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贝叶斯长冈林开往 ...
在通信过程中估计信号时，自然需要利用对未知参数的先验知识进行贝叶斯参数估计 [1]。量子通信是一种很有前途的近期通信技术，它可以比传统协议更安全、更有效地传输信息。关于如何在给定的噪声量子信道上忠实地传输经典和/或量子信息，已经有很多研究，例如 [2]–[4]。量子贝叶斯估计是有效解码量子态中编码的经典信息的关键因素。量子贝叶斯估计在量子传感和量子计量领域也得到了极大关注 [5]–[8]。量子贝叶斯估计大约半个世纪前由 Personick [9]，[10] 发起。由于量子估计理论的最新进展，量子贝叶斯估计问题重新引起了人们的关注。针对贝叶斯风险，提出了几种量子贝叶斯界，例如 [9]–[17]。然而，它们中的大多数都没有捕捉到真正的量子性质，因为已知的下界几乎都是基于经典贝叶斯界的直接翻译。特别是，先前提出的下界是通过对算子空间上的内积的某个选择应用柯西-施瓦茨型不等式推导出来的。Holevo 在一般统计决策问题的背景下发起了对量子估计的非平凡下界的研究 [18]。他还基于量子 Fisher 信息矩阵分析了贝叶斯风险的下界 [19]–[21]。特别是，他对高斯移位进行了彻底的分析
频率依赖性的上限...
摘要 在尝试开发基于电子电荷的电容标准时，一个多年来一直悬而未决的问题是真空间隙低温电容器的频率依赖性；关键的困难是：我们如何测量低至 0.01 Hz 的频率依赖性？在本文中，我们成功地将频率依赖性的上限设定为 0.01 Hz 至 1 kHz，约为 2 × 10 − 7 。我们通过考虑 Cu 电极表面绝缘膜的色散模型来实现这一点；该模型的关键预测是色散在低温下会降至非常低的值。通过测量有限频率范围内的频率依赖性，我们验证了这一预测，从而提供了足够的支持来得出该模型是正确的结论。我们还指出，与电容标准无关，这种低温电容器为非晶材料低温动力学等领域的测量提供了与频率无关的标准。
非交换图的 Haemers 界
其中 α(G) 表示 G 的独立数，⊠ 表示强图积 [Sha56]。Θ(G) 的对数表示在零误差下通过经典通信信道传输的信息量，其中我们允许任意次数使用该信道，并测量每次使用该信道传输的平均信息量。（图 G 是与信道相关的所谓混淆图，参见第 2.1 节。）香农容量是不可计算的：尽管计算独立数是 NP 完全的 [Kar72]，但存在一些图，其香农容量不是通过有限次将强图与自身相乘来实现的 [GW90]。为了确定香农容量的上限，Lovász 引入了著名的 theta 函数 [Lov79]，它可以转换为半正定程序，并可用于计算例如 Θ(C5)。Lovász 提出了香农容量是否等于一般的 theta 函数的问题，这一问题遭到 Haemers 的反驳：他引入了香农容量的另一个上限，现称为 Haemers 界限，在某些图上该界限可能严格小于 theta 函数 [Hae78, Hae79]。除了经典通信信道，我们还可以考虑量子通信信道。这样做会引出上述问题的量子信息类似物，其研究由 Duan、Severini 和 Winter [DSW13] 系统地发起。在第 2.1 节中，我们展示了量子设置如何推广经典设置，这也促使了下面的定义。对于 (Choi-Kraus 表示的) 量子信道 Φ( A ) = P mk =1 E k AE † k ( ∀ A ∈
引导 ARDL 边界检验
结果：中国、印度尼西亚、墨西哥和土耳其的经济增长、能源消费和二氧化碳排放之间不存在协整关系。当二氧化碳排放为因变量时，巴西存在协整关系；当能源消费为因变量时，印度和俄罗斯存在协整关系。除印度尼西亚外，所有 E7 国家都发现，巴西、印度、墨西哥和中国的能源消费与二氧化碳排放之间存在短期格兰杰因果关系，经济增长与二氧化碳排放之间存在短期格兰杰因果关系。巴西、印度、印度尼西亚、墨西哥和中国的经济增长与能源消费之间也存在短期格兰杰因果关系，所有 E7 国家的二氧化碳排放与能源消费之间也存在短期格兰杰因果关系。结论：结果一致表明，能源消费是二氧化碳排放的主要原因，从而导致了全球变暖问题的出现。二氧化碳排放量的增加迫使 E7 国家制定合理的能源消费和环境污染政策。
用Majoraana Bound States
我们考虑在外部磁场下与旋转轨道耦合的相位偏置的约瑟夫森连接，并研究了在Majorana结合状态的存在下Josephson二极管效应的出现。我们表明，具有沿旋转轨道轴具有Zeeman场的中间区域的连接形成了低能量的Andreev频谱，与超导相位差异φ=π相对于超导相位差不对称，这在拓扑相中受到Majorana Bound态在拓扑相的强烈影响。这种不对称的Andreev频谱产生了异常的电流曲线和临界电流，这些曲线和临界电流在正和负超潮流中不同，因此信号表明了约瑟夫森二极管效应的出现。即使在微不足道的阶段也存在这种效果，但由于主要结合状态的空间非局部性，它在拓扑阶段得到了增强。因此，我们的论文建立了拓扑超导的利用来增强约瑟夫森二极管的功能。
合订本 521 - 最高法院
哥伦比亚特区巡回法院，威廉·伦奎斯特 (William H. Rehnquist)，首席大法官。第一巡回法院，戴维·苏特 (David H. Souter)，副法官。第二巡回法院，露丝·巴德·金斯伯格 (Ruth Bader Ginsburg)，副法官。第三巡回法院，戴维·苏特 (David H. Souter)，副法官。第四巡回法院，威廉·伦奎斯特 (William H. Rehnquist)，首席大法官。第五巡回法院，安东尼·斯卡利亚 (Antonin Scalia)，副法官。第六巡回法院，约翰·保罗·史蒂文斯 (John Paul Stevens)，副法官。第七巡回法院，约翰·保罗·史蒂文斯 (John Paul Stevens)，副法官。第八巡回法院，克拉伦斯·托马斯 (Clarence Thomas)，副法官。第九巡回法院，桑德拉·戴·奥康纳 (Sandra Day O'Connor)，副法官。第十巡回法院，史蒂芬·布雷耶 (Stephen Breyer)，副法官。第十一巡回法院，安东尼·肯尼迪 (Anthony M. Kennedy)，副法官。联邦巡回法院，威廉·伦奎斯特 (William H. Rehnquist)，首席大法官。
合订本 512 - 最高法院
哥伦比亚特区巡回法院，William H. Rehnquist ，首席大法官。第一巡回法院，David H. Souter ，副法官。第二巡回法院，Clarence Thomas ，副法官。第三巡回法院，David H. Souter ，副法官。第四巡回法院，William H. Rehnquist ，首席大法官。第五巡回法院，Antonin Scalia ，副法官。第六巡回法院，John Paul Stevens ，副法官。第七巡回法院，John Paul Stevens ，副法官。第八巡回法院，Harry A. Blackmun ，副法官。*第九巡回法院，Sandra Day O’Connor ，副法官。第十巡回法院，Ruth Bader Ginsburg ，副法官。第十一巡回法院法官为安东尼·肯尼迪 (Anthony M. Kennedy)。联邦巡回法院法官为威廉·伦奎斯特 (William H. Rehnquist)，首席大法官。
合订本 521 - 最高法院
哥伦比亚特区巡回法院，William H. Rehnquist，首席大法官。第一巡回法院，David H. Souter，副法官。第二巡回法院，Ruth Bader Ginsburg，副法官。第三巡回法院，David H. Souter，副法官。第四巡回法院，William H. Rehnquist，首席大法官。第五巡回法院，Antonin Scalia，副法官。第六巡回法院，John Paul Stevens，副法官。第七巡回法院，John Paul Stevens，副法官。第八巡回法院，Clarence Thomas，副法官。第九巡回法院，Sandra Day O’Connor，副法官。第十巡回法院，Stephen Breyer，副法官。第十一巡回法院，Anthony M. Kennedy，副法官。联邦巡回法院，William H. Rehnquist，首席大法官。
量子联盟的界限变得简单
3.5 直觉 II：纯态和几何正如 Gao [4] 所观察到的，纯化论证立即表明，要证明量子联盟界限，只需考虑纯态即可。这可以帮助几何直觉，特别是如果人们想象——仅略微丧失一般性——所有状态和投影仪都是真实的。在这种情况下，让 ∣ ψ t ⟩ 表示通过对后续的前 t 个投影测量进行条件化而获得的 R d 中的单位向量。然后，如果 H = H t + 1 表示 A t + 1 投影到的子空间，则第 ( t + 1 ) 次测量的分析实际上仅取决于四个向量，即 Proj H ∣ ψ 0 ⟩ 、Proj H ∣ ψ t ⟩ 、Proj H – ∣ ψ 0 ⟩ 和 Proj H – ∣ ψ t ⟩ 。因此，在不失一般性的情况下，我们可以将所有内容投影到 R 4 中，其中前三个向量跨越 R 3 。然后，我们可以在 R 3 中描绘一个半径为单位的地球仪，其中 H t + 1 是赤道平面，∣ ψ 0 ⟩ 和 ∣ ψ t + 1 ⟩ 位于地球表面，∣ ψ t ⟩= r ∣ ̃ ψ t ⟩+ ∣ ̃ ψ – t ⟩，其中 ∣̃ ψ t ⟩ 位于地球表面，0 ≤ r ≤ 1 且 ∣ ̃ ψ – t ⟩ 指向第四维。对于 j ∈{ 0 ,t,t + 1 } ，我们将 ( λ j ,φ j ) 表示 ∣ ψ j ⟩ （或当 j = t 时为 ∣ ̃ ψ j ⟩ ）的经度/纬度。我们可以假设 λ t = λ t + 1 = 0，因此 ∣ ψ t + 1 ⟩= ( 0 , 0 ) 。 （见图 1 左图。）对于 j ∈{ t,t + 1 } ，我们将 ∣ ψ 0 ⟩ 和 ∣ ψ j ⟩ 之间的角度写为 ∆ j ，将 ∣ ψ 0 ⟩ 和 ∣ ̃ ψ t ⟩ 之间的角度写为 ̃ ∆ t （等价地，r ∣ ̃ ψ t ⟩ ）。我们声称
简单而确定的光谱浓度与...
量子物理和计算机科学相交的一个基本问题是计算n个相互作用粒子系统的能量水平。这些是局部汉密尔顿H的特征值，这是一种作用于张量产品h≃（c d）⊗n的共轭 - 对称（Hermitian）线性操作员。局部属性意味着h是术语hη⊗i的总和，其中hη是k = o（1）张量因子的操作员，而i是其余因子上的身份。使用| v |的局部性结构产生了g =（v，e）的HyperGraph g =（v，e） = n，并由M Hyperedgesη∈E索引。根据张量产品空间的尺寸，计算能量水平的标准对角线化程序将需要指数时间。此类别中最著名的问题侧重于计算最低特征值，即基态能量。这概括了计算约束满意度问题的最佳值的问题Max-CSP，但是现在“可变分配”是具有指数级参数的向量。计算最低特征值，直到已知QMA [1]（NP的量子类似物）已知为一定的逆多项式准确性。一个主要的开放问题是量子pcp-conture [2]，它认为QMA是近似于Hamiltonian H = P