机构名称：
¥ 1.0
extended 2D Tinkham model Yue Liu, 1,2,† Yuhang Zhang, 1,2,† Zouyouwei Lu, 1,2,† Dong Li, 1,3,* Yuki M. Itahashi, 3 Zhanyi Zhao, 1,2 Jiali Liu, 1,2 Jihu Lu, 1,2 Feng Wu, 1,4 Kui Jin, 1,2,5 Hua Zhang，1 Ziyi Liu，1小居，1,2,5，** Zhongxian Zhao，1,2,5 1北京国家冷凝物质物理学实验室，物理研究所，中国科学院，中国100190，中国。2个物理科学学院，中国科学院，北京100049，中国。 3 Riken新兴物质科学中心（CEMS），Saitama 351-0198，日本。 4高级光电量子体系结构和测量的主要实验室，教育部，北京理工学院物理学院，中国北京100081。 5，中国广东523808的东瓜材料实验室。 摘要。 批量的二维（2D）超导性由于其在对称性破坏，非平凡拓扑，第二相波动和非常规的超导性之间的复杂相互作用而引起了极大的关注。 然而，尽管某些插入的分层超导体具有短的C轴超导相干长度，但已被错误地分类为各向异性三维（3D）超导体。 在这里，我们研究（Li，fe）Ohfese超导体，具有不同程度的层间未对准，揭示了依赖样品的超导尺寸，同时始终如一地观察Berezinskii – Kosterlitz-kosterlitz-theless – toneless – toneless – toneless – toneless – toneless（bkt）转变。 为了解决这种差异，我们开发了一个扩展的2D Tinkham模型，该模型定量捕获了层间未对准引起的模糊效应。2个物理科学学院，中国科学院，北京100049，中国。3 Riken新兴物质科学中心（CEMS），Saitama 351-0198，日本。 4高级光电量子体系结构和测量的主要实验室，教育部，北京理工学院物理学院，中国北京100081。 5，中国广东523808的东瓜材料实验室。 摘要。 批量的二维（2D）超导性由于其在对称性破坏，非平凡拓扑，第二相波动和非常规的超导性之间的复杂相互作用而引起了极大的关注。 然而，尽管某些插入的分层超导体具有短的C轴超导相干长度，但已被错误地分类为各向异性三维（3D）超导体。 在这里，我们研究（Li，fe）Ohfese超导体，具有不同程度的层间未对准，揭示了依赖样品的超导尺寸，同时始终如一地观察Berezinskii – Kosterlitz-kosterlitz-theless – toneless – toneless – toneless – toneless – toneless（bkt）转变。 为了解决这种差异，我们开发了一个扩展的2D Tinkham模型，该模型定量捕获了层间未对准引起的模糊效应。3 Riken新兴物质科学中心（CEMS），Saitama 351-0198，日本。4高级光电量子体系结构和测量的主要实验室，教育部，北京理工学院物理学院，中国北京100081。5，中国广东523808的东瓜材料实验室。摘要。批量的二维（2D）超导性由于其在对称性破坏，非平凡拓扑，第二相波动和非常规的超导性之间的复杂相互作用而引起了极大的关注。然而，尽管某些插入的分层超导体具有短的C轴超导相干长度，但已被错误地分类为各向异性三维（3D）超导体。在这里，我们研究（Li，fe）Ohfese超导体，具有不同程度的层间未对准，揭示了依赖样品的超导尺寸，同时始终如一地观察Berezinskii – Kosterlitz-kosterlitz-theless – toneless – toneless – toneless – toneless – toneless（bkt）转变。为了解决这种差异，我们开发了一个扩展的2D Tinkham模型，该模型定量捕获了层间未对准引起的模糊效应。我们进一步证明了该模型在（Li，Fe）Ohfese和cetyltrimethyl铵（CTA +） - 钙化（CTA）0.5 SNSE 2超导体中的有效性，突出了其广泛的适用性。这项工作提供了对大量2D超导性的有价值的见解，并建立了扩展的2D Tinkham模型，用于定量提取插入的分层超导体中的固有超导性能，尤其是那些表现出明显的层间未对准的超导体。†这些作者也同样贡献。*联系作者：dong.li.hs@riken.jp **联系作者：dong@iphy.ac.cn
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