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使用随机振荡器网络进行在线量子时间序列处理
储层计算是一种强大的机器学习范例，可用于在线时间序列处理。由于其独特的高计算能力和低训练成本组合，它在混沌时间序列预测和连续语音识别等任务中达到了最先进的性能，这使它有别于传统训练的循环神经网络等替代方案，此外，它还适合在专用硬件中实现，有可能实现极其紧凑和高效的储层计算机。最近有人提出使用随机量子系统，利用量子动力学的复杂性进行经典时间序列处理。然而，在不干扰量子系统状态的情况下从量子系统中提取输出是有问题的，并且可以预期会成为此类方法的瓶颈。在这里，我们提出了一种受储层计算启发的方法，用于在线处理由量子信息组成的时间序列，从而避开测量问题。我们通过将两个典型的基准任务从经典储层计算推广到量子信息，并引入一个没有经典模拟的任务来说明其强大功能，其中训练一个随机系统来在从不直接交互的系统之间创建和分配纠缠。最后，我们讨论只有输入或只有输出时间序列是量子的部分概括。
![MIL-PRF-55310D [振荡器，晶体控制通用规范（取代 MIL-O-55310C）]](/simg/0\07a56a081df11767571952456e8d3c65c506ede3.webp)
MIL-PRF-55310D [振荡器，晶体控制通用规范（取代 MIL-O-55310C）]
nasa.gov › MIL-PRF-55310 PDF 1998 年 3 月 25 日 — 1998 年 3 月 25 日 MIL-STD-790 - 带数字时钟的微机补偿晶体振荡器的既定可靠性和高精度的标准实践。 ..
在机械振荡器中编码的逻辑量子量
连续变量（CV）系统在实现通用量子计算的实现中引起了越来越多的关注。最近的一些实验表明，使用CV系统将值编码为捕获的离子机械振荡器并执行逻辑门的可行性[C. C. Flühmann等。，自然（伦敦）566，513（2019）]。必不可少的下一步是保护编码的量子函数免受量子反应的影响，例如，由于机械振荡器及其环境之间的相互作用而引起的运动反应性。在这里，我们提出了一种方案，以抑制单模谐波振荡器的量子反应性，该方案是通过引入非逆势泄漏消除操作员（LEO）的特定设计来编码Qubits的。值得注意的是，我们的非扰动狮子座可用于分析无近似值的精确运动方程。它还允许我们证明这些LEO的有效性仅取决于时间域中的脉冲序列的积分，而脉冲形状的详细信息在适当选择时间段时并没有显着差异。此控制方法可以在任意温度和任意系统轴耦合强度下应用于系统，这使其对于一般的开放量子系统非常有用。
量子层析成像中的量子层析成像中的三阶集成光学参数振荡器
简介。新型的光子量子技术依赖于非经典光的集成来源，从而产生了从单光子到明亮场的纠缠状态的范围。光学参数振荡器（OPO）被广泛用于此目的。纳米光子学的发展将这些设备带入了微观领域[1]。如今，它们代表了纠缠光子的可靠来源[2]，是实现综合信息信息协议的基础[3]。在连续变量域中，实现了几个重要的里程碑，例如使用第二（χ（2））[4，5]和三阶（χ（3））非线性[6-11]的片上光学挤压。尤其是硅光子学引起了人们的极大兴趣，因为它们与CMOS（互补的金属 - 氧化物 - 氧化型）制造过程的兼容性，从而使光子和微电源在同一芯片中无缝整合。由其成熟的制造业杠杆作用，低损失波导是局部制造的，导致超高质量因子光学微型洞穴[12]。在这里，我们首次介绍了在片上OPO中产生的完整高斯州的完整量子断层扫描。是针对这些系统中纠缠的观察，在参考文献中进行了理论预测。[13，14]，我们使用谐振辅助
在微波振荡器中诱导高角度动量自旋动力学
如何修复？1）多数投票错误校正：在三个位置进行冗余的存储位，定期检查所有三个位置 - 如果一个人翻转 - 基于多数投票重置三个物理位的组合= 1'逻辑'位
采用 0.25 m pHEMT 技术的 5G 毫米波紧凑型压控振荡器
所提出的 VCO 架构基于参考文献 [16-18] 中研究的 Colpitts 结构以及作者在 [12] 中提出的结构，如图 2 所示。该振荡器的有源部分由两个晶体管 pHEMT 1 和 pHEMT 2 组成：每个晶体管有 4 个指状物，栅极长度和宽度分别为 0.25 µm 和 20 µm。指状物数量越多，输出功率就越大 [19]。每个晶体管都偏置在工作点 (VDS=2.2 V, VGS -0.6 V)，三个电感 Ld1、Ld2 和 Lg 分别等于 0.15 nH、0.15 nH 和 0.1 nH。电路的性能在很大程度上取决于偏置条件 [20]，因此偏置电压和电感的值需要仔细选择。 VCO 的谐振电路基于两个源漏短路晶体管 pHEMT 3 和 pHEMT 4。因此，这两个晶体管充当变容二极管，其电容值由施加到其栅极的电压源 Vtune 调整。
非恒定曲率空间中量子非线性振子的香农信息熵
所谓的达布 III 振子是定义在具有非常量负曲率的径向对称空间上的精确可解的 N 维非线性振子。该振子可以解释为通常的 N 维谐振子的平滑（超）可积变形，其非负参数 λ 与底层空间的曲率直接相关。本文详细研究了达布 III 振子的量子版本的香农信息熵，并分析了熵和曲率之间的相互作用。具体而言，在 N 维情况下可以找到位置空间中香农熵的解析结果，并且在曲率 λ → 0 的极限下可以恢复 N 维谐振子量子态的已知结果。然而，达布 III 波函数的傅里叶变换无法以精确形式计算，从而阻碍了对动量空间中信息熵的解析研究。尽管如此，我们已经在一维和三维情况下对后者进行了数值计算，并且我们发现通过增加负曲率的绝对值（通过更大的 λ 参数），位置空间中的信息熵会增加，而在动量空间中的信息熵会变小。这个结果确实与这个量子非线性振荡器的波函数的扩散特性一致，这在图中得到了明确展示。位置和动量空间中的熵之和也根据曲率进行了分析：对于所有激发态，这种总熵都会随着 λ 的减小而减小，但对于基态，当 λ 消失时，总熵最小，相应的不确定性关系始终得到满足。© 2022 作者。由 Elsevier BV 出版这是一篇根据 CC BY-NC-ND 许可协议开放获取的文章（http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/）。
信函使用 VCII 实现线性电压控制正交振荡器
提出了一种基于新型 VCII 有源元件 [1, 2] 的线性电压控制正交振荡器 (LVCQO) 实现方法，该元件与现成的模拟乘法器设备 [3] 适当耦合。此处的设计拓扑利用模拟乘法器设备，通过其直流控制电压 kV（k ≡乘法常数 = 1/直流伏）[3] 方便地调整电路极点频率。文献表明，近期文献 [4-19] 中提出了具有电子可调特性的此类振荡器设计，如表 I 所示；其中只有少数表现出线性可调特性。先前此类拓扑中的设计使用某些设备偏置电流 (I b ) 或设备跨导参数 (gm ) 或被动调谐 [20]；因此，设计需要额外的电流处理电路，这会引起热 (VT ) 和静态耗散问题。提出的振荡器设计实现方法利用一对新型 VCII，它们由一对模拟乘法器适当调谐
卫星数据通信系统的合成本振设计考虑因素
可调振荡器的闪烁噪声是一个特殊问题，需要使用可调振荡器来捕获接收信号。直接数字合成 (DDS) 为这个问题提供了一个现成的解决方案，但可能会引入不需要的杂散信号产物。本文介绍了一种将这些产物降低到普遍令人满意的水平的新型专利方法，这确保了所提出的新型集成发射机合成器方法的可行性。为了在微波频率下从 DDS 提供合成的本地振荡器，必须使用一些额外的技术。本文介绍了一种使用阶跃恢复二极管 (SRD) 的方法。本文介绍了一项深入研究，表明
闭环可回收和不持久的聚乙烯 -
检测从Terahertz到可见光谱结构域的光脉冲的电场波形提供了平均场波形的完整特征，并具有量子光学的巨大潜力，时间域（包括频率bomb）光谱镜，高谐波，高谐波，高旋转性生成和Attosecond Science，可举几例。可以使用电磁抽样进行场分辨的测量，其中激光脉冲通过与另一个较短持续时间的另一个脉冲的相互作用来表征。测得的脉冲序列必须由相同的脉冲组成，包括其相等的载体 - eNvelope相（CEP）。由于宽带激光增益介质的覆盖率有限，在中红外创建CEP稳定的脉冲序列通常需要非线性频率转换，例如差异频率产生，光学参数放大或光学整流。这些技术以单次通道的几何形状运行，通常会限制效率。在这项工作中，我们展示了对谐振系统（光学参数振荡器（OPO））中产生的脉冲的现场分解分析。由于固有的反馈，该设备在给定的输入功率水平上表现出相对较高的转换效率。通过电磁抽样，我们证明了用CEP稳定的几个周期纤维激光脉冲泵送的亚谐波OPO会产生CEP稳定的中红外输出。完整的振幅和相信息使色散控制直接控制。我们还直接在时间域中直接确认了Opo的外来“翻转”状态，在时域中，连续脉冲的电场具有相反的符号。