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一种产生神经活动的自监督方法
有意义且简化的神经活动表示可以洞悉神经回路中信息的处理方式和处理内容。然而，如果没有标签，找到揭示大脑和行为之间联系的表示可能具有挑战性。在这里，我们介绍了一种用于学习解开神经活动表示的新型无监督方法，称为 Swap-VAE。我们的方法将生成建模框架与特定于实例的对齐损失相结合，试图最大化输入（大脑状态）的转换视图之间的表示相似性。这些转换（或增强）视图是通过丢弃神经元和随时间抖动样本来创建的，直观地说，这应该会使网络获得一种表示，该表示既保持时间一致性，又对用于表示神经状态的特定神经元保持不变。通过对来自不同灵长类动物大脑中数百个神经元的合成数据和神经记录进行评估，我们表明可以构建表示，以沿着与行为相关的潜在维度解开神经数据集。
稀释 П3+1чD 玻璃态的能量动量张量 - Tuhat
我们给出了色玻璃凝聚态有效理论中相对论重离子碰撞中初始色场的色玻璃能量动量张量的简明公式。我们采用具有非平凡纵向相关性的广义 McLerran-Venugopalan 模型，推导出弱场近似下对称核碰撞的 ð 3 + 1 Þ D 动态演化的简明表达式。利用蒙特卡罗积分，我们以前所未有的细节计算了 RHIC 和 LHC 能量下早期可观测量的非平凡快速度分布，包括横向能量密度和偏心率。对于具有破坏增强不变性的设置，我们仔细讨论了 Milne 框架原点的位置并解释了能量动量张量的分量。我们发现纵向流动与标准 Bjorken 流动在 ð 3 + 1 + D 情况下有所不同，并提供了这种影响的几何解释。此外，我们观察到快速度剖面侧面的普遍形状，无论碰撞能量如何，并且预测极限碎裂也应在 LHC 能量下保持。
在48V锂离子上详细的热表征...
摘要。受到生成扩散模型学习语义有意义的表示的发现的启发，我们使用它们使用无监督的分割来发现生物医学3D图像中的Intrinsic层次结构。我们表明，从基于U-NET的梯子样结构的不同阶段的扩散模型的特征捕获了3D生物医学图像中不同的层次。我们设计了三个损失，以训练一个预示的无监督分段网络，该网络鼓励3D卷的分解为代表层次结构的有意义的嵌套子卷。首先，我们预先3D扩散模型，并使用其在跨体积的特征的同意。第二，我们使用亚参数之间的视觉固定性。第三，我们将不变性用作正规器的光度增强。我们的模型比以前无监督的结构发现方法更好，该方法在挑战生物学启发的合成数据集和现实世界中的脑肿瘤MRI数据集上的表现要好。代码可在github.com/uncbiag/diffusion-3d-discovery上找到。
量子 QAP 求解器
图上的组合优化 (CO) 是一个关键但具有挑战性的研究课题。最近的量子算法为解决 CO 问题提供了新的视角，并有可能展示出量子优势。量子近似优化算法 (QAOA) 是一种众所周知的由参数量子电路构建的 CO 量子启发式算法。然而，QAOA 最初是为无约束问题设计的，电路参数和解是通过耗时的迭代联合求解的。在本文中，我们提出了一种新颖的量子神经网络 (QNN)，用于以监督的方式学习 CO 问题，以获得更好、更快的结果。我们专注于具有匹配约束和节点置换不变性的二次分配问题 (QAP)。为此，设计了一种称为 QAP-QNN 的量子神经网络来将 QAP 转换为受约束的顶点分类任务。此外，我们在 TorchQauntum 模拟器上研究了两个 QAP 任务：图匹配和旅行商问题，并通过实证证明了我们方法的有效性。
拉吉夫·甘地 Proudyogiki Vishwavidyalaya, 博帕尔
1. MATLAB 工具介绍。2. 实现连续时间的 delta 函数、单位阶跃函数、斜坡函数和抛物线函数。3. 实现离散时间的 delta 函数、单位阶跃函数、斜坡函数和抛物线函数。4. 实现连续时间的矩形函数、三角函数、sinc 函数和 signum 函数。5. 实现离散时间的矩形函数、三角函数、sinc 函数和 signum 函数。6. 利用代数运算探索信号中偶对称和奇对称的传递。7. 探索信号参数变换（幅度缩放、时间缩放和平移）的效果。8. 探索给定系统的时间方差和时间不变性。9. 探索系统的因果关系和非因果关系。10. 演示两个连续时间信号的卷积。11. 演示两个连续时间信号的相关性。 12. 演示两个离散时间信号的卷积。13. 演示两个离散时间信号的相关性。14. 确定给定信号的傅里叶变换的幅度和相位响应。
4.1 从空间和时间到时空xt
洛伦兹变换告诉我们，c 的不变性要求空间和时间混合在一起；一个观察者眼中的“空间”对另一个观察者来说可能是“空间”和“时间”的混合。就空间方向而言，这应该是很熟悉的——一个观察者眼中的“左”对另一个观察者来说可能是“左”和“前”的混合——但像这样混合时间和空间肯定感觉有些奇怪。我们不能再将空间和时间视为独立的东西了；我们反而将它们描述为一个新的统一实体：时空。每个惯性观察者都将时空分为空间和时间；然而，它们分为空间和时间的方式不同。这从根本上解释了为什么不同的惯性观察者测量的时间间隔和距离间隔不同。我们将使用时空图来研究时空几何形状的工具之一。该图说明了空间和时间的布局，就像某个特定惯性系中的观察者所看到的那样。制作此类图形的惯例是纵轴表示时间，横轴表示空间。
基于多方隐形传态能力的真正多方纠缠测量
量化纠缠对于理解纠缠作为量子信息处理中的一种资源至关重要，为此提出了许多纠缠度量。在数学上定义纠缠度量时，我们应该考虑纠缠态和可分离态之间的可区分性、局部变换下的不变性、局部操作和经典通信下的单调性以及凸性。这些要求是合理的，但可能还不够，特别是考虑到量子态在多方量子信息处理中的有用性时。因此，如果我们想研究多方纠缠作为一种资源，那么在定义多方纠缠度量时就必须考虑量子态在多方量子信息处理中的有用性。在本文中，我们基于三方隐形传态能力为三量子比特系统定义了新的多方纠缠度量，并表明这些纠缠度量满足成为真正多方纠缠度量的要求。我们还将纠缠测量推广到 N 量子比特系统，其中 N ≥ 4，并讨论了这些量可能是测量真正多部分纠缠的良好候选者。
超正态空间中的量子共形对称性
在没有完整的量子引力理论的情况下，量子场和量子粒子在时空叠加中的行为问题似乎超出了理论和实验研究的范围。在这里，我们使用量子参考系形式主义的扩展来解决位于共形等价度量叠加上的克莱因-戈登场的这个问题。基于“量子共形变换”的群结构，我们构造了一个显式量子算子，它可以将描述时空叠加上的量子场的状态映射到表示闵可夫斯基背景上质量叠加的量子场的状态。这构成了一个扩展的对称性原理，即量子共形变换下的不变性。后者允许通过将微分同胚非等价时空的叠加与弯曲时空上更直观的量子场叠加联系起来，建立对微分同胚非等价时空的叠加的理解。此外，它可以用于将弯曲时空中的粒子产生现象导入到其共形等价对应部分，从而揭示具有修正克莱因-戈登质量的闵可夫斯基时空的新特征。
PHY 892：N 体问题
10 关联函数的一般性质 91 10.1 00 的符号和定义 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 91 10.2 H 的对称性与响应函数的对称性 92 10.2.1 平移不变性 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 93 10.2.2 *奇偶校验 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 93 10.2.3 无自旋时的时间反演对称性用波函数的复共轭和算符的转置表示 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ... . ... 110 10.10.2 当 ! 或 q 趋向于零时，极限的顺序对于...很重要.......................................................................................................................................................112 10.10.3 矩、求和规则及其与高频展开的关系....................................................................................................................................................................................................113 10.10.4 以 f-sum 规则为例....................................................................................................................................................................114
具有激发正常模式的涡流散射
Abelian-Higgs模型[1]是一种相对论场理论，其在（2Þ1）维度中的激发采用拓扑稳定的孤子的形式，称为涡旋。该场理论由一个复杂的标量场φ组成，该场φ耦合到u - 1Þ量规场Aμ。静态理论等同于有效的金茨堡 - 兰道理论[2]，它描述了一个通过涡旋数量量化的超导体的磁场。涡流解决方案的动力学是这两种理论不同的地方。 Abelian-Higgs模型具有Lorentz不变性[3-5]的二阶动力学[3-5]，而依赖时间的Ginzburg-Landau模型则表现出一级动力学[6,7]。这是我们将在本文中重点关注的前二阶动力。请注意，在（3þ1）中的尺寸涡流显示为像弦类似的物体，所产生的宇宙字符串，如果存在，则可以通过对早期宇宙宇宙学的重力贡献来检测到它们[8]。涡流散射已经对单个参数λ的所有值进行了很好的研究[3 - 5,9,10]。此参数将模型分为两种类型； I型I（λ<1）其中涡流表现出长距离吸引力，而II型（λ> 1），其中涡旋在远距离排列。相比之下，在临界耦合（λ¼1）处，