即将进行的实验测量的范围内。计算到第十二阶的重子数敏感性,并沿化学冷冻线检查了这些敏感性不同比率的碰撞能量依赖性。全息结果显示与实验数据的定量一致性,功能重新归一化组导致较大的碰撞能量范围,所有比率均显示出峰值结构约为5-10 GEV。我们的全息结果与实验数据之间的不匹配是由于非平衡效应和复杂的实验环境所致。未来通过低碰撞能量范围内测量的实验√sN≈1-10GEV和降低的实验不确定性可能会揭示更多的非单调行为信号,这些信号可用于定位CEP。