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赝自旋对称性的守恒与破缺
伪自旋对称性 (PSS) 是一种与狄拉克旋量的下部分量相关的相对论动力学对称性。本文以单核子共振态为例，研究了 PSS 的守恒与破缺，采用格林函数方法，该方法提供了一种新颖的方法来精确描述窄共振和宽共振的共振能量和宽度以及空间密度分布。PSS 的恢复与破缺完美地体现在共振参数和密度分布随势深的演变中：在 PSS 极限下，即当吸引标量和排斥矢量势具有相同的大小但相反的符号时，PSS 完全守恒，PS 伙伴之间的能量和宽度严格相同，下部分量的密度分布也相同。随着势深的增加，PSS 逐渐破缺，出现能量和宽度分裂以及密度分布的相移。
传感器至机身的对称性校准程序...
固定翼 UAV 设计通常相对于纵向平面对称，即机身左侧与右侧对称。目的是使广义气动力对称，以便在任一方向转弯时具有等效机动能力。为了确定给定机身设计的力，工程师通常会收集风洞测试或飞行实验中捕捉力的数据。无论哪种情况，我们都会期望力的大小相等，以对称使用执行器并镜像对称平面上的相对速度。然而，当力和力矩测量设备的坐标轴与机身固定坐标系的坐标轴不对齐时，收集到的数据并非如此（通常情况如此）。这种不对称随后会传递到已识别的模型，并可能对基于模型的控制造成问题，而这正是我们所针对的用例。通过仔细的安装程序可以将错位保持在较小水平，这样就可以通过适当的后处理校准剩余的不对称性。然而，似乎没有一种系统性的校准方法来做到这一点
对称性和量子查询到通信模拟
Buhrman，Cleve和Wigderson（stoc'98）表明，对于每个布尔函数f：{ - 1，1，1，1，1，1，1，1} n→{ - 1，1，1，1}和g∈{and 2，xor 2}，有界的 - error-error-error量量子通信的量子f for f o（q q q o q o q o（q q（q f）q q o q q o q q for n q o（q q q o q o q o q（q） f的复杂性。这是通过使用一轮O（log n）量子的通信来实现每个查询的Alice来实现F的最佳量子查询算法。这与经典环境形成鲜明对比，在经典环境中，很容易显示R CC（f o g）≤2r（f），其中r cc和r分别表示有界的 - 误差通信和查询复杂性。Chakraborty等。 （CCC'20）表现出一个总功能，需要BCW模拟中的log n开销。 这确定了一个令人惊讶的事实，即在某些情况下，量子减少本质上比经典降低更昂贵。 我们以多种方式改善了它们的结果。Chakraborty等。（CCC'20）表现出一个总功能，需要BCW模拟中的log n开销。这确定了一个令人惊讶的事实，即在某些情况下，量子减少本质上比经典降低更昂贵。我们以多种方式改善了它们的结果。
对称保护的量子计算
我们考虑一种使用量子比特的量子计算模型，其中可以测量给定的一对量子态是处于单重态（总自旋为 0）还是三重态（总自旋为 1）。其物理动机是，只要哈密顿量中的所有项都是 SU (2) 不变的，我们就可以以一种不会泄露其他信息的方式进行这些测量。我们推测这个模型等价于 BQP。为了实现这一目标，我们证明了：（1）如果补充单量子比特 X 和 Z 门，该模型能够以多对数开销进行通用量子计算。（2）在没有任何额外门的情况下，它至少与 Jordan 的弱“置换量子计算”模型一样强大 [ 14 , 18 ]。（3）通过后选择，该模型等价于 PostBQP。不完美的物理门是构建可扩展量子计算机的主要挑战。克服这一挑战的一种可能方法是使用纠错码从低保真度物理门构建高保真度逻辑门 [10]。另一种方法是使用拓扑有序状态来存储和操纵量子信息，直接获得良好的逻辑门 [17]。在这里，我们提出了第三种方法，通过物理哈密顿量的对称性保护操作。特别地，我们考虑在量子自旋中编码的量子位，并且我们假设哈密顿量和任何噪声项都遵循同时作用于所有量子位的 SU (2) 对称性。我们需要快速介绍一下 SU (2) 的表示理论。SU (2) 的不可约表示由一个量 S ∈{0, 1 / 2, 1, 3 / 2, ... } 来索引，称为自旋。自旋 S 的表示维数为 2 S + 1 。自旋 1 / 2 的表示维数为
对称能量和
对称能量及其密度依赖性是许多核物理和天体物理学应用的关键输入，因为它们确定了从核的中子皮肤厚度到外壳厚度到中子星的半径。最近，Prex-II报告的值为0。283±0。071 FM的中子皮肤厚度为208 pb，这意味着斜率参数106±37 MEV，比从显微镜计算和其他核实验获得的大多数范围大。我们使用基于高斯过程的状态表示的非参数方程来限制对称能量S 0，L和R 208 Pb皮肤直接从具有最小建模假设的中子星的观察结果中观察到。产生的天体物理约束来自重脉冲质量，Ligo/处女座，而较好的人显然偏爱中子皮肤和L的较小值，以及负对称性不压缩性。将天体物理数据与prex-II和手性效能的结构理论约束结合得出S 0 = 33。0 +2。0-1。8 MeV，L = 53 +14-15 MeV，R 208 Pb Skin = 0。17 +0。04-0。04 FM。
对称性在动荡的环境中破裂
在这项工作中，我们研究了在湍流环境的存在下对称破裂。使用两个示例证明了从对称状态向对称状态的过渡：（i）随着流体层的厚度的变化，二维流量向三维流量的过渡，并且（ii）（ii）（ii）薄层流量中的磁性不稳定，因为磁性雷诺数是磁性雷诺数的变化。我们表明，这些示例具有类似的关键指数，这些指数与均值的预测相差。临界行为可以与闪光的乘法性质有关，并且可以使用随机接口的统计特性的结果在某些限制中预测。我们的结果表明存在由乘法噪声控制的新类平衡相变的新类别的可能性。
测试哈密顿对称性的量子算法
引言 — 对称性是自然界的一个重要方面，在物理学中起着基础性的作用 [1,2]。诺特定理指出，汉密尔顿量的对称性与相关物理系统中的守恒量相对应 [3]。汉密尔顿量的对称性表明存在超选择规则 [4,5]。在量子计算和信息领域，对称性可以指示资源的存在或缺乏 [6]，并且它有助于提高变分量子算法的性能 [7-10]。通过消除与守恒量相关的自由度，对称性的识别可以简化计算——这是诺特定理的核心。这使得对称性在物理学中非常有用。量子计算是一个相当年轻的研究领域。量子计算机最初作为图灵机的量子力学模型 [ 11 ] 被提出，其魅力在于有可能超越经典计算机。量子计算机最明显的优势在于其计算背后固有的物理原理，包括叠加和纠缠等非经典特性。随着希尔伯特空间规模的扩大，量子系统的经典模拟很快变得难以处理，需要指数级增长的比特来探索多个量子比特自然占据的状态空间。直观地说，这些计算机的量子力学性质允许以直截了当的方式模拟量子系统（参见 [ 12 ] 及其参考文献）。一个相关的例子是哈密顿模拟 [ 13 ]，它引起了该领域的浓厚兴趣 [ 14 – 17 ]。已经做了大量工作来理解如何在量子硬件上模拟这些动态，以便有效地实现它们；然而，据我们所知，目前还没有可以在量子计算机上测试汉密尔顿对称性的算法，尽管以这种方式模拟汉密尔顿量和识别汉密尔顿量的对称性都被认为是至关重要的。在本文中，我们给出了量子算法来测试汉密尔顿量演化是否关于离散有限群的作用对称。该性质通常被称为演化的协方差 [18]。如果演化是对称的，那么汉密尔顿量本身也是对称的，因此我们的算法可以测试汉密尔顿对称性。此外，我们表明，对于具有可有效实现的幺正演化的汉密尔顿量，我们可以在量子计算机上有效地执行我们的第一个测试 [17]。这里的“有效”是指在 100 秒内完成计算所需的时间。
对称性富含量子电路的阶段
由随机统一门组成和受局部测量的量子电路已显示出通过测量速率调整的相变，从具有体积法则纠缠到区域法律状态的状态。从更广泛的角度来看，这些电路在其输出时产生了新型的量子多体状态的合奏。在本文中，我们表征了这个合奏并将可以确定为稳态状态的阶段进行分类。对称性起着非标准作用，因为施加在电路元素上的物理对称性并不能自身决定可能的阶段。相反，它是由与此合奏相关联的动态对称性扩展的，形成了放大的对称性。因此，我们预测没有平衡对应的阶段，仅物理电路对称性就无法支持。我们举下以下示例。首先，我们将操作的电路的阶段分类为Z 2对称性。用数值模拟证实的一个引人注目的预测是在一个维度中存在独特的体积阶段，尽管如此，它仍然支持真正的远程顺序。我们还认为，由于扩大的对称性，该系统原则上可以支持拓扑区域阶段，该相位受电路对称性和动态置换对称性的组合保护。第二，我们考虑只能保留费米亚奇偶校验的高斯费米子电路。在这里，扩大的对称性在中等测量率和kosterlitz-无thouththouththouththouththouth thouththouththythouththouthththouththythouthty的过渡中产生了U（1）临界阶段。我们就编码量子信息的能力来评论不同阶段的解释。我们讨论了与爱德华兹和安德森开创的自旋眼镜理论以及源于电路集合的量子性质的关键差异。
Symmetry S2 一体式速度灵敏度
Symmetry S2 将 CMOS 速度与光纤灵敏度相结合，使分析速度超过每秒 4500 个模式 (pps)，同时保留了表征最具挑战性样品的灵活性。这种性能由 AZtecHKL 数据采集软件的强大和简便性驱动，并由新开发的 AZtecCrystal 数据处理平台完成，确保将更多时间集中在结果上，而将更少的时间花在担心分析上。
粒子空穴对称性和分数量子霍尔...
最低朗道能级效应 W. Pan、W. Kang、M. P. Lilly、J. L. Reno、K. W. Baldwin、K. W. West、L. N. Pfeiffer 和 D. C.