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CDMFT+HFD：动态平均场理论的扩展...
我们使用CDMFT + HFD，群集动力学平均场理论（CDMFT）的组合和Hartree Dynamial-Fock均值段的群体间消除群群间扩展相互作用的组合。对于有吸引力的非局部相互作用，该模型在半填充附近表现出一个相分离的区域，在附近，我们发现了D波超导性的岛屿，随着掺杂的函数迅速衰减，具有较小的（高）电子密度的扩展S-波序的断开区域。另一方面，当扩展的相互作用令人反感时，在强耦合限制下，孔掺杂以hole掺杂的稳定性，有利于D-波超导性。在颗粒 - 孔不变的化学电位上，我们发现了从抗铁磁性（AF）到d波超强度的一阶相变，这是有吸引力的最近邻居相互作用的函数，以及密度偏离半填充极限的偏差。反复的扩展相互作用而不是半填充的电荷密度波（CDW）订单。
动态平均场理论：简介-Flatiron Institute
•经典相关材料：TMS，氧化物/TMO•有机导体（1d，2d）•繁重的费米斯•cuprates•对TMOS的兴趣：SR 2 Ruo 4，Rnio 3，Rnio 3，Manganites，Manganites，Iridates，Iridates和许多其他许多…… LAO/STO • Fe-based superconductors à `Hund metals' (New route to strong correlations) SC in pressurized H 2 S 155GPa à other hydrides • SC in twisted bilayer graphene • Twisted TMDCs • à Interplay of correlations and topology/Flat bands • à Strong coupling to light, excitonic physics • SC in infinite-layer RNiO 2 • Low density金属（sto），kagome金属
Hubbard模型的平均场解：磁相图
在我们的凝结物理学的研究生讲座（主1或Master 2的第一个学期的第二学期）中，我们发现了哈伯德模型的均值解决方案，这是一种非常有用的工具，可用于接近对材料的现实描述。所需的是对第二量化形式主义的一般知识，与相应的第一个量化波函数相比，研究生通常更容易可视化的创建和歼灭操作员更容易可视化。然后，通过傅立叶变换到⃗k空间和矩阵对角线化，以横扫方式获得了哈伯德模型的均值解决方案。尽管工作量相对较少，但学生可以学到的教训非常丰富：他可以自己构建磁性相图，并以这种方式理解为什么铁磁性（FM）或防铁磁性（AFM）可以通过coulomb coulomb排斥，带能量和平均值的方式来确定相互依靠的材料，从而朝着独立的材料来确定，这是一个独立的材料，即相关的材料。尽管有关哈伯德模型的文献是广泛的，但该模型通常仅在所谓的两极近似中处理，例如原始的哈伯德论文1-3中，在这种情况下，使用相当复杂的数学工具（例如绿色功能方程），强制性的数学工具是强制性的。相反，与通常的单粒子方法相比，我们的均值范围解决方案允许处理连续性，而不是不连续性方面：这可能允许在凝结物理学的后者和更高级的研究处理之间填补差距。目前的论文如下：在第2节中，我们介绍了哈伯德的哈密顿式及我们的符号。第3节专用于平方晶格上的均值近似值中模型的解。我们选择了平方晶格，以解决一个逼真的情况（例如，在Cuo 2平板中，超导粉提土中的铜位点）同时保持简单的几何形状。在第4节中，我们描述了获取基本相图所需的计算细节，并就感兴趣的物理参数进行了讨论。最后，在第5节中，我们将可能的概括作为学生的长期练习并得出结论。
密度 - 矩阵平均场理论抽象内容
我们展示了将双态系统的集合耦合到公共腔场中如何影响该集合的集体随机行为。，该腔提供了系统之间的有效相互作用，并且参数修改了亚稳态状态之间的过渡速率。我们预测，腔体在临界温度下诱导相变，该温度线性取决于系统数量。它显示为自发对称性破坏，在双叉系统的固定状态下。我们观察到过渡速率独立于相变的放慢速度，但是对于系统 - 腔耦合的交替符号，速率修改消失，对应于偶极子的无序集合。我们的结果在极化化学中具有特别的相关性，在极化化学中，已经提出了腔的存在来影响化学反应。
动态平均场理论算法及量子计算机实验
原子尺度模拟的量子计算算法和实验的发展主要集中在分子的量子化学上，而它们在凝聚态系统中的应用却很少被探索。在这里，我们提出了一种量子算法，用于在目前可用的量子计算机上对凝聚态系统进行动态平均场理论 (DMFT) 计算，并在两个量子硬件平台上进行了演示。DMFT 需要正确描述具有强关联电子的一大类材料。计算上的挑战部分来自于解决与浴耦合的相互作用杂质的有效问题，该问题在传统计算机上随着系统规模呈指数级增长。量子计算机有望实现指数级加速，但迄今为止提出的算法都是基于波函数的实时演化，这需要高深度电路，因此量子硬件的噪声水平必须非常低。我们在此提出了一种替代方法，该方法使用基态和激发态的变分量子本征求解器 (VQE) 方法获得所需的量，作为精确对角化杂质求解器的一部分。我们提出了双位点 DMFT 系统的算法，我们使用传统计算机上的模拟以及超导和捕获离子量子比特上的实验对其进行了基准测试，证明了该方法适用于在当前可用的量子硬件上运行 DMFT 计算。
工作论文 · 第 2022-90 号 战略互补性定价的平均场博弈
我们感谢芝加哥大学、EIEF 和路易斯大学、北京大学、BSE 夏季论坛、ECB、卡福斯卡里、博洛尼亚大学、俄亥俄州立大学、苏黎世大学、2021 年 NBER 夏季学院、第五届圣地亚哥宏观研讨会、里士满联邦储备银行、芝加哥联邦储备银行、理论茶 UofC 研讨会和芝加哥大学偏微分方程素养研讨会的研讨会参与者。我们感谢 Adrien Auclert、David Baquee、Andres Blanco、Paco Buera、Luca Dedola、Jennifer La'O、Rody Manuelli 和 Rob Shimer 的评论。Ken Miyahara 提供了出色的研究协助。Souganidis 获得了美国国家科学基金会拨款 DMS-1900599、海军研究办公室拨款 N000141712095 和空军科学研究办公室拨款 FA9550-18-1-0494 的部分资助。
噪声量子硬件上双点动态平均场理论的量子经典模拟
摘要 我们报告了使用双点动态平均场理论 (DMFT) 对单波段哈伯德模型进行量子经典模拟。我们的方法使用 IBM 的超导量子比特芯片在时间域中计算零温度杂质格林函数，并使用经典计算机拟合测量的格林函数并提取其频域参数。我们发现量子电路合成 (Trotter) 和硬件错误会导致频率估计不正确，随后导致从自能的频率导数计算时准粒子权重不准确。这些错误会产生错误的杂化参数，从而阻止 DMFT 算法收敛到正确的自洽解。为了避免这个陷阱，我们通过对谱函数中的准粒子峰进行积分来计算准粒子权重。这种方法对 Trotter 误差的敏感度要低得多，并且在将量子误差缓解技术应用于量子模拟数据后，算法可以收敛到半填充 Mott 绝缘系统的自洽性。
![arXiv:2302.07037v2 [nucl-th] 2023 年 3 月 18 日](/simg/g:\will\search\icon\source\e\ef98ab86a2d9b2a779db064e9b5ee70259826385.webp)
arXiv:2302.07037v2 [nucl-th] 2023 年 3 月 18 日
在耦合微观聚结模型的输运模型中,研究了√sNN=2.4GeV时20-30%Au+Au碰撞中心性中质子和氘的有向和椭圆流及其标度特性.结果表明,用同位旋和动量相关的核平均场模拟的不可压缩率K0=230MeV的流动及其标度特性与HADES数据有很好的拟合度,而常用的动量无关的核平均场模拟的流动及其标度特性只能部分拟合HADES数据.此外,通过检查√sNN=2时0-10%Au+Au碰撞中心性中质子和氘的快度分布,发现用同位旋和动量相关的核平均场模拟的流动及其标度特性与HADES数据有很好的拟合度. 4 GeV，我们发现，用动量无关的核平均场模拟的氘核快度分布被低估了，而质子的快度分布被高估了。相反，用同位旋和动量相关的核平均场模拟的质子和氘核快度分布与 HADES 数据高度一致。我们的发现意味着，核平均场的动量依赖性是理解核物质性质和成功解释 HADES 数据的一个不可避免的特征。
√sNN=2.4 GeV 时 HADES Au+Au 碰撞中质子和氘的定向和椭圆流
在耦合微观聚结模型的输运模型中，研究了√ s NN = 2 . 4 GeV时20-30% Au+Au碰撞中心性中质子和氘的有向和椭圆流及其标度特性。研究发现，用同位旋和动量相关的核平均场（不可压缩率K 0 = 230 MeV）模拟的流动及其标度特性与HADES数据有很好的拟合度，而常用的动量无关的核平均场（不可压缩率K 0 = 380 MeV）模拟的流动及其标度特性只能部分拟合HADES数据。此外，通过检查√ s NN = 2时0-10% Au+Au碰撞中心性中质子和氘的快度分布，发现质子和氘的快度分布与HADES数据有很好的拟合度。 4 GeV，我们发现，使用动量独立的核平均场模拟低估了氘的快度分布，而高估了质子的快度分布。相比之下，使用同位旋和动量相关的核平均场模拟的质子和氘的快度分布与 HADES 数据高度一致。我们的发现意味着，核平均场的动量依赖性是理解核物质特性和成功解释 HADES 数据的一个不可避免的特征。